地暖对人体有没有危害？

瑞利数一般10~4。在直角坐标系和柱坐标系下，研究瑞利数从10~4逐渐增大到10~7对热对流的影响，数值计算结果表明:瑞利数越大，地幔柱越窄，地幔柱上升速度也越快。所以瑞利数一般10~4，将来有可能到10~7。

瑞利数 Rayleigh number 是在自然对流传热中传热系数关联的无量纲参数。式中Ra,Gr,Pr分别为瑞利数、格拉斯霍夫数及普朗特数；L为定性长度；r为体积膨胀系数；△θ为温度差（一般为流体主体温度与固体壁温之差）；v,a分别为流体的运动黏度和导温系数。

地球是一个庞大的热库，热量从地球内部源源不断地传输到地表，使得地球表面具有约63mW/m2的大地热流值。那么，热量是以什么方式传输到地面的，也就是地球中热的传递方式如何，是一个必须讨论的重要问题。和自然界中的一般规律一样，地球中热的传递也有三种形式：传导、辐射和对流。传导传热控制着几乎整个地壳乃至岩石圈的热状态。这是因为岩石圈的温度相对不高，而温度梯度大，辐射不可能起主要作用，且岩石圈较坚硬不具备对流的条件。但是，随着深度增加温度增高，而温度梯度却大幅减小，因此在下地幔和内核中经典传热效应会急剧减弱，热辐射和热激发等传热机制会显著加强，成为热传递的主要形式。在上地幔软流圈和外核中由于物相处于近流体状态，热对流成为传热的主要形式。（一）传导传热传导传热即导热，控制着几乎整个地壳乃至岩石圈的热状态。导热是由物质内部的温度梯度所引起。固体物质的导热是由相邻分子发生的碰撞和自由电子迁移所引起的能量传递；气体导热是由连续而不规则运动的气体分子相互碰撞所致。1.一维热传导方程将一个均匀物质组成的一维导热细棒，置于X轴上，如图10-1所示。假定在一个给定的时间dt内，温度只沿X轴发生变化。设x点处温度为T，（x＋dx）点处的温度为（T＋dT）。那么，根据傅里叶导热定律，流过截面S的热量Q为固体地球物理学：地震学、地电学与地热学式中K为热导率。图10-1 一维导热示意图单位时间内流过单位面积的热量称为热流密度，以q表示，单位为W/m2，从式（10-3）可得其表达形式为固体地球物理学：地震学、地电学与地热学2.三维热传导方程以上的讨论，只给出了通过某个面积热量的计算公式，即一维热传导公式，除了特别简单的情况外，依据它还不能求解地下的温度场。为了求解地下的温度场，必须在傅里叶导热定律和能量守恒定理的基础上进一步推导，获得表达传导传热问题的三维微分方程式。图10-2 微小平行六面体示意图假设地下岩石的热物性是各向同性的。在该岩体中分割出一微小的平行六面体，该微元体的体积为dv＝dx·dy·dz，如图10-2所示。在时间dt间隔内微元体dv的升温为dT，则升温率为 。我们知道，温度的升高有两个原因：一为传入微元体的热量超过该微元体输出的热量；另一为微元体内部有热源。前者在时间dt间隔内于微元体内所存热量在X轴方向的分量为（qx-qx＋dx）dy·dz·dt，因qx＋dx的数值是X坐标的函数，将它用泰勒级数展开并只取前两项，则有固体地球物理学：地震学、地电学与地热学故固体地球物理学：地震学、地电学与地热学上式表达在x点上时间dt内通过dydz面积的热量减去（x＋dx）点上dt时间内通过dydz面积的热量等于时间dt间隔微元体dv内储存的热量。因为， 固体地球物理学：地震学、地电学与地热学如果微元体内有热源存在，其生热率为A，则在dt时间内所产生的热量为Advdt。另外，在dt时间内微元体dv有温度的变化所引起的存储热量的增量为 ，式中c为岩石的比热，ρ为密度。根据能量守恒定律，微元体从外界所获得的热量与内部所生热量之和应等于微元体所固体地球物理学：地震学、地电学与地热学等式两边同除以cρdvdt，得固体地球物理学：地震学、地电学与地热学于是，我们引入固体地球物理学：地震学、地电学与地热学则上式可写成固体地球物理学：地震学、地电学与地热学式（10-5）即为傅里叶热传导微分方程式。如果岩体内部没有热源，即A＝0，则上式可变成固体地球物理学：地震学、地电学与地热学式中λ＝K/（cρ）为介质的热扩散率，单位为m2/s。如果温度不随时间而变化，即稳定导热状态，则式（10-6）变成固体地球物理学：地震学、地电学与地热学式（10-7）称为泊松方程式。如果在稳定状态下（即温度不随时间变化）A＝0，则式（10-5）可进一步简化为拉普拉斯方程式：固体地球物理学：地震学、地电学与地热学从上述可以看出，在稳定条件下，地下温度的分布与热扩散率无关。傅里叶导热微分方程式是一切地球导热问题普遍适用的方程式。对具体导热问题的描述还必须列出限定具体情况的条件，这些具体条件有：地下介质在热过程中开始瞬间的温度分布，即初始条件；地下介质在几何边界上与周围介质的互相换热作用，即边界条件。地热问题的解都是根据特定的初始条件和边界条件获得的。（二）热对流上述的传热机制属于“波动”，即物质本身并没有发生迁移。但是，当物质本身处在一定的温度场中，并具有一定流动性时，它可以从高温地点移向低温地点，所携带的热能也随之而迁移。应当说，这是最有效最直接的传热方式，而且不需要很大的温度梯度。在地球内部，这种物质迁移是经常发生的。如火山活动、水热活动、岩浆活动和地幔对流等。可以证明，只要迁移速率每年达到百分之几厘米，物质迁移所传的热，就和上述热传导的量级相当。若速率更高，它将是一种起主导作用的传热方式。热对流是物质迁移的一种形式。这种形式在地球内部的物质迁移中，居于重要地位。下面我们分析一下，产生热对流的基本条件。1.瑞利数如果一层液体接受来自下方的热量，它受热后体积膨胀，周围不受热的液体对它施加一个合成后向上的压力，此压力即为浮力F浮。F浮＝ρgdv，ρ为密度，dv为由于热膨胀而发生的体积变化。该F浮正比于下式右端诸量：F浮～gaβ式中：g为重力加速度；α为体膨胀系数；β为温度梯度。它们在地球内部的不同深度上是不同的。同时，由于液体层受到浮力作用，则在上升过程中，必然还会受到来自周围液体施加的与运动方向相反的黏滞力F阻影响。其黏滞力方向向下，大小与下式右端诸量有关：F阻～Kμ/ρCP式中：ρ为密度；Cp为定压比热；K为热导率；μ是运动黏度。对于一个厚度为h的液体层，当浮力F浮与黏滞力F阻相抗衡时，液体层运动图像发生了变化。为表示这两种力量的抗衡情况，常引用一个量纲为一的比值R：固体地球物理学：地震学、地电学与地热学这个数就称瑞利数（Rayleigh Number）。瑞利指出，当R达到103（临界值）时，就会发生对流。2.地核和地幔的瑞利数对于地球内部能否发生对流，关键在于那里的条件能否使瑞利数达到和超过临界值。对于地核，可以取g＝5m/s2，α＝5×10-5/K，h＝3000km，ρ＝12g/cm3，Cp＝500J/（kg·K），μ＝5×10-7m2/s，K＝3W/（m·K），β＝0.15K/km，代入式（10-9），可得显然，该值已远远超过临界值103，地核内肯定可以发生对流。由于对流很强烈，成为地核传热的主要形式。这种对流的存在，也为地磁场成因的发电机学说提供依据。在上地幔，如取运动黏度μ＝1025m2/s，再考虑其他常数，R也超过临界值，可以发生对流；但在下地幔，μ＝1030m2/s，经计算R低于临界值，下地幔不存在对流。上地幔对流为地球上部岩石圈内发生板块构造和海底扩张提供了驱动源。3.热对流的一般规律由传热学可知，热对流是固体表面和与其紧邻的运动流体之间的换热，牛顿冷却定律被用来确定对流换热量，它表示为固体地球物理学：地震学、地电学与地热学式中：A为流体和固体之间的界面面积；ΔT为相应温差；α为表面换热系数（简称对流系数），它是表面几何形状，流体的速度和流体性质的一个复杂函数。当流体运动是由外部原因（如风扇）引起的，称为受迫对流；由流体本身温度场导致流体密度梯度，从而引起流体运动的称为自由或自然对流。不论受迫对流或自由对流，都可用牛顿冷却定律来计算换热量，不过两者的表面换热系数的表达式是不相同的。（三）热辐射温度增加一定程度后，还要考虑以辐射形式传递的传热。地下超过约100km深以后，在一定温度范围内，很多硅酸盐矿物对于红外辐射是“透明”的，即在这种情况下热能如同光线（光子）一样，以辐射形式传播出去。从传热学知道，当两个不同温度的物体在真空中离开一段距离时，即使它们之间没有能进行导热或对流传热的介质，也有一净热量从高温物体传到低温物体。由这种方式引起的热量传递称为热辐射，或简称辐射。已经发现，绝对温度高于0（K）的任何物体的表面总是连续地发射由电磁波载运的能量。任何给定物体表面的单位面积在单位时间内所发射的辐射能，即能流密度q可表示为固体地球物理学：地震学、地电学与地热学其中：T为表面温度；σ为热辐射系数，其值与物质类型、表面状况有关。辐射热的光谱段大部分落在红外区，小部分落在可见光谱区。辐射热以光速传递，当它投射于物体表面时，部分被吸收（Ab为吸收率），部分被反射（Re为反射率），部分可穿过物体而远去（Tr为透射率）。它们的大小取决于到达该物体表面辐射热的波长，也与物体表面温度有关。显然，固体地球物理学：地震学、地电学与地热学辐射能不能透过的物体（Tr＝0）称为不透明体，反之（Tr＞0）称为透明体。能够吸收所有投射于其表面辐射能（Ab＝1）的物体称为黑体。

瑞利数可适用于判断模型的自然对流模拟，当瑞利数小于10的9次方，选择层流模型；当瑞利数大于10的9次方，选择湍流模型

大名顶顶的雷诺数，决定流动特性，惯性力与粘性力之比 雷诺数Re (Reynolds number) Re=ρvL/μ （ρ、μ为流体密度和动力 粘度 ，v、L为流场的特征速度和特征长度。对外流问题，v、L一般取远前方来流速度和物体主要尺寸，内流问题则取通道内平均流速和通道直径） 雷诺数是惯性力与粘滞力的比值，在粘滞力作用下相似的流动，其粘滞力分布必须相似。二流动的粘滞力作用相似，它们的雷诺数必定相等，反之亦然，这便是粘滞力相似准则，又称雷诺准则。 普朗特数是流体力学中表征流体流动中动量交换与热交换相对重要性的一个无量纲参数，表明温度边界层和流动边界层的关系，反映流体物理性质对对流传热过程的影响。在考虑传热的粘性流动问题中，流动控制方程(如动量方程和能量方程)中包含着有关传输动量、能量的输运系数，即动力粘性系数μ、热导率k和表征热力学性质的参量定压比热Cp。通常将它们组合成无量纲的普朗特数来表示，简记为Pr。 动量扩散系数与热量扩散厚度之比的一种度量。反映热物性度对对流换热强度的影响。 普朗特数定义为流体运动粘性系数和热扩散率的比值或速度边界层和温度边界层的相对厚度。表明温度边界层和流动边界层的关系，反映流体物理性质对对流传热过程的影响。在不同的流体于不同的温度、压力下，数值是不同的。 当几何尺寸和流速一定时，流体粘度大，流动边界层厚度也大；流体导温系数大，温度传递速度快，温度边界层厚度发展得快,使温度边界层厚度增加。因此，普朗特数的大小可直接用来衡量两种边界层厚度的比值。 普朗特数（Pr数）在不同的流体于不同的温度、压力下，数值是不同的。液体的Pr数随温度有显著变化；而气体的Pr数除临界点附近外，几乎与温度及压力无关。 瑞利数的定义是： 格拉晓夫数 和和 普朗特数 的乘积，其中格拉晓夫数描述了流体的浮力和粘度之间的关系，普朗特数描述了动量扩散系数和热扩散系数之间的关系。因此，瑞利数本身也被视为 浮力和粘性力之比与动量和热扩散系数之比 的乘积。 当此数值接近或超过1.0时，浮力对流动将有较大影响。相反，若此数较小，浮力的影响可以不予考虑。 若瑞利数小于10 8 ， 浮力驱动的对流为层流；瑞利数为 10 8~10 区间时，浮力驱动的对流为层流与湍流的过渡阶段。 格拉晓夫数（Gr）是流体动力学和热传递中的无量纲数，其近似于作用在流体上的浮力与粘性力的比率。 在研究涉及自然对流的情况下经常出现，类似于雷诺数。 Gr=gα v Δtl 3 /ν 3 (g为重力加速度,α v 为 体积热膨胀系数 , Δt为t w 和t ∞ 之差，l为特征长度, ν 为 动粘度 ) 浮升力与粘性力之比的一种度量。它是描述自然对流的一个准则数。在自然对流中的作用与Re数在强湍对流现象中的作用相当。Gr数的增大，表明浮升力作用的相对增大。它反映了自然对流流动强度对对流换热强度的影响。 格拉晓夫数是流体 浮升力 与粘滞力的比值，它在自然对流中的作用与雷诺数在强制对流中的作用相当。反映了自然对流流动强度对对流换热强度的影响。</o:smarttagtype> 在流体边界（表面）的热传递中，努赛尔数的物理意义是表示对流换热强烈程度的一个准数， 又表示流体层流底层的导热阻力与对流传热阻力的比，即跨越边界的对流热量与传导热量的比率。 努塞尔数定义为流体层流底层的导热阻力与对流传热阻力的比，反映 对流换热 强烈程度的一个特征数。 对正常边界表面来说，对流和传导热流是平行的，在简单的情况下都垂直于平均流体的流动。 “团状流”或层流时，努塞尔数大小接近于1，即对流热量和传导热量大小相似。 湍流的努塞尔数通常在100-1000范围内。努塞尔数较大表明对流更活跃。 特征长度的选择应在边界层的生长方向（或厚度）上；特征长度的一些示例是：（外部）横流（垂直于气缸轴线）的气缸的外径，经受自然对流的垂直板的长度或球体的直径。 对于复杂的形状，长度可以定义为流体的体积除以表面积。 毕渥数是耦合问题中的一个无量纲的准则数。某些问题中，会和与相接触的流体发生对流传热相耦合。毕渥数用以描述划分这种传热过程所呈现的不同极限情况，以简化问题的求解。 毕渥数是表征固体内部单位导热面积上的导热热阻与单位面积上的换热热阻（即外部热阻）之比。Bi的大小反映了物体在非稳态导热条件下，物体内温度场的分布规律。 定义： 表征固体内部单位导热面积上的导热热阻与单位面积上的换热热阻（即外部热阻）之比。 Bi=δh/λ 其中，h为表面传热系数；λ为固体导热系数；δ为特征长度，通常用l表示。对于厚度为2δ平板l=δ，对于圆柱和球l=R。此外有些时候取l=V/A（V即体积，A为换热面积）。 表面传热系数是对流传热基本计算式——牛顿冷却公式（Newton‘s law of cooling）中的比例系数，一般记做h，以前又常称对流换热系数，单位是W/(㎡*K)，含义是对流换热速率，在数值上等于单位温度差下单位传热面积的对流传热速率 Bi数提供了一个将固体中的温差与表面和流体之间的温差相比较的量。 如果Bi<=0.1，物体最大与最小过余温度之差小于5%，对于一般工程计算，此时已经足够精确的可以认为整个物体温度均匀。这样可以利用集中参数法研究问题。 Bi越小，表示内热阻越小，外部热阻越大。此时对于瞬态问题，采用集中参数法求解更为合适。 物理意义： Bi的大小反映了物体在非稳态导热条件下，物体内温度场的分布规律。或者认为是固体内部导热热阻与界面上换热热阻之比。 与Nu数的区别 努塞尔数Nu=hl/λ，表达式看起来与毕渥数相同，但二者意义有本质区别，Nu数表示壁面上流体无量纲温度梯度（λ为流体导热系数），用于研究对流传热问题；而Bi数用于研究导热问题，为固体内部导热热阻与界面上换热热阻之比。 罗斯贝数（Rossby number，简称Ro）也称为罗士比数，得名自美国气象学家卡尔-古斯塔夫·罗斯贝（Carl-Gustaf Arvid Rossby），是一个有关流体流动的无因次量。 [1-2] 罗斯贝数是纳维－斯托克斯方程中，惯性力及科里奥利力的比值。罗斯贝数可用来描述行星旋转过程中，科里奥利力的影响程度，常用在如海洋及地球大气等有关地球物理学的现象中。 罗斯贝数数值较小时表示系统主要受科里奥利力影响，而罗斯贝数较大时表示系统受惯性力及向心力影响。 例如，龙卷风的罗斯贝数很大（≈ 10），低气压的罗斯贝数很小（≈ 0.1 – 1），在海洋系统中罗斯贝数的数量级变化范围是由10 -2 到10 2 。 牛顿数 (Newton number) Ne=F/ρl 2 v 2 牛顿数是作用力与惯性力之比值，牛顿数相等表示原型与模型流动中作用力合力与惯性力比值相等。流型与原型的流场动力相似，他们的牛顿数必定相等，反之亦然，这便是由牛顿第二定律引出的牛顿相似准则。作用在流场中的力有各种性质的力，诸如重力、粘滞力、总压力、弹性力、表面张力等。不论何种性质的力，要保证两种流场的动力相似，它们都要服从牛顿相似准则。牛顿相似准则是判断两个系统流动相似的一般准则。 弗劳德数Fr (Froude number) Fr=v/(gl) 1/2 （v为流体速度，g为重力加速度，l为物体的特征长度） 弗劳德数是惯性力与重力的比值，若两流动的重力作用相似，它们的弗劳德数数必定相等，反之亦然，这便是重力相似准则，又称弗劳德准则。 欧拉数Eu (Euler number) Eu=p/ρv 2 (p为压强或压强差，ρ为流体的密度，v为流体的特征速度) 欧拉数是总压力与惯性力的比值。在压力作用下相似的流动，其压力场必须相似，二流动的压力作用相似，它们的欧拉数必定相等，反之亦然，这便是压力相似准则，又称欧拉准则。欧拉数中的压强p也可以用压差Δp来代替。 斯特劳哈尔数Sr/St (Strouhal number)是在流体力学中表征流动周期性的相似准则。 物理意义是非定常运动惯性力与惯性力之比 Sr=l/vt 当非定常流动是流体的波动或振荡时， Sr=fl/v （f是流体的波动或振荡频率，l是特征长度，v是流体速度） 斯特劳哈尔数也称谐时数，它是当地惯性力与迁移惯性力的比值。对于非定常流动的模型试验，必须保证模型与原型的流动随时间的变化相似。二非定常流动相似，它们的斯特劳哈尔数必定相等，反之亦然。这便是非定常性相似准则，又称斯特劳哈尔准则或谐时性准则。 当研究涡街、旋翼、螺旋桨和颤振等时，空气动力现象与周期性运动的频率有关，模型实验时与实物飞行时的斯特劳哈尔数应相等。在定常实验中，不必考虑斯特劳哈尔数。 柯西数Ca (Cauchy number) Ca=ρv 2 /K 柯西数是是惯性力与弹性力的比值。对于可压缩流的模型试验，要保证流动相似，由压缩引起的弹性力场必须相似，二流动的弹性力作用相似，它们的柯西数必定相等，反之亦然。这便是弹性力相似准则，又称柯西准则。 马赫数Ma (Mach number) Ma=v/c （v为物体速度，c为声速） 马赫数定义为物体速度与音速的比值，也是惯性力与弹性力的比值，即对于气体时，将柯西准则转换为马赫准则。二流动的弹性力作用相似，它们的马赫数必定相等，反之亦然，这仍是弹性力相似准则，又称马赫准则。 韦伯数We (Weber number) We=ρv 2 l/σ （其中ρ为流体密度 kg/m 3 ，v为特征流速， l为特征长度， σ为流体的 表面张力系数 ） 韦伯数是惯性力与张力的比值。在表面张力作用下相似的流动，其表面张力分布必须相似。二流动的表面张力作用相似，它们的韦伯数必定相等，反之亦然。这便是表面张力作用准则，又称韦伯准则。 傅里叶数Fo (Fourier number) Fo=aτ/ l c 2 （τ是从边界上开始发生热扰动的时刻起的计算时间，l c 2 /a是边界上的热扰动扩散到l c 面积上所需要的时间） 傅立叶数表征非稳态过程进行深度的无量纲时间。在非稳态导热过程中，傅里叶数越大，热扰动就越深入的传播到物体内部，因而物体内部各点的温度就越接近周围流体的温度。 流体力学中欧拉数的符号为Eu，描述动量传递的特征数。 Eu=ΔP/ρu 2 (采用标准单位) 其中Eu定义为欧拉数。△p为压力差;ρ为物体的体积质量;υ为特征速度。SI单位：1(一)。与通常量的符号的表达不同的是，特征数的符号均由两个字母组成。当特征数符号在乘积中作为相乘的因数时，建议其符号与其他符号之间空一个间隔，或用乘号或括号隔开。 它反映了流场压力降与其动压头之间的相对关系，体现了在流动过程中动量损失率的相对大小。 Knudsen数，努森数表示气体分子的平均自由程λ与流场中物体的特征长度L的比值。 一般认为，当努森数小于0.001时，气体流动属于连续介质范畴。 Kn=λ/L。 通常模拟流体流动时采用连续假设或者分子假设。连续假设对于很多的流动状态都适合， 但随着系统长度尺度的减少， 连续流动假设渐渐开始不适合真实的流体流动。一般用克努森数(Knudsen Number)来判断流体是否适合连续假设。 如果努森数趋近于零， 采用 欧拉方程 (Euler"s equation)来描述流体； 努森数小于0.01时， 可以用无 滑移边界条件 的 纳维-斯托克斯方程 (Navier-Stokes equations)描述流体，流体可假设为连续流体； 努森数介于0.01 [1] 和0.1时， 可以用有滑移边界条件的纳维-斯托克斯方程描述流体； 而努森数介于0.1和10时， 属于过渡区； 努森数大于10时， 采用分子假设， 直接用 波尔兹曼 方程(Boltzmann equation)来描述流体。 [2] 魏森贝格数是以Karl Weissenberg命名的，缩写为Wi或We，具体是指在粘弹性流动研究中使用的无量纲数，其中无量纲数比较了粘性力与弹力。可以从多角度给出魏森贝格数的定义，但通常由流体的应力松弛时间与具体的加工时间的关系给出。 例如，针对简单的剪力流，定义为剪切速率和弛豫时间的乘积。使用麦克斯韦模型和Oldroyd模型，弹性力可以写为第一法向力（N1） [1] ： Deborah格数（De）是一个无量纲数，经常用于流变学，以表征在特定流动条件下材料的流动性。虽然Wi类似于De，并且经常在应用技术时有所混淆，但它们具有不同的物理解释。 魏森贝格数表示由变形产生的各向异性或取向的程度，适用于描述具有恒定拉伸历史（如简单剪切）的流动。 相反，Deborah格数应用于描述具有非常规拉伸历史的流动，并且表示弹性能量被储存或释放的速率。 对于稳定且不可压缩的牛顿流体的等温流动，在几何中，我们可以将其单一重要的长度尺度写为： R=f（Re） 其中R用于表示在无量纲形式下选定的过程变量或过程结果。例如， 对于非稳态流，以给定频率ω为特征，便会出现一个额外的维度： R= f (Re, ω L / U) 其中无量纲的频率被称为Strouhal数（St），这个数字表示不稳定惯性力与稳定的惯性力的比率。 对于稳定且不可压缩的等温流体的粘弹性流体来讲，额外的流体松弛时间会导致： R = f (Re, Wi) 由于流动稳定，由粘弹性而产生的无量纲组效果必须是Wi。 对于不稳定的粘弹性流有： R = f (Re, Wi, ωλ) 其中ωλ是简化的Deborah格数（ω作为在更一般的术语，可以用来表示特征时间的倒数变形过程即1 / T）。 在达到最后一个方程式时，我们可以从Wi，St和De的选择中得出了任意两组（注意St = De /WI）。 当有多个无量纲组，维度分析对我们得出的哪些组别没有限制。 对于广泛类型的粘弹性流体流动，惯性效应通常很小，无论是通过自发（例如熔体的粘稠流动）或通过设计（用于基准测试的粘性Boger流体），Re的作用通常被忽略。 在这种情况下，Strouhal格数可能不太重要，De和Wi变得重要。

rayleigh regime 瑞利区域，见粒子光学：As long as this condition is satisfied a single light beam can be used to trap a particle inthe regime where the size of the particle is much less than the wavelength of light. Thisis called the Rayleigh regime. rayleigh是英国物理学家Lord Rayleigh的名字，通常译为瑞利，在声光波和电磁学等多个领域有所贡献，提出rayleigh散射概念及理论是其主要成就之一。请查阅有关资料。regime在物理学中有区域，范围，环境，条件等意思，一般译为区域。瑞利散射：Rayleigh scattering, named after the British physicist Lord Rayleigh, is the elastic scattering of light or other electromagnetic radiation by particles much smaller than the wavelength of the light. The particles may be individual atoms or molecules. It can occur when light travels through transparent solids and liquids, but is most prominently seen in gases. Rayleigh scattering is a function of the electric polarizability of the particles.瑞利散射（rayleigh scattering） ，以英国物理学家罗德瑞利名字命名，是比光波长更小的粒子的光或其它电磁辐射的弹性散射。这些粒子可能是单个原子或分子。它在光通过透明固体和液体传播时产生，但以气体中最为多见。瑞利散射是粒子的一种电极化作用。大气中太阳光的瑞利散射造成天空漫辐射，它是天空显现蓝色的原因。中英对照表：rayleigh criterion 瑞利判据rayleigh disc 瑞利圆板rayleigh distribution 瑞利分布rayleigh jeans" law of radiation 瑞利 琼斯的辐射定律rayleigh number 瑞利数rayleigh refractometer 瑞利折射计rayleigh scattering 瑞利散射rayleigh taylor instability 瑞利 泰勒不稳定性rayleigh wave 瑞利波rayleigh"s radiation formula 瑞利辐射公式 可以把词放在上下文中看看。

混沌运动的直观形象，在随能量不断耗散而自由度降低的耗散系统中看得更清楚。1963年美国气象学家E.洛伦茨在研究对天气至关紧要的热对流问题时，把包含无穷多自由度的热对流偏微分方程简化为三个变量的一阶非线性常微分方程组：dx/dt=－σx+σydy/dt=rx－y－xzdz/dt=bz+xy式中变量x表示大气对流强度，y表示上升流与下降流温差，z表示垂直温度剖面变化。系数σ为普朗特数，r为瑞利数，b为量度水平温度结构与垂直温度结构衰减率之差异。洛伦茨选定σ=10，r=28，b=8/3，然后数值求解方程组。结果发现，这极度简化了的系统，出现了极为复杂的运动形式。起始值的细微变化，足以使轨道全然改观。把数值计算结果在由x,y,z支撑的三维相空间中画出来，轨道如上图所示。这是一条在三维空间似乎无序地左右回旋的连续光滑曲线，它并不自我相交，呈现复杂的结构纹样。无论初始值选取在哪里，系统轨道有同一归宿，形成所谓奇怪吸引子。在奇怪吸引子上，如果选取任意接近的两个点为初始值，其运动轨迹以指数方式迅速分离，表现出对初值的极端敏感。具体的是，轨道左右跳动的顺序和次数完全不同。计算表明，初始位置几乎会聚在一起的10,000个点，稍后便会在图中所示的吸引子上到处分布，说明这样的系统中，由于初值的细微不同，运动是不可预测的。 确定性耗散系统运动最终局限在低维吸引子上的现象十分常见。如阻尼摆因受到阻力而停摆，其吸引子称为不动点；适当输入能量抵消耗散，钟摆仍可保持某种周期摆动，此时吸引子为极限环。这类吸引子不存在初值敏感性，故称为平庸吸引子。 　　洛伦茨吸引子是耗散系统中发现的第一个奇怪吸引子，此后相继在许多非线性系统中找到形形色色的奇怪吸引子，诸如天体运动模型中的埃农吸引子，描述非线性振动的范德波尔方程的上田吸引子，描述化学振荡的布鲁塞尔吸引子等。奇怪吸引子具有一些独特的性质：①在它上面运动轨道对初值极度敏感，不可预测；②它具有分形结构，局部与整体相似。计算表明，洛伦茨吸引子的分维数为2.06。奇怪吸引子还具有各态历经性，即在相空间中曲折来回穿插的运动轨道经过吸引子上的每一点。 表征混沌中无序现象的两个基本特点是：不可预言性和对于初始值的极端敏感依赖性。这是由E.洛伦茨研究天气预报中大气流动问题时首先揭示的。他通过编制程序在计算机上求解模拟地球大气的一个方程组，发现只要作为实验出发点的初始值有一个微不足道的差异，在混沌状态下同一种过程将导致截然不同的图像。而且由于不可能以无限的精度测量初始值，因此不可能预言任何混沌系统的最后结果。洛伦茨还发现，尽管混沌看起来是杂乱无章的，但仍然具有某种条理性，根据计算机输出的几千个可能的解打印的数字只是在某种状态的范围内是随机分布的。正如每日的天气可以有无穷多不可预测的组态，而逐年的气候多少保持某种稳定性。这种内在有序性的源泉是一种被数学家称之为吸引子的东西，它因具有倾向于把一个系统或一个方程吸引到某个终态而得名。洛伦茨模型的吸引子是一类奇异吸引子，方程的解将无限趋近于此奇异吸引子，来回盘旋形成浑然一体的左右两簇，宛如颤动中的一对蝴蝶翅膀（见上图）。 混沌的一个著名表述是蝴蝶效应：“南美洲一只蝴蝶扇一扇翅膀，就会在佛罗里达引起一场飓风。”

（1）矿物中的自组织有序结构地质作用过程实质上是一种物理-化学过程，常可见到在矿物中出现特殊的有序现象，如组分或相、原子和缺陷等呈现出一定的规则性和周期性。根据体系环境的特点，矿物中的有序现象大致可分为如下几种：①熔体析出矿物的有序现象，如斜长石和石榴子石的振荡环带、调制结构，电气石的色带，锡石环带等；②溶液结晶矿物中的有序现象，如石盐的环带、方解石的分区条带等；③水-岩作用形成的有序现象，如多边蛇纹石五重对称、粘土矿物中的间层结构等；④胶体沉淀结晶矿物中的有序现象，如玛瑙中的同心纹、方解石和赤铁矿中的鲕粒构造、燧石结核等；⑤放射性作用形成的有序现象，如锆石因放射性元素的衰变而形成条带，又如辐照黄玉的色带等；⑥应力作用形成的有序现象，如石英颗粒中的位错环、位错网，石灰石、石英中的压溶线（缝合线），冲击波下的矿物压缩错断等；⑦急冷条件（如淬火）下的有序现象，如单金属或合金和岩浆喷发于水中出现的出溶分异结构、准晶结构等等。因此，矿物的有序现象从原子到大晶带，从结构面到结构层形貌，从生长溶蚀到反应，从一维到三维空间，从连续、间断到过渡类型均有不同的表现形式，如矿物化学成分分区条带、同位素分带、缺陷分带、生长分带等。上述的有序现象生成过程复杂，用传统的热力学相平衡如温度、压力的变化来解释适用性不广，如衰变条带、缝合线、振荡线不是简单地由外界环境的周期性引起的，而是由体系内部的物理化学过程的非线性动力学行为引发的。这些周期性变化是体系中各单元相互作用后自发形成的。这种非平衡条件下的内部过程的非线性动力学状态的形成和维持需要耗散能量。某些矿物中的自组织有序现象是在矿物处于一种非线性的动力学体系中形成的。例如玛瑙中的同心纹形成是由于SiO2胶体和色素离子动态体系中，SiO2沉积具有多态性特征，这种多态性特征起因是色素离子如Fe3＋，Cr3＋等浓度振荡及其存在一个化学位阈值，当纯净SiO2沉积时，体系中色素离子累积；当达到一个阈值后，色素离子参与SiO2沉积；然后体系又处于色素离子欠缺和累积的阶段，这样就形成了玛瑙的同心纹；由于阈值的存在所引起的跳跃性，使条纹间界线清晰。同理，也可以解释同心鲕粒在碳酸钙、泥质和有机质之间的动力学振荡，而不是一般沉积学所分析的水体环境的振荡。又如应力作用形成的位错环、位错网、位错螺旋等实质上是理想结晶面发生了移动，这种移动方式的多态性是由于应力波引发的。平衡态的矿物受到应力作用时，每个质点的化学键力会反作用于外来应力，因而质点上的外来应力逐渐累积；当累积达到一定阈值后（如键强），质点上的应力会突然释放，同时质点位移，应力波振荡一次；如果应力集中在某一个面上会导致矿物晶体产生滑移；因此，阶梯式滑移实质上是矿物质点和应力处于一种振荡动力学体系的产物。如果质点扩散在应力波推动下明显发生则出现压溶“缝合线”。“缝合线”的不规则性则可能源自阻尼式振荡。矿物中的自组织现象是一种非平衡的有序结构，其生成的根本原因是非平衡条件下晶面组成对界面流体组成的非线性反馈作用，正是由于这种反馈作用所引发的过饱和（累积）-成核-亏损（欠缺）-再饱和（累积）的周期性反复才导致矿物晶面的多态性特征。矿物的循环也是有序的辩证过程：无序→有序→混沌→高级有序；矿物有序现象的成因可用耗散结构来解释。（2）李泽冈环带及时、空有序结构李泽冈（Liesegang）在进行化学实验时发现，在某些介质中，当KI与AgNO3发生沉淀反应时，适当的条件可使形成的沉淀呈周期性空间分布的规律，这种现象称李泽冈环。地质上的这类现象非常多见，如玛瑙的环带、结核的环带、球状构造等。一个除化学反应外正经历着扩散的物质的速率方程为： 式中：D为运移介质的扩散系数；f（c）代表化学反应的速率。若从一个均匀的样品开始，定态时 ，设对定态有涨落α存在，则： 。假定一定的边界条件，可得： 。当 为负时， 就会衰减，定态保持稳定；若 为正，含有 的项将随时间增长，导致几个峰和谷形成，形成浓度 c 的空间振荡变化，即振荡性空间成分分带。对于生长的单个矿物晶体，它的生长主要受控于三种效应，即界面反应、物质的扩散输运和热传导。一般说来，第三种效应对晶体生长影响较小，而前两者是导致晶体生长的主要控制因素。设该晶体由端员组分组成固溶体，晶体在非平衡条件下的反应生长可导致晶面多重定态共存，而在此基础上的扩散控制生长则可导致振荡性矿物环带的出现，形成典型的时间有序结构。线性稳定性理论分析表明，曲线QP段对应着不稳定状态，因此，化学体系在图4.1中将沿P→P′→Q→Q′→P的轨迹运动。设体系中某种组分的空间平均浓度为x0，当某一时刻晶体表面层中x的浓度低于x0时，x被晶体反推而在界面前方累积起来，这样它在紧靠界面层的薄层体中的浓度越来越高，于是晶体表面状态沿分支（1）向上移动，在Q点，相应的晶体表面状态会突然从分支（1）跳跃到分支（2）；在分支（2），x＞x0，组分x优先进入生长晶体状态沿分支（2）逐渐下降，此后体系又从分支（2）突然跃回到分支（1），上述过程反复进行，便形成生长晶体的振荡性环带（时间有序）。图4.1 化学体系的多重定态上述理论合理地解释了李泽冈环及一些振荡性构造的成因，它表明，岩石中某些规则的环带或韵律构造并不是外界环境变化造成的，而是体系内部固有的化学反应与扩散作用竞争的结果。结晶岩石中的矿物环带有时可能并不反映形成温压条件的变化，沉积岩石中的各种韵律可能并不都是海水动荡、物源供给等因素造成的，而可能是体系在特定条件下形成的时空有序现象（自旋回）。（3）球状岩和岩浆岩韵律层理在某些深成岩中，两种矿物围绕着某些中心呈同心层韵律分布，外形呈圆球或椭球体结构，称为球状构造，相应的岩石称为球状岩。这种构造分布于全世界30多个国家，约100余处产地。球状构造在花岗岩中最为常见，约占球状岩总量的43%。其次为闪长质球状岩，约30%。再次为辉长质岩石，约占15%。铬铁矿和超镁铁质岩石约占8%。球状岩一般由球形核心和围绕着核心的韵律型壳组成，它的结构类似于李泽冈环，直径约为5～30cm，韵律型同心状壳一般都相互平行，球状构造多为二组分硅酸盐熔体自球体中心向外连续结晶的产物。在岩浆岩中，常出现颜色或粒度不同的矿物、岩石成带排到，或者是暗色与浅色的矿物、岩石彼此逐层交替；或者是较粗粒与较细粒结构的矿物、岩石彼此逐层交替，从而在岩石中呈条带状彼此平行或近于平行分布。带状构造主要发育在基性和超基性岩体中。（4）若干矿物中的韵律型带状构造1）云母的环带构造：在花岗岩里，白云母和黑云母形成韵律型带状或环状构造。例如，我国四川伟晶岩的白云母带状构造，表现为（001）晶片上白云母和黑云母相间排列的同心分带。其晶体核心是白云母，外围由不同宽度（0.05 ～2mm）的黑云母与白云母条带组成。黑云母和白云母相互交替生长的结合面是平行（001）上的各个晶面。2）条纹长石：钾长石-钠长石，钾长石-斜长石系统中的条纹长石是人们十分熟悉的，深成岩或普通花岗岩类岩石中，条纹长石是由熔体结晶过程形成的。火山喷出岩中的斜长石斑晶中也有斜长石和钾长石的韵律环带。此外，还有钠长石和微斜长石组成的环带状条纹长石，每一条环带又由两个次级环带组成。某些样品中的环带多于75条。3）玛瑙：玛瑙是由隐晶质石英组成的环带聚集体。环带的各层在成分和颜色上均有所差异，并显示出周期性变化。玛瑙的环带常由薄的褪色带中夹杂无色的环带构成，无色带由螺旋生长的贫铝石英纤维组成，而褪色带则由非螺旋生长的石英纤维组成，螺旋石英纤维和非螺旋石英纤维在光性和结构上均有很大差异，是两个不同的相。4）斜长石完全互溶固溶体的振荡环带构造：斜长石晶体中发育有丰富的环带构造。尤其是在中性斜长石中，环带构造最为发育。斜长石是由钠长石和钙长石两个端员组分组成的完全类质同象系列的矿物。环带的各组韵律之间成分突变，界线清晰，钙长石的含量从核部到边缘表现为波状起伏。5）矿物晶体中痕量元素的振荡环带：岩浆或热液成因的矿物中常出现微量元素的振荡环带，如辉石族矿物常发育成环带构造，某样品的离子显微探针分析表明，Sc、Ti、V、Cr、Sr和Zr元素的浓度在较大范围内形成周期性振荡环带。人们应用晶体生长实验证实了微量Mn在方解石晶体中的振荡环带确系自激发生的自组织现象，并在阴极电子激光显微镜下拍摄了方解石晶体中显示明暗交替环带的照片。6）钙球与鲕粒：钙球是产于灰岩中的一类沉积型的球状岩。它是由泥晶质方解石和亮晶质方解石因重结晶分异而形成。在岩石和矿石中，许多矿物往往具有同心层状的鲕粒结构，其特征是有一个成核中心和绕核生长的同心层，直径范围约为0.1～2mm，同心层由几圈至近百圈成分和结构不同的韵律带构成，韵律带的振荡波长为10 -2 ～10 -4 mm数量级。（5）粘土矿物和稀土矿物中结构单元层的混层交代结晶过程中，粘土矿物中结构单元层常出现规则或不规则混层。混层往往是由两层不同矿物沿c轴堆垛而成。绿泥间蜡石是一种由二、三八面体的锉绿泥石和三八面体的叶蜡石沿c轴方向交替堆垛的混层矿物。高分辨电镜观察表明绿泥间蜡石的规则混层是在结晶生长过程中形成的。钠金云母是一种由滑石和钠黑云母沿c轴方向交替堆垛的非周期性混层矿物。滑石和钠黑云母是倾斜于（001）面交替结晶生长的。一些累托石和稀土碳酸盐矿物也是由规则和不规则混层组成的。（6）含绿泥间蜡石绿泥间蜡石的结晶，在每个晶层内部始终保持如平衡结构那样的原子层次有序，在各晶层间可以存在局域结构延续性，这种结构可被称为分子层次的自组织有序结构。分子层次自组织有序结构具有确定的结构式，可以证明其属独立矿物种的特有规则间层衍射花样，以及有分子尺度的振荡周期。因此，它是位于平衡结构和宏观时空有序结构之间的一种特有的热力学结构态。在高分辨电镜下已经观察到，绿泥间蜡石晶畴及锂绿泥石晶畴的边缘可以分别存在1～2条锂绿泥石（1.42 nm）和叶蜡石（0.92 nm）的晶格条纹。它们均与所在晶畴的晶格纹相互严格平行，其间不存在彼此交代或成核生长的现象。这是晶体（晶畴）结晶过程中生长面附近溶液中各组分浓度振荡引起的微分凝现象。总之绿泥间蜡石的结晶属分子水平的自组织有序结构，它是成分间于两晶层之间的过饱和含Al 硅酸盐溶液在非平衡态、非线性条件下的结晶产物。（7）玄武岩的柱状节理自组织成因解释玄武岩柱状节理是发育于玄武岩中的一种原生张性破裂构造，它的形态往往呈一种规则的多边形长柱体，且常以六边形为主。美国加利福尼亚东部的Devils Postpile和爱尔兰的Ciant"s Causeway具有世界上著名的玄武岩柱状节理构造。我国不少玄武岩分布地区（如南京六合桂子山、福建镇海牛头山以及云南腾冲团田等地区）也发育了一定规模、形状十分规则的柱状节理。地质学家认为柱状节理起因于岩浆冷凝过程的自组织，当熔岩在冷凝过程中瑞利数大于临界值（657.51）时，岩浆发生Benard对流，形成六方网格型对流元胞。继续冷却时，熔岩本身的能量不足以克服岩浆内黏滞力，因而停止对流，此时，岩浆中每一对流环内部的各部分密度有明显差别，六方对流元胞中心密度很小，并沿着法线向外依次升高，因此，一旦停止对流，熔岩必然进行密度均衡，从而形成一个冷缩中心，其位置与原对流中心吻合，必然在原对流花样的每一六角形边处发生张裂，从而在两个相邻冷缩中心的连线方向上产生张应力。柱状节理就是通过无数由三组彼此相交120 °、呈规则分布的张节理的形成并从上往下逐层冷凝收缩而实现的。若岩浆成分、冷凝速率等存在不均一性，则形成非六方网格状的多角形柱状节理。（8）花岗岩球状构造自组织成因解释一些火成岩，如花岗岩、花岗闪长岩、闪长岩，甚至基性侵入岩中，有时包含有球状构造（Orbicular）的卵状体。球状花岗岩是由许多个球状体组成的，球状体直径一般为几厘米到1m之间，其内部由同心圆状、明暗交替的矿物环组成。地质学家利用耗散结构理论，运用Benard对流模型，研究了花岗岩球状构造形成的动力学机理，认为当瑞利数超过临界值时，均匀的岩浆非平衡状态失稳而形成耗散结构。若推导过程中假设岩浆房顶面呈向上突起的半球形，则形成的结构为围绕其中心呈韵律环带的自组织结构。（9）成岩过程中自组织现象的反馈机制类型及其分类自组织现象的形成必须具备自反馈机制以及非平衡、非理想和非线性条件。可以认为：自组织是远离平衡时，体系从所有涨落产生的有序化模式中选择一种，并使其放大、增强，成为一种宏观可辨的有序现象的能力。而自反馈是增强、放大涨落和引起定态失稳并形成稳定的宏观有序结构的关键环节，故可根据自反馈类型，对岩石中自组织现象作分类。主要自反馈机制及对应的自组织现象见表4.1。表4.1 自反馈机制及对应的自组织现象续表（10）自组织现象的研究方法岩石中的自组织现象可以在不同的时空尺度上以不同的级序出现，如从矿物中组分的振荡分带到地幔对流。成岩过程自组织现象研究的任务在于揭示岩石中这些有序现象的形成机理，从而阐明成岩过程的内在机制。故首先需要进行岩石的详细的野外和室内工作，通过深入细致的观测，了解岩石中自组织现象的宏观和微观（甚至超微尺度）特征、分布的时空尺度、形成的物化条件。自组织现象的研究之所以能深化对岩石成因的认识，主要在于它能促使地质工作者更深入、更细致地观察，更进一步认识各种岩类及岩石内部不同种类矿物之间的内在联系和依存关系，更深入地分析成岩过程的各种物化参量之间的内在关系，并在不同的时空尺度上建立成岩过程的总体模型。自组织理论在岩石学研究中应用时的总体思路包括如下4个方面，即体系的物质组成、地质作用类型、地质作用过程和地质作用产物的时空结构研究。具体研究过程包括如下几个步骤：1）体系性质的确定。这是自组织理论应用的前提，即通过详细的岩石学、矿物学、地球化学等研究并与区域岩石学和构造学研究成果相结合，确定成岩过程的复杂（非线性和非理想）性、开放性和非平衡性。2）寻找岩石中自组织现象并对其作静态分析。这是研究中的关键环节。在探寻过程中，尤其应注意寻找和分析带状、环状、层状构造，韵律结构，鲡状、豆状、结核状、环状构造以及一些不规则构造。在做静态分析时，尤其应找出那些由传统地质学理论无法圆满解释的特征。3）建立动力学模型，并对时空自组织现象作动力学分析。建立动力学模型，并用分支理论对有序的时空自组织现象作宏观的和唯象的分析以及用涨落理论对自组织现象产生的微观原因和动力学机制进行研究。在建模前，必须对形成有序的时空结构和微观机制（如反应、扩散、渗流、溶解等）作仔细分析和筛选，找出起关键作用的机制；建模时本着“先易后难”的原则，模型分析一般先采用稳定性分析和奇异摄动分析，因为这两种方法不用解具体的动力学方程即可大致了解模型的可能结果；最后是模型的数学分析，并把模拟结果与地质实际对比并进而修正模型。4）模型的验证，包括野外验证，计算机数值模拟和实验验证，并用此模型对地质作用中的各种现象及有序结构的成因作解释和预测。

洛伦兹利用流体力学中的纳维叶-斯托克斯(Navier-Stokes)方程、热传导方程和连续性方程，处理贝耐特对流，推导出描述大气对流的微分万在，即著名的洛伦兹方程。洛伦兹方程(Lorenz equation)描述空气流体 运动的一个简化微分方程组.1963年，美国气象学家洛伦兹(Lorenz,E. N.)将描述大气热对流的非线 性偏微分方程组通过傅里叶展开，大胆地截断而导 出描述垂直速度、上下温差的展开系数x(t),y(t),z(t)的三维自治动力系统 :x -对流的翻动速率，y -比例于上流与下流液体之间的温差，z-是垂直方向的温度梯度，b-速度阻尼常数r -相对瑞利数=R/Rc。

隔衣服感觉特别烫啥缘理有些机器？对于皮肤来说，这是一道类恒温平板传热的问题。但是目前的条件太少了，加上是限制边界，努塞尔数应该搞不出来（也可能是我才疏学浅）。刚看了一篇文献（纯属偶然），发现有人用瑞利数构造了一个可以在受限空间内使用的努塞尔数。唉，要是知乎能编辑公式就好了。我看看哪天不懒了，把公式写了，贴图片上来。————————————————————首先什么温度会让人觉得很烫？需要查阅论文或者报告才能确定。这个是判断阈值。接着我尝试做一波传热分析。热流吹过皮肤面，空气温度大于皮肤面温度，空气向皮肤传热h（T空—T皮），皮肤被简化为固体，假设热量随深度被按e的指数次递减的方式逐步吸收，引起皮肤不同层的温度升高。而感觉神经所在的皮层，温度升高达到判断阈值，传递信号给大脑皮层，大脑觉得“烫”。然后，我说下技术难点。如果边界条件都确定，这道传热学的题是可以计算的。麻烦就麻烦在受限空间下的努塞尔数可能不好确定，会影响对流换热系数，从而影响整体换热量。还有就是皮肤的物性参数也是缺口，比如皮肤不同层的热导率。最后，我也不知道你看懂没？如果没看懂，推荐阅读《传热学》。

供热开栓开始后两个小时地面有温度，一天以后室内达到正常温度16度以上，两天以后全面正常达到20多度稳定。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。扩展资料：地暖的优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

7.5千瓦的电机，双叶轮2.5寸离心泵扬程120米，每小时可以抽水的流量大约是12.5立方米。这个流量是在理想状态下的理论值，实际上可能会受到水源、管道、阀门等因素的影响而有所变化。

集中供暖居民户内地暖瞬时流量与供暖面积有关联，因此要看业主家面积，通常100平米地暖流量每小时0.5-0.8立方米。如果供暖面积在300_以下，1.m_/h的流量则是属于正常。家里地暖温度多少合适1、家里地暖的温度不能设置过高，地暖开启后，室内温度从地面向上逐渐降低。如果室内温度长时间过高，会影响到人的体温调节功能，引起体温升高、血管舒张、心率加速，使人感到精神乏力、头昏脑涨。如果室内外温差过大，出门时人体会难以适应，容易伤风感冒。地暖的温度也不能设置过低，否则人体代谢功能会下降，脉搏减慢，空气无法流通。2、根据国标规定冬季供暖空气温度和用户实际使用习惯，日常室内温度控制在18℃~22℃为宜。地暖供热有多少优点1、符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适。2、节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%。3、可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足。4、热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等。5、节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。6、增加地面厚度：且加气(泡沫)混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

地暖对人体没有危害，相反有以下几种优点。1、符合人体生理取暖的舒适要求。让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适。2、节约室内面积和空间。可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%。3、可使室内采暖温度均匀。采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足。4、热源选择比较广泛。可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等。5、节能省钱。地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。6、增加地面厚度。加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

以下从动力学的角度，探讨诺尔特地区花岗质岩浆的物理性质及其演化机理。2.9.1　岩浆中的水（1）花岗质岩浆中水的溶解度Burnham（1979）曾系统地研究了水在铝硅酸盐岩浆内的溶解行为，并建立了相应的热力学模型，该模型假设水在岩浆中的溶解机制与其在钠长石熔体中的溶解机制相同。水在钠长石熔体中的溶解机制可用以下两式来描述：当 时，水的溶解以（i）式为主：新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用当 时，水的溶解只能是：新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用其中，m表示熔体，v表示含水流体相， 为熔体中水的摩尔分数。选取诺尔特地区加里东晚期的塔斯比克都尔根黑云母花岗岩体及阔科亚克达热斯黑云母花岗岩体，华力西中期阔克牙克达拉斯花岗斑岩体、华力西晚期海尔特黑云母花岗岩体及燕山期阿提什二长花岗岩体进行讨论，温度（T）及压力（p）参数取其结晶时的温度、压力，根据物理化学计算，各岩体的温度、压力依次为：塔斯比克都尔根岩体：760℃，76MPa；阔科亚克达热斯岩体：720℃，106MPa；阔克牙克达拉斯岩体：740℃，88MPa；海尔特岩体：740℃，88MPa；阿提什岩体：730℃，94MPa。先计算 时，相当于1摩尔NaAlSi3O8分子的无水岩浆重量Me:（a）对于CIPW计算中不含标准刚玉矿物分子的岩石：Me=w/nA1其中，w为除H2O以外的各主要氧化物质量分数之和，nAt为Al的离子数。（b）对CIPW计算中含标准刚玉分子的岩石，NaAlSi3O8分子数为所有可交换阳离子数之和，此处，除Si4+,Al4+,Ti4+以外的所有阳离子均认为是可交换的，此时：Me=w/∑ni其中，ni为某个可交换阳离子的数目。（c）若Si4+离子数＞3∑ni，则Me=w/[∑ni+0.19（nSi-3∑ni）]本区的花岗岩均属于上述特点，计算结果见表2-15。之后，计算 时相当于1摩尔NaAlSi3O8分子的无水岩浆重量 新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用求给定温度及压力下水在岩浆中的饱和摩尔分数 当 时， 当 时， 其中，k为温度和压力的函数，可据高山（1987）不同温度与压力下的lnk值图解查得。岩浆中水的质量百分溶解度据下式求得：当 当 时，水的过剩百分溶解度u2206Wt为新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用故岩浆中水的溶解度为 由计算可见，本区花岗岩均属于 的情况，岩浆中水的溶解度为3.65%～4.63%（表2-15）。（2）花岗质岩浆中水的含量根据硅酸盐熔体中水的含量 的计算公式（Nicholls,1980;Stolper,1982；马鸿文，1985;Burnham,1979；周涛发等，1995）计算的本区各岩体花岗质熔体中水的质量百分含量结果如表2-16所示。可见区内花岗质熔体含水量在2.93%～4.90%之间，与世界一般花岗岩浆含水量（2.6%～6.0%）相比属于中等水平。将花岗质熔体含水量与水的溶解度比较，区内花岗质熔体有两种情况，一是水达到饱和状态，一是水不饱和。表2-15　诺尔特地区花岗质岩浆中水溶解度计算表表2-16　诺尔特地区花岗质熔体含水量、源岩含水量及产生的熔体量阿克提什坎矿区的阿提什岩体的岩浆含水量为4.90%，而水的溶解度为4.49%，水过饱和，这表明岩浆在结晶前和结晶过程中都会有大量水析出，因此，在成矿作用过程中为成矿热液提供岩浆热液和部分成矿物质是可能的。这与后文氢、氧同位素的研究结论是一致的。而对于塔斯比克都尔根、阔克牙克达拉斯、海尔特及阔科亚克达热斯等岩体，其含水量达不到饱和状态，可能也是导致与这些花岗岩体有关的矿化不发育的原因。2.9.2　源岩的含水量及产生的熔体量根据对诺尔特地区花岗岩源岩成分的模拟计算结果（表2-14），花岗岩源岩由泥质岩及基性岩组成，进而根据Clemens等（1987）在分析了各类岩石的含水矿物含量、岩石含水量与熔融条件关系基础上计算得到的缺乏流体的熔融作用中温度、源岩含水量与所产生的熔体体积分数之间的关系和本区花岗岩起源物理化学条件的研究，取0.5GPa的压力，由源岩中壳幔物质比例计算得到本区花岗岩源岩的含水量及产生的熔体量（表2-16）。可见，源岩的含水量在0.99%～1.07%之间，而产生的熔体量为36%～41%。为了表达岩浆性质从液态行为向固态行为的转换过程，Arzi（1987）提出了“流变学临界熔体百分数”的概念（RCMP），当熔体分数小于CMF值（临界流体分数）时，部分熔融岩石或岩浆的有效粘度急剧增大，不利于熔体从残晶中分凝或晶体分异和岩浆流动。对花岗质岩浆而言，体积分数30%作为CMF是合理的（马昌前，1994;Wickman,1987）。因此，区内花岗岩的形成，应属于高熔体分数条件下的部分熔融作用过程。2.9.3　花岗质岩浆的粘度和密度（1）粘度Shaw（1972）根据实验结果，在阿累尼乌斯粘度－温度关系的基础上提出了计算粘度的经验公式，该方法考虑了熔体中溶解的水对粘度的影响，因此，实际计算时利用前文得到的水含量对熔体各组分加以校正。计算的花岗质熔体在不同温度（T=800～1300℃）下的粘度如表2-17所示。此外，根据Spera（1982）的资料，随着岩浆中晶体含量的增加，会使其流变学性质复杂化，对于晶体含量不特别多的岩浆来说，可根据下列关系考虑晶体含量对岩浆粘度的影响（马昌前，1987）：μe＝μ（1—Rx）－2.5其中，μe为含晶体的岩浆的有效粘度，μ为熔体粘度，x为晶体的体积分数，R为常数（对于非球状晶体，取值1.67）。对于花岗质岩浆，如果岩浆的液相线温度约为1000℃，则花岗质岩浆的晶体含量（x）与温度（t℃）的关系可用下式计算（Huppert,1988）:x=4.33×10-3（u2206t）表2-17　诺尔特地区花岗质熔体在不同温度下的粘度　Pa·s其中，u2206t为初熔温度与全熔温度的差值。对于诺尔特地区的花岗质岩浆，考虑Q+Or+Ab+An+H2O体系，取u2206t=50℃，因此，岩浆的晶体含量约为0.2165。由计算的熔体粘度及岩浆有效粘度（表2-17）看，晶体的含量对粘度的大小影响是明显的，将增大岩浆的粘度；岩浆的粘度随着温度的升高急剧降低，岩浆的流动性增强，此时晶体含量对岩浆粘度的影响降低。（2）密度对任意温度下硅酸盐熔体密度的计算必须综合考虑硅酸盐的熔体结构、温压条件、化学成分、各氧化物的偏摩尔体积等复杂因素（Bottinga和Well,1970;Bottinga,1982;Sparks,1984）。当xSiO2在0.4～0.8范围内时，可认为SiO2等组分的偏摩尔体积与化学成分无关（标准误差一般小于2%）（Sparks,1984；马昌前，1987），因此，诺尔特地区花岗质岩浆硅酸盐熔体在不同温度下的密度计算可采用Bottinga（1970）、莫宣学（1982,1984）的公式计算。计算得到本区花岗质熔体的密度在2.1～2.3g/cm3之间（800～1300℃），随着温度的升高，密度减小（表2-18）。表2-18　诺尔特地区花岗质熔体在不同温度下的密度2.9.4　岩浆上升的速度与侵位机制（1）上升速度诺尔特地区的花岗岩分布受红山嘴大断裂控制，岩体均沿红山嘴断裂及其次级断裂分布，如阿提什岩体及阔克牙克达拉斯岩体的分布位于红山嘴大断裂的次级层间逆断层与北北西向断裂及近东西向平移小断层的交汇处。因此，区内各岩体岩浆的上侵状况可近似用一维槽状流体行为进行模拟（Kushiro,1980；周涛发等，1995）。区内各岩体的围岩密度取2823kg·m-3，岩浆上侵时的裂隙宽分别考虑5m、10m、20m、50m、100m的情况，上侵温度则分别取800℃、900℃、1000℃、1100℃及1200℃，计算结果如表2-19所示。由岩浆上侵速度计算结果可知，当温度一定时，裂隙越宽，则上侵速度越快；当裂隙宽度一定时，温度越高，则上侵速度越快。通常认为，岩浆的上侵速度与定位深度有一定关系，上侵速度大，动能大，则定位浅。但是从本区的情况看，并没有体现出这种关系，阔克牙克达拉斯岩体是浅成侵入花岗斑岩体，从其岩浆上侵速度看，对定位深浅的影响并不明显。岩浆上升速度主要是受其自身性质（成分、含水量、粘度、密度等）、岩浆的导通构造、围岩的物理性质及区域构造应力场特点等因素综合控制。（2）侵位机制以往认为，花岗岩类之所以能从岩浆房上升侵位到地壳的较浅层次，是由于花岗质岩浆密度小于围岩的密度，在重力作用下，密度倒置引起岩浆上升侵位（Ramberg,1970,1981;Marsh,1982）。近年来，野外调查、力学研究和实验模拟均表明，区域水平挤压对岩浆上升也起了重要作用，在一些强烈挤压造山带、地台褶皱带内部，强烈的水平挤压使岩浆以气球膨胀式侵位（马昌前，1988;Ramsay,1989;Hutton,1982）。总之，岩浆上升所受的驱动作用是复杂的，有时以一种为主，有时两种共同作用，例如在区域拉张环境中，密度倒置和均衡调节起主导作用；在区域挤压和造山期间，起主要作用的则是水平挤压和密度倒置；若岩浆密度大于围岩密度，则又以水平挤压或均衡调节起主导作用。诺尔特地区各期花岗岩的形成主要与造山作用有关，因此，其岩浆上升应受水平挤压和密度倒置作用的共同驱动，其岩浆的侵位机制可用Castro（1987）的“同构造隆起作用”描述。表2-19　诺尔特地区花岗质岩浆上侵速度2.9.5　花岗质岩浆的对流作用及持续时间当部分熔融带中形成的熔体数超过“临界熔体分数”（CMF）时，岩浆的活动性就大大增强，重力不稳定性将为岩浆上升提供驱动力，在岩浆体内部有可能发生对流作用。对流作用可以由温度梯度或成分梯度引起，同时由温度和成分梯度引起的不稳定性称为双扩散对流（马昌前，1987）。热扩散引起的不稳定性一般比质量扩散引起的不稳定性大，凡具有水平温度梯度的流体，都会发生对流，如果只有垂向温度梯度，则能否发生对流取决于无量纲瑞利数（Ra（。部分熔融带中的对流，实质上是一个多孔介质流体问题（Yoder Jr.,1990），故可以采用多孔介质系统瑞利数表达式。对于本区的情况，源岩中产生的熔体分数超过了“临界熔体分数”，且岩浆中所含晶体相对较少（x＜0.25,Kerr等，1991），因此，应用下式计算瑞利数：Ra=g·ρ·αT·u2206T·L3/K·μ其中，g为重力加速度，ρ为岩浆密度，αT为热膨胀系数（花岗质岩浆可取9.4×10-5K），u2206T为距离L内的温差，L为岩浆体顶底面的距离（本文采用岩体直径代表），K为岩浆的热扩散率（可取10-6m2·s-1），μ为岩浆粘度。此时，临界瑞利数取Rc=104（马昌前，1988），即只要Ra＞Rc，则对流就能发生。在温度为800～1200℃之间，各岩体的Ra值计算结果如表2-20所示。可见，各岩浆体只要存在很小的温差，就可以满足Ra＞104，即只要存在一很小的温度梯度，岩浆便可产生对流。例如，当u2206T=1K,T=800℃时，各岩浆体的Ra值范围为3.6961×108～5.4783×1010，远远大于104。因此，本区花岗质岩浆中对流作用是存在的。表2-20　诺尔特地区花岗质岩浆瑞利数计算结果岩浆体中的对流速度可用下式计算（Marsh,1985）:v0=0.258K/L·Ra1/2其中，v0为对流速度（cm/s）,K为热扩散率（cm2/s）,L为边界层间的距离（cm）。区内花岗质熔体在不同温度下（800～1200℃）、不同温差（u2206T=1K,10K,50K）下的对流速度计算结果如表2-21所示。可见，温度越高，温差越大，对流速度越快。岩浆对流与否，对岩浆冷却速度影响较大，对流岩浆冷却速度比不对流岩浆约快24倍（Marsh,1985；周涛发等，1995），而对流速度越快，必然也导致冷却速度越快，这可以从对流持续时间上反映出来。对于热对流的持续时间，可采用Tait等（1990）的计算方法，计算的区内花岗质岩浆不同温度、不同温差下的热对流持续时间如表2-22所示。计算结果表明，温度越高，温差越大，对流速度越快，而对流持续时间越短，随着温度降低，温差减小，则对流持续时间变长。例如，塔斯比克都尔根岩体，当u2206T=50K,T=1100C，对流持续时间仅为0.1a；当u2206T=50K,T=800℃时，对流持续时间则增加到17.3a。这里所讨论的热对流持续时间是指无外部热源持续供热的情况，因此，在对流过程中热传输速率的增大使得岩浆加速冷凝，降低了岩浆的活动性。如果系统外有热源持续供热，则不仅热对流持续时间将大大延长，而且通过对流还能加快热传输速率，促进部分熔融带的加大，此外，还可促进残晶与熔体分离和组分的扩散传输，这些过程，都有助于增强岩浆的活动性。因此，对本区而言，幔源岩浆从下部的加热，对花岗质岩浆的分凝上升是有重要意义的。表2-21　诺尔特地区花岗质岩浆的对流速度表2-22　诺尔特地区花岗质岩浆对流持续时间2.9.6　岩体冷却时间根据Marsh等（1985）关于近地表的岩体冷凝到固相线温度所需的时间公式计算，诺尔特地区各岩体的冷却时间依次为：塔斯比克都尔根岩体，3.1273×1012s（99166.8a）；阔科亚克达热斯岩体，5.5589×1011S（17627.Oa）；阔克牙克达拉斯岩体，4.8499×1010s（1537.9a）；海尔特岩体，8.8972×1011s（28212.7a）；阿提什岩体，1.9589×1010s（621.2a）。本区岩体越大，冷却时间越长，各岩体冷却时间范围（理论值）在621.2～99166.8a之间。2.9.7　花岗质岩浆的演化岩浆系统本质上是一个非平衡的、开放的自组织系统，相同的成分演变趋势可以由多种岩浆动力学过程产生。在全面的地质学、岩石学、地球化学、岩相学特征分析基础上，以下应用岩浆动力学原理，定量考察有关诺尔特地区花岗岩的岩浆过程动力学约束条件及成分演化的动力学机理。（1）部分熔融作用与分凝作用在部分熔融作用过程中，能够导致岩浆成分变化的主要方式是残余体不完全分离和渐进深熔作用。残余体不完全分离是由于岩浆源区条件变化而使形成的熔体与难熔残余间产生不同程度分离的过程，强烈分离条件下就可形成含残余组分少的，接近低熔点成分的岩浆，分离作用较弱时，岩浆中就含有较多的难熔组分，这些残余组分不等的岩浆相继上侵到地壳浅部，就构成了成分不同的岩石单元。这些与熔体的分凝和上升机制有关。而渐进深熔作用是指同种源岩发生部分熔融过程中，因外部热源的持续加热，或压力持续降低，或游离水的不断引入，使源岩的部分熔融程度逐渐增大，由此而产生成分和物理性质发生变化的多种熔体的过程。尽管渐进深熔作用能产生不同成分和特点的熔体，但这种作用能否记录在固结的岩石中，则取决于岩浆侵位前的动力学过程，包括熔体的分凝以及岩浆的对流作用（Trial,1990）。对花岗岩微量元素协变关系的讨论已经表明，诺尔特地区各时期花岗岩成岩过程中属部分熔融机理，但是具体是何种部分熔融过程却是不清楚的。导致这种现象的原因很可能是岩浆演化过程中存在的对流作用使得岩浆发生了均匀化，本区花岗质岩浆的对流作用是普遍存在的。在部分熔融作用过程中，熔体的分凝及在源区和上升过程中岩浆的对流，将会导致岩浆成分的演化。对于低度部分熔融，一般把熔体与残余体的分凝问题当作二相流动问题处理。本区源区产生的熔体量已经超过花岗质岩浆的临界熔体分数，因此，熔体与残余晶体的分离，可以按晶体在低密度粘性流体中下沉的情况来处理。据斯托克斯定律加以修改，得到分凝速度表达式（Arndt,1987），斜长石密度取ρ＝2.54×103kg/m3，计算在T=800℃时，斜长石颗粒半径分别为0.0001m,0.0005m,0.005m,0.01m时熔体与晶体的分凝情况。诺尔特地区岩浆分凝速度计算结果见表2-23。由计算结果可见，区内花岗质熔体中分凝作用是存在的，晶体颗粒越大，则分凝速度越大。虽然分凝作用是存在的，但是分凝速度较小，在10-11～10-16m/s之间，反映了较弱的分凝作用。例如，当a=0.01m时，在1Ma的时间尺度内（变质－深熔作用持续的时间为1～10Ma,Wickham,1990），熔体与晶体的分离距离为180m；而若a=0.001m，则分离距离仅为1.8m，这几乎可以忽略不计。表2-23　诺尔特地区花岗质岩浆分凝速度分凝作用对于大颗粒的残余体的分离作用是明显的，而对于小颗粒的残余体的分离作用很小。因此，经过分凝作用之后，岩浆的成分发生了变化，岩浆中依然存在小颗粒的耐熔残晶，这可能也是在本区花岗岩体中几乎未见深源捕虏体或暗色包体的原因。（2）岩浆中晶体的分布采用参数S（Marsh,1985）来衡量岩浆中的晶体分布，本区花岗质岩浆中对流作用是强烈的，因此，在对流条件下，S的表达式为：S=0.86（u2206ρ·a2）（g/ρf·μ·α·u2206T·L·K）1/2其中，u2206ρ为晶体与熔体的密度差，a为晶体半径，g为重力加速度，ρf为熔体密度，μ为熔体粘度，α为热膨胀系数，K为热扩散系数，u2206T为层厚度为L的温差。考虑最大温差u2206T=50K的情况，计算本区花岗质岩浆中不同温度（800～1200C）下不同半径的晶体（0.0005m,0.001m,0.005m,0.01m）的分布参数如表2-24所示。对于S参数，根据大小，可分为几种情况：（i）S≈0，晶体基本上是自由浮动的，晶体的运动轨迹是流体本身的运动轨迹，可用流函数来描述；（ii）S＞1，流体流动速度很低或晶体下沉速度很大，流体运动对晶体分布影响不大；（iii）S=1，流体恰能支撑晶体，但当流体侧向运动时，晶体将下沉一定的距离；（iv）0＜S＜1时，有部分晶体能在流动的流体中滞留（既不悬浮，也不下沉）。由计算结果可见，参数S受温度及晶体半径的影响，随温度的增大，半径的增大而增大，对本区花岗质岩浆，S的范围在10-3～10-9之间，由于分凝作用的存在，岩浆中大于0.01m的颗粒可能很少，参数S可认为属于近似于0的范畴。因此，岩浆中晶体基本上是自然浮动的，晶体的运动受流体的运动控制，这也是在岩浆演化过程中主要受密度差控制的分离结晶作用不明显的原因。可见在本区，流体的运动对晶体的分布起主要作用，因此，岩浆中的对流作用可能会对岩浆演化过程中成分的变异起控制作用。（3）对流作用与岩浆成分的变异根据前文的研究，岩浆中对流作用的存在可能是岩浆成分变异的控制因素。以下利用花岗岩斜长石粒度分布的体视学特征来讨论在岩浆成分变异过程中对流的作用。花岗岩的结构是岩浆作用的最直接记录，对于如何通过岩石结构的研究提取造岩作用信息，Cashman和Marsh（1988）将化工和金相学中发展起来的体视学方法引入地质系统，研究了玄武岩中斜长石和橄榄石的晶体大小分布（CSD）及其结晶动力学意义。表2-24　诺尔特地区花岗质岩浆不同温度下不同半径的晶体分布参数对于区内各花岗岩体，有如下特征：①岩体中不同部位的样品岩石化学成分相似，岩石结构一致，野外研究表明不存在明显的相变，因此，可以认为晶体在岩浆中不同部位停留的时间是相近的；②岩体与围岩的接触变质晕不发育，反映岩体侵位时自身的热动力活动性不强，也反映了岩浆侵位时含有较多的晶体。由于斜长石是早结晶的矿物，因而，大多数斜长石颗粒应是在侵位之间成核和长大的；③斜长石的生长速率在低过冷度条件下并不随过冷度或熔体成分而明显改变（Cash-man,1990），因此，斜长石的晶体大小分布主要依赖于岩浆中有关的造晶组分的含量。基于此，可以用斜长石晶体大小分布的体视学分析来研究本区花岗质岩浆的演化机理。矿物粒度分布的控制方程为：新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用其中，N为单位体积岩石（浆）中的累积晶体数，n为单位长度（L）单体体积岩石（浆）中的晶粒数（no·cm-4），称为粒度密度。假定晶体在熔体中停留时间（τ）及系统的体积保持不变，则系统中晶体数目的增减服从下列控制方程：u2202n/at＋u2202（Yn）/u2202L+n/τ＝0其中，t为时间，Y为晶体生长速度，在定态条件下（u2202n/u2202t=0），若晶体的生长速度Y与晶体大小无关，则有新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用对于区内的花岗岩，考虑三种情况：（i）岩浆没有经过成分的变异。此时系统封闭，晶体在熔体中的停留时间τ与晶体大小无关，（a）式积分有：新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用其中，n0为L等于0时的粒度密度，即成核密度，β1=1/Yr。（ii）岩浆中经过了受密度差控制的结晶分异作用。此时系统开放，晶体的沉降速度可表示为：μs=2gL2u2206ρ/9η其中，L为球状晶体半径，u2206ρ为晶体与熔体间密度差，η为熔体粘度，g为重力加速度。由此可得晶体在熔体中停留时间（τ）与晶体大小（L）的依赖关系：τ＝C/L2其中，C为与△ρ，η，g和晶体运动距离有关的常数。在定态条件下，有：新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用其中，β2=1/3CY。（iii）在对流条件下，晶体与熔体的分离（对流分异作用）。这种情况下，熔体在多孔介质中的运移速度为uf，晶体运动速度为us，有：us=[φL2u2206ρg/24πη]+uf其中，φ为系统中熔体的体积分数。由此，晶体与熔体接触时间为：r=A/（B+L2C）在定态条件下，有：新疆诺尔特地区岩浆活动与成矿作用其中，β1=B/AY，β2=C/AY,A为与η和晶体运动距离有关的常数（24πηs），B=24πηuf,C＝φu2206ρg。对区内花岗岩薄片中的斜长石进行了测量统计，并将斜长石颗粒大小转换为等面积圆的半径L，进一步按0.01cm的间隔对不同L的数据分组统计晶粒数，将各组的晶粒数除以总的测量面积后得到每一粒级单位面积的晶粒数NAi。再根据NVi=（NAi）3/2的关系（Van-der Voort,1984）将单位面积的颗粒数（NAi）转换为单位体积的颗粒数（NVi），将各组的NVi除以分组间隔，即得到粒度密度ni的值。根据式（b）,（c）,（d），对测量数据回归得到的系数、残差平方和（RSS）及平均残差平方和（RMS）如表2-25所示，并依据平均残差平方和比较拟合的优劣。由拟合结果可见，各岩体的情况是相似的。首先，岩石斜长石粒度分布与由斯托克斯方程导出的（c）式相差甚远，反映了岩浆中成分的变异不是由受密度差控制的结晶分异控制的，这与前文中利用微量元素协变关系得到的成岩机制结论是一致的，即在成岩作用过程中，分离结晶不是其主要成岩机制。斜长石粒度分布与封闭系统的线性模型（b）式也有差异，即在部分熔融的成岩作用中.岩浆的成分发生了变化，母岩浆在演化的过程中应该存在成分的变异。在回归分析中，拟合得最好的是对流分异作用，这个结果与前面讨论的岩浆对流作用以及岩浆中晶体分布的结论是相符合的。这反映了在岩浆对流的条件下，岩浆成分的变异是通过晶体与熔体的差异运动而实现的。由于边界层流动状态的影响，使得这种成分的演化方式在微量元素协变关系中无法反映出来（马昌前，1994）。表2-25　诺尔特地区花岗岩中斜长石颗粒大小分布的回归拟合综上所述，诺尔特地区花岗岩在其部分熔融的成岩作用过程中，经历了成分的变异，大颗粒的残余体由于分凝作用而分离，由于岩浆中对流的存在，晶体的分布主要是受对流作用控制，在对流过程中，发生了对流分异作用，导致晶体与熔体产生差异运动而分离，岩浆成分发生变化。对流分异作用促进了物质产生再分配与转移聚集，使得成矿作用有可能发生。不论是侵位机制还是岩浆演化都受控于岩浆所处的热动力条件，环境所具有的热动力条件又带来岩体热演化特征的差别，并制约了热液渗流过程和成矿作用。

截止至2020年2月，为100——150元/平方米。地暖以整个地面为散热器，通过地板辐射层中的热媒，均匀加热整个地面，利用地面自身的蓄热和热量向上辐射的规律由下至上进行传导，来达到取暖的目的。从热媒介质上分为水地暖和电地暖两大类，从铺装结构上分为湿式地暖和干式地暖两种，干式地暖不需要豆石回填（属于超薄型）；从表面饰材上分为地板型地暖和地板砖型地暖；从功能上分为普通地暖和远红外地暖。扩展资料：地暖的相关要求规定：1、采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足。2、地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。3、设置3㎝后YX泡沫混凝土保温层，热量损失可减少80%，采用5cmYX泡沫混凝土保温层，热量损失可减少90%以上，因此，YX泡沫混凝土保温层对提高室内温度具有重要作用。参考资料来源：百度百科-地暖

首先，我们要知道市面上的地暖都是以整个地面为散热器，通过不同的热媒，均匀加热整个地面，利用地面自身的蓄热和热量向上辐射的规律由下至上进行传导，来达到取暖的目的，符合中医的“温足而顶凉”的理论，可以说是目前最舒适的采暖方式。地暖的分类，有以下几种（包括但不限于）：按热媒介质的不同：可分为水地暖与电地暖；按铺装结构的不同：可分为干式地暖与湿式地暖；按表面饰材的不同：也能分为地板型地暖与地砖型地暖；按功能上的不同：还能分为普通地暖和远红外地暖。水地暖水地暖，即低温热水地面辐射供暖，是以温度不高于60℃的热水为热媒，在加热管内循环流动，加热地板，通过地面以辐射和对流的传热方式向室内供热。我国北方的集中供暖就是水暖为主。燃煤水暖电地暖电地暖是将不同的发热材料埋设在地面下，以发热材料为热源加热地板，用温控器控制室温或地板温度，实现地面辐射供暖的采暖方式。根据不同的发热材料，电地暖还可大致分为：石墨烯地暖、碳晶地暖、电缆地暖等。乐福之家石墨烯地暖水地暖作为出现最早的地暖，是大部分人最熟悉的地暖种类，采暖效果不错，一般由锅炉，管材，分集水器，阀门，温控等部件组成；但锅炉需要定期更换，水管中的废水需要后期清理，虽然技术已经很成熟了，但后期维护会比较麻烦。电地暖是近几年革新最快的地暖，发展到现在的石墨烯地暖，电地暖已经经过了不少改进，除了发热膜之外，电地暖在铺设完地面部分后，只需连上温控即可，不需要锅炉；半小时至1小时就可提升至舒适温度，相对于水暖升温速度较快；除了温控可能会损坏要更换外，其它基本无维护；但由于技术较新，电地暖并不被大多数人所熟知。湿式地暖所谓湿式，就是指用混凝土把地暖管道包埋起来，然后在混凝土层之上再铺设地板、瓷砖等地面材料，是目前水暖型地暖最为成熟的安装工艺。干式地暖干式地暖又被称之为现代式薄型地暖，以嵌入式模块现场拼接为主，主要应用于层高较低的户型采暖。湿式地暖由于需要回填，所以占用的层高较高，脚感也较硬，升温速度慢，但地面单位平米承载重量比较高；由于工序复杂，施工和配合较难，一般在装潢前期安装保养，但价格相对便宜（具体看用料好坏）。干式地暖因不需要回填，所以施工极为方便，几乎不占太多层高，脚感舒适度更好，升温速度比湿式快很多，价格相对贵一些（具体看用料好坏）。地板型地暖与地砖型地暖顾名思义，地板型地暖就是铺装的地板，地砖型地暖则是铺装的地砖。地板的保温性强，铺装效果好，地砖导热性较好、比较稳定、不变形；除了材质上的不同，其他方面的区别其实并不大，主要是根据家装风格来选择装哪一款材料。普通地暖和远红外地暖远红外地暖主要指像石墨烯地暖这样能利用红外热辐射采暖方式，释放波长集中在8~14μm的远红外线的地暖，因为是与人体自身释放的远红外线，以及冬季晒太阳让人温暖的波段重合，所以人体感应到的温度比较稳定，感觉有点像晒太阳一样。当然，不同类型的地暖也都有不同的优缺点，如果是已经考虑安装地暖，建议多了解，多做对比之后再选择最适合自己的地暖。

自从门捷列夫周期表提出以后，科学家对寻找新的元素以填补周期表上的空缺，表现出了很大的积极性。但是，人们没有想到，竟然在周期表上遗漏了整整一族性质特殊的惰性气体。1882年，瑞利为了证实普劳特假说，曾经测过氢和氧的密度。经过十年长期的测定，他宣布氢和氧的原子量之比实际上不是1：16，而是1：15.882。他还测定了氮的密度，他发现从液态空气中分馏出来的氮，跟从亚硝酸铵中分离出来的氮，密度有微小的但却是不可忽略的偏差。从液态空气中分馏出来的氮，密度为1.2572 g/cm3，而用化学方法从亚硝酸铵直接得到的氮，密度却为 1.2505 g/cm3。两者数值相差千分之几，在小数点后第三位不相同。他认为，这一差异远远超出了实验误差范围，一定有尚未查清的因素在起作用。为此他先后提出过几种假说来解释造成这种不一致的原因。其中有一种是认为在大气中的氮还含有一种同素异形体，就像氧和臭氧那样，这种同素异形体混杂在大气氮之中，而从化学方法所得应该就是纯净的氮。两者密度之差说明这种未知的成分具有更大的密度。于是，瑞利仿照臭氧的化学符号O3，称之为N3。可是论文发表后没有引起人们的普遍注意，只有化学家拉姆赛（W.Ramsay）表示有兴趣和他合作进一步研究这一问题。拉姆赛重复了瑞利的实验，宣布证实了瑞利的结果，肯定有N3的存在。两位科学家在经过严密的研究后，于1894年确定所谓的N3并不是氮的同素异形体，而是一种特殊的，从未观察到的不活泼的单原子气体，其原子量为39.95，在大气中约含0.93%。他们取名为氩，其希腊文的原意是“不活泼”的意思。第一个惰性气体就这样被发现了。这种普遍存在的大气成分，存在于人类身边，多少科学家在分析空气时，都错过了发现的机会。瑞利之所以抓住了这个机会，应该说是他严谨的科学态度、认真的周密研究的结果，假如他把千分之几的偏差简单地归于实验误差，就会轻易地失之交臂。瑞利和拉姆赛发现氩的过程，历经了10年之久的平凡琐碎的化学实验工作，他们不惜付出巨大劳动，亲自动手，一丝不苟，才终于取得有历史意义的重大成果。在发现氩之后，拉姆赛在瑞利的协助下又发现了氦，氪和氖。据说，拉姆赛在研究其它惰性气体时，曾将百余升的液态空气慢慢蒸发，逐步检查，才得以对空气的组成作出明确的判定。科学界对瑞利和拉姆赛的功绩作了充分的肯定，因此瑞利和拉姆赛在1904年分别被授予诺贝尔物理学奖和化学奖。瑞利勋爵的最初研究工作主要是光学和振动系统的数学研究，后来的研究几乎涉及物理学的各个方面，如声学、波的理论、彩色视觉、电动力学、电磁学、光的散射、液体的流动、流体动力学、气体的密度、粘滞性、毛细作用、弹性和照相术。他的坚持不懈和精密的实验导致建立了电阻标准、电流标准和电动势标准，后来的工作集中在电学和磁学问题。瑞利在力学上有多方面的成就。他在弹性振动理论方面得到许多重要结果，其中包括对系统固有频率的性质进行估值和计算。他利用在埃及休养时写成了两卷著名的《声学理论》（Theory of Sound, 1877～1878年），系统总结了他研究弹性振动的成果。1887年，他首先指出弹性波中存在表面被，这对认识地震的机理有重要作用。他还分析过流体由于上下温度差度引起的对流，引进了有关的无量纲数（后称为瑞利数），这个结果可以用来解释由于地面大气对流而引起的某些气象现象。此外，他研究过有限幅度波的传播和气体对运动物体的阻力等。 为了解释“天空为什么呈现蓝色”这个长期令人不解的问题，他导出了分子散射公式，这个公式被称为瑞利散射定律。在实验方面，他进行了光栅分辨率和衍射的研究，第一个对光学仪器的分辨率给出明确的定义；这项工作导致后来关于光谱仪的光学性质等一系列基础性的研究，对光谱学的发展起了重要作用。绝对黑体辐射和频率的关系是19世纪后半叶受到物理学界普遍关注的问 题。瑞利在1900年从统计物理学的角度提出一个关于热辐射的公式，即后来所谓的瑞利-金斯公式，内容是说在长波区域，辐射的能量密度应正比于绝对温度。这一结果与实验符合得很好，为量子论的出现准备了条件。瑞利密切注意量子论和相对论的出现和发展。他对声光相互作用、机械运动模式、非线性振动等项目的研究，对整个物理学的发展都具有深远影响。瑞利在晚年依然积极致力于研究工作。1905年以后发表的论文就有90篇，并且一直在修订出版《声学原理》，这部著作至今不仅为研究机械振动的声学工作者当做经典巨著，而且也是对其他物理学者很有助益的参考文献。瑞利把诺贝尔奖金捐赠给卡文迪什实验室和剑桥大学图书馆。晚年还以很大兴趣研究教育问题。人们把瑞利作为经典物理学领域中最后一个伟大的多面手，是很适当的。

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两种不同流体有一个明确界面时的稳定问题。包括以下两个问题。 若两种液体均静止，且界面为水平面， 其平衡稳定性问题称为瑞利-泰勒稳定问题。在小扰动理论中，将扰动分解为各种不同波数的扰动波。不同波数的扰动具有不同的增长率。若所有扰动波的增长率均小于零，则原静平衡形态是稳定的；若存在增长率大于零的扰动波，就是不稳定的。若上下两层流体的常值密度分别为ρ1、ρ2，并且所占空间在各方面都趋于无穷远，根据小扰动理论可以证明：当ρ1<ρ2时，界面稳定；反之不稳定。而且当ρ1>ρ2时，界面的表面张力可使波数大于某一定值的扰动波衰减，但不能使所有波数的扰动波衰减，因而不改变稳定条件。当流体沿界面法线方向加速运动时，也有界面稳定问题。例如，设界面为球面，当其向心压缩时，也会有失稳问题，这时球形界面会被破坏。 即两种流体作平行于水平界面的相对运动时的运动稳定性问题。最简单的例子是两种流体的速度均为常值且方向相同。用v1、v2分别表示上层和下层流体的速度,设ρ1<ρ2,且流体在各方向都伸展至无穷远,当不考虑流体粘性和界面张力时,按照小扰动理论，不论v1-v2为何值，界面都是不稳 定的。若考虑界面的表面张力,并用σ表示，则当相对速度满足下式时不稳定， 式中g为重力加速度。如果用此模型表示海面由于风吹而引起波浪，则可算出：v1－v2=6.50米/秒时界面失稳而起浪。实际上产生海浪的原因很多，风速远小于此值时也可有浪。但观察发现，风速达到此值时，碎浪和蒸发率将突然增加。此模型的界面是流速不连续面。有的学者还提出两种流体速度在界面处连续的其他模型。 流体受热不均匀时的稳定问题。1900年H.贝纳尔做了如下实验：在温度均匀的水平金属板上盛一薄层液体。当加热金属板但液体上下面温差不大时，热量通过热传导方式自下向上传递，液体保持静止。当温差达到某值时，液体因静平衡失稳而开始流动。此流动为有规则的层流,流场呈现规则的胞状结构（图1）。每一胞状结构中，流体自中心至边缘形成环流。英国学者瑞利首先用小扰动理论研究此问题，发现稳定性取决于瑞利数： ，式中g、β、k、ν分别为重力加速度、液体的体积膨胀系数、热导率、运动粘性系数；d为液体层厚度；ΔT为液体上下面温差绝对值。当液体上下两面均与金属板接触而无自由表面时，临界Ra值为1708。此值与实验结果很吻合。如果液体有自由表面，表面张力对这种稳定性有影响。当液体很薄时，表面张力可促使更早发生不稳定现象。随着瑞利数增大，胞状结构可以再次失稳而形成新结构，直至规则结构消失。实际上，热对流失稳是温差使液体在铅直方向出现密度梯度而产生的。溶液浓度在铅直方向有梯度所引起的密度梯度以及其他原因，也会引起对流失稳。当静止的球状液体或两同心球壳间的液体由于内部球对称热源引起径向温度梯度，并且受球对称引力场的作用时，同样可能导致静平衡状态的失稳而形成对流。这一模型和地球物理的某些问题有关。例如，地心物质的对流有可能成为地磁场的形成和变动的原因。当然，研究这类问题时，必须考虑旋转作用。

地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。之前有网站说地暖存在六大危害，那么这究竟是不是真的呢？下面我们来了解一下专家是怎么说的以及了解一下地暖的优点吧。针对之前一些网站发表的地暖六大危害中国著名医学专家、纳米材料学专家、国家863计划纳米微粒靶向诊断与治疗的首席科学家张诚博士发表了自己的看法：“就这篇文章反幅强调的地热供暖幅射问题来看，科学上站不住脚。我们地球上现在存在的幅射源主要放射性核素源、机器源、反应堆和中子源；按释放辐射的类型分α，β，γ三类放射性核素源；从机器源可以获得X射线、电子、质子、氘核、氦核等高能粒子；反应堆作辐射源时，通常将液体Na23或In115合金循环通过堆芯，生成的Na24或mIn116在堆外照射物质；中子源指能发射中子的装置或物质，通常由核反应或核裂变产生中子。网站中提到的地热供暖幅射，不知所指是哪种对人体有害的辐射。地热存在的幅射可能有电加热时候的电磁幅射，瓷砖中自带的天然矿物幅射源；只要用户在选购地热产品的时候，选择一些符合国标电磁幅射范围的电地暖，以及无幅射的瓷砖，就不会产生什么幅射了。供暖幅射在科学界，尚无此一说。台湾中华医道产业集团顾问、农业博士林满水先生也对本篇文章发表了自己的看法，按中医“百病归寒”的辩证，在不同的季节，人的体温因气候的影响，会有不同的生理反应而产生疾病，两极化的温度（过寒、过热）是影响人体健康的重要因素。夏季过热时，人们广泛使用空调冷气；冷季在高纬度的地方，必须采取供暖，才足以维持健康的躯体生命；冷气与地暖的科技产品的研发、使用，克服了自然天候对人类生活舒适度的影响，已经是不争的事实。冷气与地暖的科技产品，日新月异，众多欧美发达国家早已普及使用地热，以维持冷寒季节生活的舒适与自体的健康；这是人们透过现代科技所采取的一种先进举措。林博士还提到，冬季燃煤、燃气供暖消耗大量的自然资源外，还造成大量的碳排放，使环境污染，早己不符节能减排的要求；现在新兴的远红外电地暖倒是符合节能减排的要求，且通过微电量的能耗，即可产生对人体有益的远红外波能量，反而是对人体有一定的保健作用，这在中外医学界早己是公认的事实。采用节能陶瓷地暖不仅有利节能减耗，更有利人体健康和亚健康状态的调整。其实地暖还有很多的优点呢一、符合人体生理取暖的舒适要求让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二、节约室内面积和空间可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三、可使室内采暖温度均匀采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四、热源选择比较广泛可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五、节能省钱地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六、增加地面厚增加地面厚且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

1.地热地板辐射供热的特点广义上讲,通过在建筑物的地板内、墙体内或顶棚内铺设热水或热风管线的供热方法皆称为地板辐射采暖。这种采热方式已有很久的历史,在我国东北的很多农村地区,目前仍然采用烟气通过墙体和炕体的采暖方式,在日本和韩国也使用地板辐射方式为“榻榻米”(地板)加热。由于这种供热方式有其独特的优点,为了适应现代化建筑的需要,20世纪70年代,西德、苏联等一些欧洲国家开发了一些地板辐射供暖用的新型输水管材料,这使得地板辐射供热方式逐渐向现代化建筑普及起来,一些供热专家也开始推荐该供热方式。地板辐射供热方式主要有以下几个特点:(1)舒适性好人体感知辐射式热量的传递方式要比热对流方式舒适,因为人体足部的血液循环要比头部差,脚底部温度的升高有益于血液循环。相反,热对流方式传热主要靠室内气流的流动来提升室内温度,要想组织起室内的空气流动,上升空气气流和回流的温度差会较大,这会使处于室内不同位置的人体感知室内的温度不同,影响供热效果。(2)节能效果好这主要有两方面原因,其一:由于低温辐射热的舒适性感觉,因此不需要暖气那么高的入口水温,对热源的温度要求条件下降。一般适合地板辐射供暖的供水温度范围较宽,在30～55℃内皆可以用于地板辐射供暖。其二:地板辐射供暖相当于是一个以地板为传热表面的换热器系统,尽管地板表面的温度不高,但传热面积比空气散热器的传热面积大得多。因此,可以实现小温差传热以保证供热负荷的目的。(3)节约室内空间由于在室内省去了散热器布置的空间,相应地增加了人们在室内的活动面积,使室内空间更美观和更安全。在一些动物越冬场馆的采暖设计中,采用地板辐射供暖更多的是出于安全性考虑。(4)单户热计量更方便为了提高地板辐射供暖的安全性,防止地板辐射铺设管线的泄漏,一般都采用热用户与主供回水管线并联方式连接。这样也方便了一户一热计量表的管理模式。尽管地板辐射供暖有以上优点,但也有缺点,比如盘管材料的安全性要求较高,一旦发生泄漏及堵塞维修不便等缺点,因此,在高层建筑上采用时应特别引起注意。2.地热地板辐射供热的传热计算由于低温地板辐射供暖可以使室内空间温度更趋于均匀一致,起到节能的效果。因此,室内设计温度或供热设计负荷可以考虑比普通的空气散热器式设计指标低一些。室内有效设计温度可以低1～3℃,或室内热负荷低6%～20%。地板向室内空间的散热主要有通过低温辐射传热和自然对流两种方式,以下简单叙述每种方式传热量的计算方法。(1)地板辐射热量的计算对一个封闭的内空间,一个表面绝对温度为Tp的地板向其他绝对温度为Ti的第i表面辐射的热流为沉积盆地型地热田勘查开发与利用式中:εp,εi分别为地板和某一墙壁的辐射率或灰度;Ap,Ai分别表示地板面积和某一墙壁的面积;Fpi为地板对该面墙的辐射角系数;σ为斯蒂芬-波尔兹曼常数(5.67×10-8W/m2K4)。角系数Fpi可以根据具体的房型结构查表或计算出来。对有n个面的封闭空间满足 。因此,通过地板向外辐射的热流应是沉积盆地型地热田勘查开发与利用在实际应用中,通过以上公式计算辐射热量比较麻烦,而且墙体表面也不一定是几何完全规则的,辐射率也不一定完全一致,在有些工程计算中采用一些形式如下的经验公式。沉积盆地型地热田勘查开发与利用式中:C为与墙体几何结构和墙体材料等有关的经验系数(一般C≈0.84～0.90); 为墙体的平均温度。(2)自然对流传热无论是有水平结构的地板辐射采暖还是有垂直被加热的墙体,都会存在自然对流传热。靠近被加热墙体表面的空气温度高,密度下降,周围的密度高的冷空气就会推动热空气上升,从而形成自然对流。理论上讲,自然对流也是一个复杂系统,其换热强度也和空间的几何结构、墙体温度分布等有很大关系。一般自然对流的传热准则式为Nu=f(Pr)Ram 8-27式中:f(Pr)为和空气普朗特数有关的系数;Nu,Ra分别为努谢尔特数和瑞利数;m为经验常数。在等壁温条件下,层流范围内m取值在1/4左右,而在湍流范围内m取值约为1/3。因此,通过对流方式的散热热流为沉积盆地型地热田勘查开发与利用式中:L为计算Nu,Ra的定性尺寸(如地板辐射时房间的高度,墙体辐射采暖时为被加热墙体高度);λf为空气的导热系数。由于Ra内也有温差项的一次方存在,因此可以把上式简化为沉积盆地型地热田勘查开发与利用式中:C为空间的几何结构、空气热物性等有关的经验系数(地板辐射的自然对流约为2.1,墙体辐射的自然对流约为1.7)。3.低温地热地板辐射的设计步骤式8 26的辐射热流和式8 29和对流热流计算的关键是如何确定地板表面的温度Tp,为了计算方便,可以近似地认为室内空气温度Ta和墙壁表面的平均温度 相等。因此,在满足总的设计热指标条件下,Tp可以作为一个中间变量确定下来。总的q传热量应是辐射热量qr和对流热量qc之和。一个近似地确定地板表面温度的经验公式为Tp=Ta+0.137q0.909 8-30在确定了加热地板表面温度之后,可以通过如何布置地板内的埋管和进水温度达到这一设计要求。而这一部分主要与地板内埋管的导热设计有关,包括盘管方式、盘管密度和深度、进水温度、盘管下部的保温、地面覆盖物的影响等。图8-19示出了地板辐射采暖的热流流向图。采用地板辐射供暖,地板表面温度不宜过高。一般不超过30℃,在有人员经常停留时可以取24～26℃。图8-19 地板辐射采暖的热流分布低温地板辐射采暖设计的大致步骤:1)选定铺设盘管的地板面积;2)确定加热地板表面的热流密度q;3)计算加热地板表面温度;4)选定地板铺设的结构形式、盘管尺寸和布置、盘管背面的保温;5)求给定进水温度条件下的散热量、出水温度6)比较5)计算得到的热流和设计要求的热流密度2);7)提出进水温度要求或改变结构设计4)。4.地热地板辐射供热的系统设计地热地板辐射供暖的供水系统可如图8-20式设计,分水干管和集水干管上并联连接不同的地板盘管,在入水管上必须安装水过滤器,地板内盘管可以采用不同方式排列,如图8-21所示。选择加热盘管的材料应遵循安全可靠性、功能性、经济性和易维护性为原则。为了提高盘管的安全性,材料应具有耐腐蚀、易于弯曲、耐温耐压,在功能性上应具有导热系数较高、低热膨胀系数,同时要求价格合理、寿命长。由于地热水通常有腐蚀性,地板辐射盘管可以采用合成塑料管,但系统内水的压力不宜过高,一般试验压力不超过0.6MPa。图8-20 地板辐射采暖的供水系统图8-21 地板辐射采暖盘管排列方式

最近想挖掘一下自己项目的理论深度，于是找到了老师。在老师的建议下，我们开始了漫长的研读老师的论文的旅程（论文名：Optimal Design of Adaptive Robust Control for Fuzzy Swarm Robot Systems 模糊群自适应鲁棒控制的优化设计机器人系统）。这篇文章写的是关于群体智能控制在机器人群中的运用，提到了许多控制理论。诸如李雅普诺夫方程，模糊群分析，优化理论等等。作为一个理论白痴我选择将这些理论的东西的学习理解交给我的大佬队友。然后我选择了学习最后的simulation（实验仿真）。这里面的simulation用到了一种求解隐式微分方程的方法。于是就有了这篇文章的由来。求解常微分方程组的方法1、dsolve 函数dsolve函数用于求常微分方程组的精确解，也称为常微分方程的符号解。如果没有初始条件或边界条件，则求出通解；如果有，则求出特解。1)函数格式 Y = dsolve(‘eq1,eq2,…" , "cond1,cond2,…" , "Name")其中，‘eq1,eq2,…":表示微分方程或微分方程组; "cond1,cond2,…":表示初始条件或边界条件; ‘Name":表示变量。没有指定变量时，matlab默认的变量为t；2)例程例1.1(dsolve 求解微分方程) 求解微分方程： frac{dy}{dx}=3x^{2}在命令行输入: dsolve("Dy=3*x^2","x") ,摁下enter键后输出运行结果。例1.2（加上初始条件）求解微分方程：只需要在命令行添加初始条件即可，此时求出的即为方程的特解。可以看到上例中的C9变为了2。例2(dsolve 求解微分方程组)求解微分方程组： 由于x,y均为t的导数，所以不需要在末尾添加"t"。2、ode函数在上文中我们介绍了dsolve函数。但有大量的常微分方程，虽然从理论上讲，其解是存在的，但我们却无法求出其解析解，此时，我们需要寻求方程的数值解。怎么理解数值求解呢？数值分析是一门专门的学科，在此不过多介绍。我主要想通过一个简单的例子来向大家阐述数值求解的思想。比如，求解微分方程 。我们就可以转化为，那么。因此，我们可以通过迭代的方式来求解y。即可理解为步长。ode是Matlab专门用于解微分方程的功能函数。该求解器有变步长（variable-step）和定步长（fixed-step）两种类型。不同类型有着不同的求解器。然后我又从其他大佬那ctrl+v了一份具体点的ODE求解器的整理。在工程实践中，我们经常遇到一些ODEs，其中某些解变换缓慢，另一些变化很快，且相差悬殊的微分方程，这就是所谓的刚性问题(Stiff)，对于所有解的变化相当我们则称为非刚性问题(Nonstiff)。变步长模式解法器有：ode45，ode23，ode113，ode15s，ode23s，ode23t，ode23tb和discrete。a) ode45：缺省值，四/五阶龙格－库塔法，适用于大多数连续或离散系统，但不适用于刚性（stiff）系统。它是单步解法器，也就是，在计算y(tn)时，它仅需要最近处理时刻的结果y(tn-1)。一般来说，面对一个仿真问题最好是首先试试ode45。b) ode23：二/三阶龙格－库塔法，它在误差限要求不高和求解的问题不太难的情况下，可能会比ode45更有效。也是一个单步解法器。c) ode113：是一种阶数可变的解法器，它在误差容许要求严格的情况下通常比ode45有效。ode113是一种多步解法器，也就是在计算当前时刻输出时，它需要以前多个时刻的解。d) ode15s：是一种基于数字微分公式的解法器（NDFs）。也是一种多步解法器。适用于刚性系统，当用户估计要解决的问题是比较困难的，或者不能使用ode45，或者即使使用效果也不好，就可以用ode15s。e) ode23s：它是一种单步解法器，专门应用于刚性系统，在弱误差允许下的效果好于ode15s。它能解决某些ode15s所不能有效解决的stiff问题。f) ode23t：是梯形规则的一种自由插值实现。这种解法器适用于求解适度stiff的问题而用户又需要一个无数字振荡的解法器的情况。g)ode23tb：是TR-BDF2的一种实现， TR-BDF2 是具有两个阶段的隐式龙格－库塔公式。 h)discrtet：当Simulink检查到模型没有连续状态时使用它。固定步长模式解法器有：ode5，ode4，ode3，ode2，ode1和discrete。a) ode5：缺省值，是ode45的固定步长版本，适用于大多数连续或离散系统，不适用于刚性系统。b) ode4：四阶龙格－库塔法，具有一定的计算精度。c) ode3：固定步长的二/三阶龙格－库塔法。d) ode2：改进的欧拉法。e) ode1：欧拉法。f) discrete：是一个实现积分的固定步长解法器，它适合于离散无连续状态的系统。^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^分割线^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^^其中，ode45求解器属于变步长的一种，采用Runge-Kutta算法；其他采用相同算法的变步长求解器还有ode23。ode45表示采用四阶-五阶Runge-Kutta算法，它用4阶方法提供候选解，5阶方法控制误差，是一种自适应步长（变步长）的常微分方程数值解法，其整体截断误差为(Δx)^5。解决的是Nonstiff(非刚性)常微分方程。ode45是解决数值解问题的首选方法，若长时间没结果，应该就是刚性的，可换用ode15s试试。下面将以ode45为例具体介绍函数的使用方法。1)函数格式 [T,Y] = ode45(‘odefun",tspan,y0)[T,Y] = ode45(‘odefun",tspan,y0,options)[T,Y,TE,YE,IE] = ode45(‘odefun",tspan,y0,options)sol = ode45(‘odefun",[t0 tf],y0...)其中: odefun是函数句柄,可以是函数文件名,匿名函数句柄或内联函数名； tspan 是求解区间 [t0 tf]，或者一系列散点[t0,t1,...,tf]； y0 是初始值向量 T 返回列向量的时间点 Y 返回对应T的求解列向量 options 是求解参数设置,可以用odeset在计算前设定误差,输出参数,事件等 TE 事件发生时间 YE 事件发生时之答案 IE 事件函数消失时之指针i2)微分方程标准化利用ode45求解高阶微分方程时，需要做变量替换。下面说明替换的基本思路。微分方程为初始条件首先做变量替换 原微分方程可以转换为下面的微分方程组的格式:下面就可以利用转换好的微分方程组来编写odefun函数。实战运用例3.1（编写odefun函数）在matlab中新建脚本文件，编写函数如下：本例中只需在例3.1的基础上编写主函数，加上求解区间和边值条件即可。需要注意的是，ode45的运行结果以列向量形式给出。因此在本例中，x的第一列为y，第二列为y"。如果遇到变量不是列向量形式的，可以考虑利用reshape函数做矩阵变换。则，plot(t,x(:,1))画出来的是x的第一列数据，即为y； plot(t,x(:,2))画出来的是x的第二列数据，即为y"；得到的结果如下： 这算是ode45的一个小实战了吧那么这个时候咱们来看看ode15s。咱就是说，对于一个理论白痴而言，这个ode15s的用法不就跟ode45的用法一样嘛（后来我看了下好像好几个ode求解器的用法都一个样子）。想要运用这个那还不简单hhh。直接开搞还是用上面那个例子：没错，就是把ode45更改成ode15s就行了（其余求解器同理hhh）。对比一下两个图像，发现仅仅就是点集的密集程度不同，还没有很大的差别。然后感觉这个小例子不太好玩，想玩点更高级的。混沌混沌运动的直观形象，在随能量不断耗散而自由度降低的耗散系统中看得更清楚。1963年美国气象学家E.洛伦茨在研究对天气至关紧要的热对流问题时，把包含无穷多自由度的热对流偏微分方程简化为三个变量的一阶非线性常微分方程组：dx/dt=－σx+σydy/dt=rx－y－xzdz/dt=bz+xy式中变量x表示大气对流强度，y表示上升流与下降流温差，z表示垂直温度剖面变化。系数σ为普朗特数，r为瑞利数，b为量度水平温度结构与垂直温度结构衰减率之差异。洛伦茨选定σ=10，r=28，b=8/3，然后数值求解方程组。结果发现，这极度简化了的系统，出现了极为复杂的运动形式。起始值的细微变化，足以使轨道全然改观。把数值计算结果在由x,y,z支撑的三维相空间中画出来。这是一条在三维空间似乎无序地左右回旋的连续光滑曲线，它并不自我相交，呈现复杂的结构纹样。无论初始值选取在哪里，系统轨道有同一归宿，形成所谓奇异吸引子。在奇异吸引子上，如果选取任意接近的两个点为初始值，其运动轨迹以指数方式迅速分离，表现出对初值的极端敏感。具体的是，轨道左右跳动的顺序和次数完全不同。计算表明，初始位置几乎会聚在一起的10,000个点，稍后便会在图中所示的吸引子上到处分布，说明这样的系统中，由于初值的细微不同，运动是不可预测的。（更多的在这）看不懂没关系，因为我也看不太懂hhh（不愧是理论白痴），咱就来看看这个微分方程，自己用求解器解着玩一玩呗。 frac{dx}{dt}=delta (y-x) （1） frac{dy}{dt} = rx-y-xz （2） frac{dz}{dt}=xy-bz （3）（咱就是说，百度百科里的这个式子少了个负号，我跑matlab发现没负号是跑不出来的。无论哪个求解器都不行。然后看了看其他地方的混沌理论的式子，确实是-bz）没问题了那就跑呗。为啥代这几个值（我看的视频），不过我查了一下hhh这几个参数是来源于某个地方： 奇异吸引子（Strange Attractor）——非线性系统的一大杰作（这是我看的资料来源）然后接着敲代码：先跑一跑一阶的x。已经有点混沌的影子了；二阶：这里是用y和z跑的图像。用x，y；x，z跑出来又不一样：有点内味了叭！下面将隆重推出三阶最终的图像：有没有感觉像一个蝴蝶？哈哈，没错。告诉大家一个秘密，其实这才是蝴蝶效应名字的由来。以上代码是用ode45跑的，用另外一个求解器同理。总结 真没啥总结。整理下来证明了自己还是学了东西的hhh。老师说，我们后面在跑证明的时候会出现用ode45解不出来的式子，而用ode15s和其他几个求解器能跑出来。这是由于不同的求解器内部都有不同的算法，能求解不同的式子，达到不同的精度。就是说有点子好奇与期待了！放一张老师论文里的仿真图：下次文章如果大家能看到我把以上4个图里的3个参数变成5个，那就说明我对于自己项目的理论的仿真部分算是成功了哈哈哈！

问题一：地暖供暖对人有危害吗 地热其实就是在地板中均匀铺设热媒，比如热水管、电缆等，利用热辐射的原理，达到取暖的目的。根据热媒的不同，目前有水地暖和电地暖两种。水地暖是在加热管里注入热水，使其循环流动加热整个地板，原理与暖气片相同，只不过转移到了地下。电地暖是把发热电缆埋设在地板中，将电能转化为热能，实现地面辐射供暖。不管是水地暖还是电地暖，都会产生热辐射，而这也成为传言中影响健康的元凶。那么，热辐射真有这么可怕吗？ 中国科学院院士、西安交通大学能源与动力工程学院陶文铨教授在《传热学》中明确说明，自然界中的物体都会向空间发出热辐射，同时又不断地吸收其他物体发出的热辐射，这样才有物体间的热量传递。由此可见，热辐射只是热传递的一种方式，阳光也是通过热辐射传到地球的，因此，并不会对人体产生危害。 那么，如果是电地暖会带来伤害吗？清华大学电机系余占清副教授表示，电地暖除了有热辐射传递的能量外，还有电场和磁场产生的能量，不过这种能量对人体的影响相当于咸菜和咖啡。因为电地暖使用的电加热供暖，属于低频电流，不会对人体造成危害。更何况，电缆上面会有外壳、地板或者瓷砖，有了这些屏蔽，电缆的磁场和电场还会进一步下降。 而且，相关资料显示，对于民用电源来说，是有一个绝对安全距离的，只要距离电源50厘米以上，用测量辐射的仪器去测量，辐射值是零，因此只要不是直接躺在地板上睡觉，是不会受到辐射伤害的。另外，目前也没有证据显示电地暖产生的热场会对身体造成影响。 总的来说：水地热产生的热辐射并不是传统意识中人们认为的有害辐射，它只是一种热量的传播方式，因此，不会对人体造成任何伤害。而电地热虽然会有一些电场和磁场产生，但由于是低频电源，又有绝缘层保护，所产生的辐射甚至比电热毯还低，因此也不必担心。 地热供暖中地板是关键因素 既然地热不会对人体产生辐射危害，那么为什么有的人在地热房间里会感到不适呢？专家表示，这与室内装修材料有很大的关系。 南京工业大学城市建设与安全工程学院副教授陈丽萍表示：“一般家庭使用的地板，以复合板材为主。在生产的过程中，会使用到含甲醛、苯之类的物质，使得地板防水防蛀。包括在上油漆、拼装的过程中，使用到的粘合剂，都含有一定的化学物质。”陈丽萍说：“哪怕不用地板，用地砖，在地砖中也难免会含有一定量的放射性物质，如氡气。刚装修完的家，哪怕没有地暖，也时时刻刻在慢慢地挥发甲醛、氡气等有害物质。区别就在于，质量好的材质有毒物质含量低，对人体的危害小。” 甲醛、苯、氡气，这些名字想必大家都不陌生，在关于装修的新闻中，我们已经见到很多。像甲醛这种室内装修的主要污染源，当它的浓度稍微超标时，人们很难闻到它的气味，但在室内呆时间久了就会出现口鼻眼喉的不适症状；当能够闻到刺鼻的味道时，说明甲醛超标已经比较严重，在这种环境里呆时间长了，人体会出现水肿、肺炎，严重的会造成死亡。特别是儿童，容易诱发白血病或对神经系统造成影响。 陈丽萍打了个比方：“开了地暖的房子，就相当于是把室内的有毒气体给‘逼"出来，加快了甲醛、氡气之类的挥发。但是持续一段时间以后，地板内剩余的有毒气体就少了。从这个方面来说，地暖也算是加速‘赶跑"了有毒气体。”陈丽萍提醒，在选择家装材料的时候，一定要注意选择环保的、品牌的产品，不要因为贪小便宜，让劣质的材料害......>> 问题二：地暖有那些好处和坏处? 优点： ①舒适、卫生、保健：地面辐射供暖是最舒适的供暖方式，室内地表温度均匀，室温由下而上逐渐递减，给人以脚温头凉的良好感觉；不易造成污浊空气对流，室内空气洁净；改善血液循环，促进新陈代谢。 ②节约空间、美化居室：室内取消了暖气片及其支管，增加使用面积，便于装修和家居布置，减少卫生死角。 ③高效节能：辐射供暖方式较对流供暖方式热效率高，热量集中在人体受益的高度内；传送过程中热量损失小；低温地面辐射供暖可实行分层、分户、分室控制，用户可根据情况进行调控，有效节约能源。 ④热稳定性好：地面供暖地面层及混凝土层蓄热量大，热稳定性好，在间歇供暖的条件下，室内温度变化缓慢。 ⑤运行费用低：较其它供暖设备节能约20%，可充分利用低温热水资源或利用电价政策，降低运行费用。 ⑥使用寿命长：低温地面供暖中塑料管材或发热电缆埋入地下，稳定性好、不腐蚀，无人为破坏，使用寿命与建筑物同步。较对流供热节约维护和更换费用。 ⑦适应性强：设备不受室外温度的影响，大大延长采暖系统的寿命。 ⑧减少楼层噪音： 中国隔层楼板一般选用厚度为15cm圆孔板或现浇砼板，其隔音效果极差，楼上人走动，就影响楼下。采用地板采暖，增加了保温层，具。常好的隔音效果。 ⑨维护费用低：地板采暖系统采用材料防腐蚀、不生锈管道不会因为生锈而堵塞或流量变化，经混凝土回填后已做入建筑结构层，如果无人为损坏 50 年内不需维护，可以忽略不计。 缺点： 1. 对层高有80mm的占用，因为地暖的保温板有30mm、豆石砼填充层有50 mm，总共有80mm厚，这样对室内层高有一定的影响。 2. 地暖可维修性差，因为地暖属于隐蔽性工程，不易维修，所以装修时要选择耐压、耐温、耐腐蚀且热稳定性能好的高科技环保管材。 而且也不便于二次装修，因为地暖热管道都铺设在地下，二次装修改造地面时，容易损坏地下管道。同时也要注意使用时不能设定过高温度，否则将会降低输送管道的使用寿命。 3. 小空间的比如卫生间使用受限，由于地暖的送热管道比较复杂，铺设地暖盘管前后都要做防水，小空间铺设范围小，所以室温很可能达不到采暖标准。 4. 地暖系统在运行2-4年后，地暖管路容易产生水垢，这时需要专业设备进行清洗，不然会直接影响采暖效果。 问题三：地暖的危害是真的吗 安装注意 在安装地暖之前，我们先要挑选自己满意的地暖，地暖要使用方便，而且质量好，但是在挑选地暖之时，很多人容易走入误区，让我们先来了解地暖的挑选误区，以免在挑选的时候无从下手或者是挑选之时反倒走入了雷区。 很多业主觉得地暖就应该是湿润而地表面则是温暖干燥的，其实并非如此，地暖是使用的发热电缆来发热的，经过了地板层让房间来加热，因此一般较大的空间使用地暖更加的合适，低于六十平米的，不建议去使用地暖，以免造成过度浪费的现象。还有人觉得地暖使用铜制的散热器更加的耐腐蚀，质量更好，实际上铜制的散热器之中因为碰到了泥土之中的硫，而且往往泥土之中含硫量太大，也容易造成腐蚀。因此如果使用铜制散热器则需要定期的进行清洗避免硫的腐蚀。 在安装地暖之时，则要做到安装安全有规划。安装地暖并非是不需要布局的，恰恰相反，地暖安装的布局需要缜密，要根据使用的面积和房间的保温效果来考虑地暖的布局，设计合理的地暖排管的走向以及管路之间的间距，同时按照辐射的原理来向房间提供最为合适的散热量，进行精确的计算，以达到用最少的管路就达到最好的效果的要求。因此地暖的使用并非是越密越好的，如果地暖的盘间距过的话，会造成室内的温度太高而出现燥热的情况，相反还会影响到人的身体健康。同时，安装了地暖并非是不能再安装空调，因为地暖只能取到制热的效果，而在夏天里需要使用到制冷之时，还是需要我们的空调来发力，因此在家居之，也要适当的安装空调，以免热起来的时候会让人措手不及。 地暖安装好后，接下来的工作就是验收了，验收相比前两步要简单一些，但是更需要专业。一般在验收之时，地表的温度并非是越高越好的，为了节能，同时也为了我们的身体健康，一般地表的温度不要超过二十八度，否则容易引发人的多种疾病，会迫使人的血管扩张，因此地暖的温度也是有个限度的。地暖也不是他的升温的速度越快就越好，很多业主因为不够专业，总以为升温越快质量就越好，实际上地暖的升温加速过快会让地表和房间承受不住而影响家居的使用寿命。 地板采暖是借助隐蔽于地板下面的塑料管道或发热电缆来实现供暖，因此隐蔽于地板下的管道等热媒传输材料及保温材料的质量是影响地板使用寿命的主要原因。地暖系统设计是否合理，地暖管材、发热电缆铺装位置、环路间隔是否合理，施工质量是影响地暖使用功效的主要原因，两者均不能忽视，才能高枕无忧。 由于地板采暖处于市场起步上升阶段，家装地暖公司鱼龙混杂，设计施工能力参差不齐，选择不当，极易给客户造成极大的损失，几年之后问题一旦暴露，后患无穷。部分地暖公司不是以长远眼光经营市场，而是能捞一把就捞一把的思想，致使很多用户深受其苦，不是施工半截地暖公司不知去向，就是施工完毕供暖不热不畅，一方面由于地暖公司自身问题造成，另一方面也反映出很多用户图一时便宜造成。部分地暖公司为降低成本而偷工减料，使用材料上，选择低质低价管材及辅料，铺装时加大管材间距，或使用低一级规格的管材，造成地暖系统运行未达到预期的效果，并埋下隐患。行业专家提示，要想享受没有后顾之忧的地板采暖，一定要选择专业正规，有一定规模资质的地暖公司施工，而不要以图一时便宜，花了不必要的“学费”。 问题四：家庭地暖采暖效果怎么样？会对人体有危害么 地暖是最舒适的家庭采暖方式之一，在北部和中部地区有着广泛的应用，越来越多的家庭开始选择地暖采暖，那地暖到底有什么优势赢得大家的青睐，又有什么缺陷需要我们注意的？地暖分为电地暖和水地暖，在这里只分析水地暖的优缺点，让大家更充分认识地暖。 一、卫生、保健、环保功能　　地暖符合中医“温足而凉顶”人体供需，给人以脚暖头凉的良好感觉，不造成污浊空气的对流，室内十分洁净。符合人体散热要求的热环境，改善血液循环，促进新陈代谢，对心血管疾病有抑制作用；对老年人和儿童尤为适用，对于关节炎、老寒腿的病人更有防治功效。　　二、舒适健康，适宜人居　　地板辐射采暖中，热量的传播主要以辐射形式进行，热量散发均匀，且自下向上传递，房间下暖上凉，适合人体的生理特点，给人以自然的舒适感，地暖是目前公认的最舒适的家庭采暖方式。　　三、热稳定性好　　由于地面层及混凝土层热稳定性好，因此在间隙供热的条件下室内温度变化缓慢，感觉很自然。　　四、使用费较低　　节省燃料，燃气比电的能效要高很多，地暖的热源设备是燃气壁挂炉，再加上良好的使用习惯，地暖使用费比较低。　　五、不占使用面积　　地暖安装在地板下，不影响室内美观，不占用室内空间，便于装修和家具布置。　　六、减少楼层噪音　　目前我国隔层楼板一般选用预制板或现浇板，其隔音效果极差，楼上人走动，就影响楼下，采用地板采暖增加了保温层，具有非常好的隔音效果，地板采暖过程寂静无声。　　七、温度可控制性　　地板辐射采暖每户设有独立的集分水器，每个房间在集分水器上设有独立的控制开关，可通过集分水器的控制开关来进行每个房间的开关或温度调节。　　地暖的优点八、使用寿命长　　低温热水地板采暖，塑料管埋入地面的混凝土内，如无人为破坏，使用寿命在50年以上，不腐蚀、不结垢，大大减少了暖气片跑、冒、滴、漏水和维修给住户带来的烦恼，可节约维修费用。　　　　一：现场拼装，随机性大　　地暖属于现场拼装工程，厂家需要把加热管、分水器、保温板、铝箔、卡钉、铁丝网等大大小小的材料运抵工地现场进行拼装。由于现场监管力度和工人素质等条件的差异，导致管间距的疏密，保温板的厚薄，现场随机性大。　　二：热惰性强，温控滞后　　在家中做热身运动或饭后，人的体温普遍会上升，此时，要调低室内温度，通常要在四个小时以后才能达到所设定的温度，导致所需舒适温度的时间大大滞后，难以有效、及时地起到温控的作用。　　三：一次成型，维修困难　　地暖是一种现场拼装，一次成型的，几乎不可维修的隐蔽性的系统工程，一旦加热管漏水，检修起来异常麻烦，无论用何种方式找到漏点，都必然要破坏装饰面层。大宇说任何东西有利也有弊，地暖也是一样，关键是我们如何看待地暖的优缺点。选择一个专业的易恩特地暖公司，避免地暖在安装和使用过程出现一些不必要的问题。因此，在选择地暖的时候，我们要根据自身的家庭情况。对人体是无害的 问题五：地暖对身体有害吗 如今，越来越多的家庭选择用地暖，原因之一是其独特的采暖方式。采用自下而上的供暖特性，让双脚保持温暖，享受更舒适的采暖体验。 中医常说“百病从脚来，”脚是人体最丰富的神经末梢，而且是人体穴位最集中的地区，脚部受凉会导致各种疾病的产生或恶化：拉伤类或风湿关节炎 - - 脚心或脚趾冷会导致身体关节疼痛，并可能导致病情加重或难以治愈。人长期生活在温暖的室内环境能有效改善病情，防止各种关节疾病，避免腿部抽筋。坐骨神经疼痛 - 腿脚受凉同时会导致坐骨神经疼痛，长期腿脚冰凉是导致坐骨神经疼痛的主要因素。腿脚酸痛麻木 - 腿脚受凉还会导致全身血液循环不畅，会导致腿部酸痛麻木。 地暖会加速血液循环，使腿和脚保暖的同时避免该部相应的症状。肾脏 - 中医认为会导致下肢寒冷会导致肾虚，肾虚就会导致气血不足，气血不足会引起一系列的症状，如关节酸痛。下肢保暖会加速血液循环，避免寒冷的入侵，改善肾虚等症状。感冒及呼吸道疾病 - 下肢寒冷会导致整体免疫系统降低，因此导致感冒和各种呼吸系统疾病的产生。特别是对于老人、儿童和体弱多病的人们。改善下肢寒冷会加速人体的血液循环，当人处于健康状态是将会大大提高整体的免疫能力，预防感冒和呼吸系统疾病的产生。腹泻或食欲不振 - 脚冷可引起腹泻，手脚冰凉会导致长期反复腹泻或神经性腹泻。 生活在地暖的环境中的人们可以避免受凉造成的腹泻和食欲不振等症状。家中有老人的家庭都知道，以上随便一样老人在冬天犯了都很可能导致严重的后果。网罗舒适的我提醒大家，选择合适的采暖系统是非常重要的， 如果选用劣质的地暖管的话，散热的时候也会有毒。如果选对地暖管，不仅无害，还有很多好处。 问题六：地暖对人体有危害吗 低频电磁场对人体的有害论断是没有确定的结论的，类似于当初那些大款用的砖头式的大哥大，贴在耳朵边，说对人体有害，影响脑细胞。今天手机更加普及，那些富贵之人，一天要接几十个电话，刚开始传言，电磁辐射对人体有害，但是研究结果表明，没有足够的证据支持这种说法。50赫兹的低频电磁场到底对人体有无危害，始终没有明确的结论。再去看那些理疗的仪器，正好就是利用50至100赫兹左右的低频电磁场进行理疗。而且理疗的效果是明确的。低频电磁场的安全磁场强度，欧盟的标准是100微特，有些国家是20微特，我国一直没有出台相关的标准，目前只是参考标准，或者是讨论的标准，一直没有正式颁布。当电地暖采用水泥地板砖时，为了增加地板的保温性，通常导电体到地面有4厘米左右的距离。地面的最大磁场强度不会超过15微特。这也是科学的数据。 问题七：地暖对人体有危害吗 地暖的优点： 一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适； 二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%； 三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足； 四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等； 五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra 问题八：地暖有辐射吗？会对身体造成影响吗？ 亲，首先你需要知道什么是辐射： 辐射本身是中性词，自然界中的一切物体，只要温度在绝对温度零度以上，都以电磁波和粒子的形式时刻不停地向外传送热量，这种传送能量的方式被称为辐射。辐射之能量从辐射源向外所有方向直线放射。物体通过辐射所放出的能量，称为辐射能，但某些物质的辐射可能会带来危害。 辐射分为电磁辐射和核辐射。核辐射危害，如钴-60、铯-137、铱-192源等产生的γ射线；kr-85源等产生的 β射线；241Am-Be 源、 24Na-Be 源、124Sb-Be源及能量超过10M的电子加速器产生的中子射线；非密封源 所产生的的β、α射线； 各种工业用 、医疗用X射线设备产生的χ射线等。 所以基本所有东西都是有辐射的，但是会对身体产生有害辐射的有：脑、手机 居室中电视机、音响、广播电视发射塔周围、各种微波塔周围、雷达周围、高压输变电线路及设备周围。而地暖它只提供热能的一种工具，并不会产生有害身体的辐射。 而地暖的分类主要有以下几种： 水地暖是以温度不高于60℃的热水为热媒，在埋置于地面以下填充层中的加热管内循环流动，加热整个地板，通过地面以辐射和对流的热传递方式向室内供热的一种供暖方式。 电地暖是将外表面允许工作温度上限为65℃的发热电缆埋设在地板中，以发热电缆为热源加热地板，以温控器控制室温或地板温度，实现地面辐射供暖的供暖方式。主要有舒适，节能，环保，灵活，不需要维护等优点。 优点比较 水地暖没有辐射，发热平稳，适合老人小孩；地暖管与建筑同寿命；可以提供生活热水；经过20多年发展，维修保养技术成熟。 电地暖房间温度分布均匀。采用地板采暖方式，由于是整个地板均匀散热 电地暖，因此房间里的温差极小。而且室内温度是由下而上逐渐降低，地面温度高于人的呼吸系统温度，给人以脚暖头凉的舒适感觉。 有利于营造健康的室内环境。采用散热片取暖，一般出水温度在7摄氏度以上，但温度达到8度时就会产生灰尘团，使暖气上方的墙面布满灰尘。而地板采暖可以消除灰尘团和浑浊空气的对流，给人一个清新、温暖、健康的环境。 高效节能。由于采暖的辐射面大，相对要求的供水温度低，只需4至5度。而且可以克服传统采暖片一部分热量。 如果家中范围面积较大可以考虑水地暖，电地暖不能提供生活热水，有轻微辐射，一旦有坏区需全部更换。 问题九：网络疯转的地暖六大危害是真的吗 前不久，《地暖对人体的六大危害》一文在微博、微信等网络平台被疯狂转载，矛头直接对准了目前市场上比较流行的采暖方式―地热供暖，内容更是吓人，直接拿人们的身体说事儿，称地暖存在六大危害。无独有偶，“地暖漏水”“地暖不暖”等负面报道也在网上的广为流传。 进入秋季，采暖问题重新走进人们的视野，《地暖对人体的六大危害》一文无疑触动了很多人的神经。该文写到，地热供暖辐射极可能诱使儿童患上白血病，还可能诱发癌症，更称地暖辐射污染会影响人体的循环系统和代谢功能。此外，还会造成男子 *** 质量降低、孕妇流产、胎儿畸形。 然而该文章中的说法，很快遭到了媒体驳斥。有媒体指出，该文章中所陈述的“六大危害”抄袭于多年前一篇关于电磁辐射危害的文章。业内人士分析，采暖行业主危害说流传地暖无辜“躺枪”。 进入秋季，地暖问题再次获得关注度。近期，一篇名为《地暖对人体的六大危害》的网络文章颇为火爆，其中煞有介事地分析了地板、瓷砖等地暖材质隐含的问题。但专家分析，这篇网文其实是采暖行业中地暖与散热器两大阵营竞争恶化的表现。 要存在两大阵营，一是散热器，二是地暖。近年来，地暖的兴起让传统采暖企业倍感压力，不排除试图以诋毁对手来挽回市场的可能。 地暖到底有无危害?业界专家分析，温度可对甲醛挥发带来影响，但这跟地暖本身没有关联，说地暖有害显然科学依据不足，从“暖”这个角度出发，地暖和侧暖(散热器)效果是一样的，一些暖气片外面也经常包裹着人造板材，如果地暖加热会导致地板甲醛超标，那么散热器在这方面的效用也没有区别。 地暖重安全选材品质优先 近日，渤海早报记者走访环渤海、居然之家等家居卖场发现，受地暖危害论影响，不少消费者在选择地暖时更为谨慎。 一位地暖销售人员表示，为了打消消费者的顾虑，他们会详细介绍辨别地暖品质的方法。该销售人员介绍，地暖首先要看管材，PERT管材和PB管材是首推的地暖管路系统，抗渗氧管路避免了氧气对地暖系统中金属部件的腐蚀，延长了管路和系统的使用寿命，也避免了管路内结垢后对系统正常运行 带来的损害。其次，要看保温材料，高密度、高强度的地面保温材料不仅可以最大限度减少热量向下散失，也可以避免使用保温材料的老化现象，地面材料首选2厘米以上的挤塑保温板，如果选择聚苯乙烯发泡板，密度也不应低于30kg/m。此外，还要注意一些细节，例如保温板应该是阻燃材料，保温板上应有铝箔膜等。 维护若得当寿命可达数十年 目前，地暖之上最常用的材料便是地板、瓷砖，至于谁更适合地暖，业内人士给出了公允的评判―各有所长。地板脚感好，富有弹性、保暖性能优，夏天不冷，冬季也不燥热;地砖的特点是比较稳定，不变形。在选择时，应充分结合自身生活习惯和家庭成员组成，如果家中有儿童和老人，地板则更为适合。 对于消费者关心的地暖使用、维修问题，业内人士介绍，使用地暖时，如遇供暖不足的情况，应加一个炉子或是在墙面进行辅助采暖，不应单纯地提高进水温度。原因在于，过高供热温度会影响塑料供热管的寿命，也会使电地暖的电缆外皮老化，甚至会导致地板变形。在维修方面，地暖的确更为复杂，需要刨开地面或墙面进行检查和维修。但在地下材料质量过关、设计施工没有问题、进水温度不超过60℃的前提下，地暖的水管寿命将长达数十年。

暖气开口费,就是指的暖气的初装费，也就是在你交房拿钥匙的时候已经在你房间里铺设好的暖气管线或暖气片等的材料费。现在国家已经明令禁止收取这样的费用，但是即使不合理，也没有办法，都是开发商、供暖公司搞的，做为业主很难改变的。配套费是开发企业在办理《建设用地规划证》和《建设工程规划证》时需要交纳的。主要用于建设项目以外的市政公用配套设施。包括城市主次干道、给排水、供电、供气、路灯、公共交通、环境卫生和园林绿化等项目的建设和维护，是市政基础设施建设资金的补充，与各项城市建设资金合并部分收费项目，适当降低收费标准。扩展资料：通过低温热水向上辐射热量供热的供暖方式与普通散热气供暖方式相比具有很多优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。参考资料来源：百度百科-地暖

去地段街的那个省新华书店，万米书城，书很多很全，在哈市一院附近，我推荐。还有中央大街的中央书店也不错，我推荐去，它们都在道里区。南岗区的哈工大校园里有个学友书店，主要卖的是大学生的书，说不定就会有您要买的，在西大直街（哈工大正门往西走），有个邮政书店，书虽不是很多，也有可能有。 道外区有个南极书城，估计那可能没有您要的书，不过买别的书您也可以去看看。 001．哈尔滨市新华书店｜0451-84619378（道里区地段街130号） 002．黑龙江省外文书店｜0451-84651891（道里区经纬街26号）<早已停业>003．哈尔滨职业教育书店｜0451-88342591（道外区滨江街100号） 004．精华书店｜0451-88341863（南岗区滨江街100号） 005．金龙音像书店｜0451-53668579（南岗区海城街副107-1号） 006．学友书店｜0451-86417518（南岗区司令街11号）007．学府书店｜0451-86608030（南岗区学府路24号）008．鸿翔书店 ｜0451-82800128（南岗区鸿翔路8号）009．与天书店｜0451-86345452（南岗区和兴路111号4栋一层8门） 010．黑龙江省财经书店｜0451-82732336（南岗区宣庆街40号） 011．哈尔滨工业大学出版社大学书店｜0451-86413944（南岗区司令街11号） 012．哈尔滨新百科书店｜ 0451-86236115（南岗区公司街111号） 013．鑫钰医学书店｜0451-83602746（南岗区吉林街75号） 014．隆盛法律书店 ｜0451-89031081（南岗区花园街11号） 015．雅文书店｜0451-86234285（南岗区满洲里街67号）016．龙艺书店｜0451-82620061（南岗区中山路137号） 017．雅舍建筑书店 ｜0451-86373142（南岗区松明街14号1栋1单元1楼1号） 018．诚佳书店｜0451-82801678（南岗区光芒街50号） 019．哈尔滨寰宇技术法规书店｜0451-82738195（南岗区芦家街88号）020．哈尔滨学子超市学子书店｜0451-86413291（南岗区工建街21号）021．松宁汽车书店｜（南岗区文昌街副15-9号）022．友邦建筑书店｜0451-86753429（南岗区阿什河街35号）023．杨子江英语书屋｜0451-53642666（南岗区银行街28号）024．文华书店｜0451-86949909（南岗区北京街13号）025．扬子江书屋｜0451-87503139（南岗区学府路3号）026．汇文书店 ｜0451-87855600（南岗区中兴路2号）027．新华书店（南岗分店）｜0451-53643855（南岗区奋斗路368号）028．哈尔滨工业大学出版社大学书店｜0451-86413314（南岗区教化街21号） 029．哈尔滨东方音像书店｜0451-53668579（南岗区海城街副107－1号）030．大千书店｜0451-8262685（南岗区奋斗路161号）031．传统文化书店｜0451-82668154（南岗区第二巴陵街10号） 032．求实法律书店｜0451-82653258 黑龙江省哈尔滨市南岗区宣信街13号） 033．黑龙江省外文书店音像书店｜0451-53643319（南岗区海城街副107-25号）034．华联书店｜0451-82668145（南岗区第二巴陵街10号）035．黑龙江省委党校求实书店｜0451-86358624（南岗区清滨路74号）036．花园图书超市｜0451-86032872（南岗区先锋路318号）037．哈尔滨诚实书店｜0451-82718088（南岗区平公街3号）038．北方图书音像城｜0451-82620874黑龙江省哈尔滨市（南岗区中山路137-1号）039．建华书店｜0451-82633427（南岗区中山路135号）040．艺苑书店｜0451-88067045（南岗区文兴路4号）041．佳乐图书超市｜0451-88200889（南岗区十字街68号）042．瑞利数码图书超市｜0451-83198160（南岗区松花江街131号）043．贝思建筑书屋 ｜0451-86214403（南岗区公司街79号）044．和兴科教书店｜0451-86253895045．南风教育书店｜0451-86311654046．哈尔滨人卫医学书店｜0451-82137441047．哈尔滨市医药卫生书店｜0451-86348174048．哈尔滨三联书店哈尔滨分销店｜0451-84230470049．易通书报刊超市｜0451-86292284050．东方财经书社｜0451-53659098 051．哈尔滨丰大电子科技书店｜ 0451-84213867052．哈尔滨市教材书店｜0451-82681767053．黑龙江美术出版社龙美艺术书店｜0451-84679935（道里区西十二道街1-3号） 054．黑龙江红太阳书刊城新一书店｜0451-88390824（道里区经纬二道街55号） 055．哈尔滨市道里区通达书店｜0451-84605575（道里区通达街138号）056．哈尔滨商业大学服务公司商大书店｜0451-84838346（道里区通达街138号） 057．哈尔滨市道里区莹鑫书店｜0451-84203304（道里区安顺街118号） 058．黑龙江红太阳书刊城新一书店｜0451-88390824（道里区经纬二道街55号）059．新华书店红专教育书店｜0451-84665004（道里区红专街1号） 060．三利建筑书店｜0451-84226368（道里区经纬十道街3号）061．新华书店（道里分店｜0451-84618078（道里区地段街130号）062．科技书店｜0451-84614145（道里区石头道街75号）063．龙之美艺术书店｜0451-84682673（道里区地段街188号） 064．黑龙江省新华书店｜0451-84675583（道里区地段街183号） 065．哈尔滨市建科建筑书店 0451-84542843（道里区民安头道街4号） 066．哈尔滨市新华书店｜0451-84619378（道里区地段街130号） 067．教育书店｜0451-84612647（道里区中央大街120号）068．中央书店｜0451-84644630069．四环书店｜0451-88341819（道外区滨江街100号）070．振华书店｜0451-88384216（道外区滨江街100号）071．龙华书店｜0451-88341901（道外区滨江街100号）072．阳岛书店｜0451-88341853（道外区滨江街100号）073．大鹏书店｜0451-88342350（道外区滨江街100号）074．大正书店｜0451-88384216（道外区滨江街100号）075．华东书店｜0451-88342326（道外区滨江街100号）076．天地书店｜0451-88341876（道外区滨江街100号）077．青年书店｜0451-88341820（道外区滨江街100号）078．北方书店｜0451-88383521（道外区滨江街100号）079．明亮书店｜0451-88341812（道外区滨江街100号）080．新知书店｜0451-84810086（道外区滨江街100号）081．哈尔滨市科教文书店｜0451-84641294（道外区滨江街100号）082．哈尔滨考试专用书店｜0451-88342122（道外区滨江街100号）083．新闻书店｜0451-88342385（道外区滨江街100号）084．天鹅书店｜0451-88341846（道外区滨江街100号）085．学子书店｜0451-88341884（道外区滨江街100号）086．华龙书店｜0451-88341875（道外区滨江街100号）087．育人书店｜0451-88342716（道外区滨江街100号）088．文汇书店｜0451-88342316（道外区滨江街100号）089．龙门书店｜0451-82553877（道外区大方里小区105栋2号门市房） 090．联谊书店｜0451-88342310（道外区滨江街100号） 091．童乐书店｜0451-88341852（道外区滨江街100号） 092．盛永书店｜0451-88584849（道外区东内史胡同67号） 093．乐森书店｜0451-88372887（道外区滨江街100号） 094．黑龙江少年儿童出版社经营部｜0451-82302734（道外区滨江街100号）095．新华书店（道外分店）｜0451-88383437（道外区靖宇街365号） 096．黑龙江美术出版社书画店｜0451-88328136（道外区承德街165号） 097．德智书店｜0451-88998767（道外区南十四道街231号） 098．今天成书店｜0451-84686407（道外区滨江街100号） 099．传统文化书店｜0451-88384216（道外区滨江街100号） 100．哈尔滨职业教育书店｜0451-88342591（道外区滨江街100号） 101．黑龙江教育出版社中小学精品书店｜0451-88342375（道外区滨江街100号） 102．鹏程书店｜0451-88341852（道外区滨江街100号） 103．丰泽书店｜0451-82283708（香坊区赣水路26号地王大厦403室） 104．新华书店（香坊分店）｜0451-55307881（香坊区公滨路385号） 105．鸿业书店｜0451-86126327（香坊区公滨路403号）106．红珊瑚医药卫生书店｜0451-82166695（香坊区和平路副24号） 107．新华书店（动力分店）｜0451-82111901（香坊区和兴路5号）108．东林书店｜0451-82102594（香坊区和兴路39号）109．友协书城｜0451-86526719（平房区友协大街174号）110．知音书屋｜0451-53776260（阿城区解放大街210号）111．新华书店｜0451-53725727（阿城区解放大街7号）112．阿城新华书店｜0451-53722082（阿城区解放大街87号） 113．韩子书店｜0451-57330933（呼兰区志达步行街8号）114．呼兰新华书店｜0451-57321263（呼兰区呼兰镇大直街4号）115．巴彦新华书店｜0451-57557240（巴彦县兴隆镇得权街） 116．双城科普书店｜0451-53136730（双城市团结大街） 117．宾县新华书店｜0451-57983816（宾县州镇）118．宾县人和书店｜0451-57981553（宾县宾州镇胜利街）

供热开栓开始后两个小时地面有温度，一天以后室内达到正常温度16度以上，两天以后全面正常达到20多度稳定。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40％，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60％以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。扩展资料：地暖的优点：1、首先，它符合人体采暖的生理舒适要求：让温暖从脚部传来，人们会感到更温暖、更舒适；2、节省室内面积和空间：节省安装散热器和采暖管所占的空间，增加使用面积2％～3％；3、能使室内采暖温度均匀：室内温度采用了从下到上梯度分布的地暖后，空气对流减弱，水分流失减少，克服了散热器采暖给人们带来口干等不足；4、热源的广泛选择，如地下热水、工业余热、供热管网、户用热源等。5、与其他加热方式相比，相对瑞利数Ra<1时，空气几乎无对流，室内温度自下而上呈梯度分布，顶棚温度最低。节能率约20%。如果采用区域温控装置，节能率可达40%。6、增加地面厚度：而充气（泡沫）混凝土具有良好的吸声效果，因此它具有良好的地板隔声效果。

1、暖气片又称为散热器；2、散热器分为两种：a、采暖用的暖气片；b、电脑或其它机器设备上用于散热的部件。所以说，暖气片的另一个正规名称应该叫：采暖散热器。

不影响水压，但影响地暖寿命。地暖中的循环水主要是采用自来水，自来水水质并不好，在加热到60度左右会形成碳酸钙，也就是我们所说的水垢，水垢会慢慢的附着在地暖管的内壁，时间久了水垢会越来越厚，可能导致地暖管堵塞，水垢凝结严重的话清洗也没有作用，整个地暖就直接废掉了。一般地暖清洗的周期为每两年清洗一次，如果有条件的，可以一年一次，地热管线在循环过程中，或携带大量杂质、泥沙等，会在管壁形成残留并附着在管壁上，时间长了，越积越厚，从而影响水流通过，影响散热。以前的暖气不用清原因：过去的暖气都是暖气片，不像现在用的是地暖。地暖和暖气片供热，最大的区别一个是水温，另一个是水压。地暖管道更长、更曲折，所以需要更高的入户压力。但一来入户压力往往达不到地暖要求（特别是很多自己把暖气片改成地暖的用户），二来就算是达到了要求，经过那么多管道后，真正得到的压力还是比暖气片小。很多市政管道都是十几年前铺的，经过了这么多年的使用，早就已经老化。老化后的管道就会产生很多杂质，或者老化后的管道需要频繁的维修，维修过程中会进入泥沙。所以现如今的输暖管道，特别是老旧小区的输暖管道，产生泥沙等杂质的可能性要比当年大很多。输暖环境差了，自然会导致户内暖气更容易堵塞。

对于不同的流场，雷诺数可以有很多表达方式。这些表达方式一般都包括流体性质（密度、黏度）再加上流体速度和一个特征长度或者特征尺寸。这个尺寸一般是根据习惯定义的。比如说半径和直径对于球型和圆形并没有本质不同，但是习惯上只用其中一个。平板流：对于在两个宽板(板宽远大于两板之间距离) 之间的流动, 特征长度为两倍的两板之间距离。流体中的物体：对于流体中的物体的雷诺数, 经常用Re p 表示。用雷诺数可以研究物体周围的流动情况，是否有漩涡分离，还可以研究沉降速度。

瑞利数 Rayleigh number 是在自然对流传热中传热系数关联的无量纲参数。式中Ra,Gr,Pr分别为瑞利数、格拉斯霍夫数及普朗特数；L为定性长度；r为体积膨胀系数；△θ为温度差（一般为流体主体温度与固体壁温之差）；v,a分别为流体的运动黏度和导温系数。

瑞利数Rayleighnumber是在自然对流传热中传热系数关联的无量纲参数。式中Ra,Gr,Pr分别为瑞利数、格拉斯知霍夫数及普朗特数；道L为定性长度；r为体积膨胀系数；△θ为温度差（一般为流体主体温度与固体壁温之差）；v,a分别为流体的运动黏度和导温系数。

1.地球的热历史有两个线索表明太古代时的地幔更热 (Condie,2011)。最有力的证据是目前从地球上失去的热近似为放射性衰变所产生热量的两倍,这就需要超量的热来自冷却中的地球。U、Th和K同位素提供了地球放射性热的绝大部分。根据这些同位素的衰变速率,太古代的热产生是今天热产生速率的3～4 倍。太古代地幔温度更高的第二个论据是太古代绿岩中高镁的科马提岩,它们的形成需要地幔具有更高的温度。估计 30 亿年时太古代地幔的平均温度比现今地幔的温度高 100～300℃ (图9-6)。一般认为计算地球热历史的最实用的方法就是使用参数化的对流模型,模型表达式求解的方式是将对流热传输与地表和地幔中对流元胞内部的温度差与该元胞中的黏度分布相结合。整个地幔对流的结果表明,地幔温度、热产生以及瑞利数都随着时间推移而降低,地幔黏度则随时间推移而增大,这与正在冷却的地球的情况一致。地球历史的早期,当地幔非常热时,黏度低,对流迅速,可能达到混沌 (chaotic)态,主要受高瑞利数的约束。这个时期持续了约5 亿年,随后地球迅速冷却,然后以约100℃/Ga的速率逐渐冷却至今。图9-6 地幔平均温度、黏度和瑞利数随时间的变化(据Condie,2011)地球早期可能存在岩浆洋的中心难题 (dilemma)在于,地球上有大量有关地核成因和月球的详细证据,但却没有地幔曾经存在的地球化学证据。进一步用于推断地球岩浆洋存在的推理线索是:1)一个原始大气圈覆盖住地球,以此对撞击而释放的热能起到了圈闭的效应;2)在金属-硅酸盐分凝导致地核形成过程中产生的热能;3)短寿命放射性同位素对于新生地球热能收支的贡献。这里展示的关于热能的线索并不能构成对早期地球发生熔融的论证,它们只是具有说服力的证据。Newsom et al.(1990)总结道,“有许多理由使我们相信早期地球曾经非常炽热,以至于提出地球早期不可避免地存在一个岩浆洋”。与此类似,Abe (1997)指出,从理论上来说,没有一定类型的岩浆洋的产生对于理解地球的加积过程是非常困难的(Rollinson,2007)。2.岩浆洋的定义和场景岩浆洋是描述在行星表面或在其内部分布的一个层的术语,该层中岩石部分或完全发生了熔融。在早期地球,岩浆洋可能存在几种可能的场景。首先需要区别“瞬时”和“持续”岩浆洋,前者指因一次大型撞击事件形成于地球深部的岩浆洋,这种岩浆洋在相当短的时间冷却和固结。持续岩浆洋是指存在于地表的通过原始大气圈的覆盖效应而维持的地表岩浆洋。其次,还可以分为“深”和“浅”岩浆洋,它们之间的分异过程有很大不同。深部岩浆洋的分异可能受钙钛矿等高压矿物的分异控制,浅部岩浆洋则受橄榄石或石榴子石分异的约束。它们都会在残余熔体相中留下不同的化学标志。第三,对岩浆洋中熔体部分的确定非常重要。“软”岩浆洋具有高的熔体分数和低的黏度,而“硬”岩浆洋则具有低的熔体分数和高的黏度。软岩浆洋将会经历紊流和对流以致不能产生化学分异。硬岩浆洋则可能发生过化学分异,从底部向上结晶。3.岩浆洋形成的控制因素岩浆洋形成的两个关键约束是行星物质的热输入和熔融温度。主要的热约束是具有地毯状大气圈的存在和撞击物的大小和补给速率。毯状大气圈可能来自于太阳星云的气体、地球中释放的蒸汽以及撞击事件产生的气体。这样,即使没有撞击事件,一个厚大的热毯也能引起地球表面发生熔融。如果地表的温度超过2100K,那么熔融将会延深到地下深处进入地幔。地球原始地幔的熔融温度主要受其初始组成的控制。大多数实验模式假设,具有橄榄石组成的地幔,在25GPa下具有2500K的液相线温度。然而,如果地球没有分异且具有球粒陨石的组成,那么熔融温度可能要低几百度。另一个可能是原始地幔最初含水,这将显著降低地幔固相线的温度。一个含水地幔可能形成于一个富含蒸气的大气圈与早期地壳相互作用及地壳返回地幔的混合过程。由于水的溶解度随着压力的增加而增大,将可能形成含水的深部地幔,地幔中将会储存相当数量的水。4.岩浆洋存在的地球化学证据如前所述,地球岩浆洋的一个自相矛盾的问题是,一方面相信地球曾经存在岩浆洋具有强有力的理论依据,另一方面地球地幔中几乎没有保留下来的证据可以给出这一过程的证明。事实上直到最近,许多证据之间似乎还存在矛盾。现在的地幔并不具有曾经为熔融物质的物理性质,这表明如果曾经是熔融的,这样一种事件的记录可能已在呈紊流状态的早期地幔中被破坏。图9-7 CI 碳质球粒陨石、镁铁榴石和钙钛矿的 Mg/Si-Al/Si 图(据Rollinson,2007)箭头表示镁铁榴石和钙钛矿的分异趋势,证明地幔橄榄岩不能通过镁铁榴石分异从球粒陨石初始组成中形成,但可通过钙钛矿从球粒陨石初始组成中形成。PC—橄榄石-球粒陨石;P—地幔岩模型的硅酸盐地球组成对上述问题的主要验证是岩浆洋是否发生过分异作用,地幔中是否保存了这样的过程记录。地球的标准加积模式暗示总硅酸盐地球 (BSE)具有球粒陨石的组成。然而,当数据投点于Mg/Si对Al/Si图上 (图9-7 )时,与球粒陨石相比,地球中 Si 的含量更低。如果地幔最初具有球粒陨石的组成,然后在岩浆洋中分异为一个贫二氧化硅富橄榄石的橄榄岩型上地幔和一个富二氧化硅富钙钛矿的下地幔,这个问题就得到了解释。在 Mg/Si对Al/Si图上表示了上地幔镁铁榴石和下地幔 Mg-钙钛矿组成与球粒陨石总地球组成和上地幔橄榄石组成的关系。由图可见,从球粒陨石熔体通过镁铁榴石的分异不可能产生地幔橄榄岩的组成,但有可能从一个球粒陨石初始组成通过 10%～20%钙钛矿的分异形成“母体”橄榄岩。直到最近,岩浆洋见解才得到微量元素和同位素地球化学证据的支持。最新的142 Nd同位素研究有力地证明,在太阳系形成之初的30Ma时间内,地球曾经历了一场主要的分异事件。此外,高压下微量元素研究也支持钙钛矿分异假说。与此类似,Walter et al. (2004)报道了在原始上地幔 (PUM)中许多非球粒陨石微量元素的比值,可能是地幔分异的结果。这些研究表明,一个Mg-钙钛矿、Ca-钙钛矿和铁方镁石混合物的分异,可以解释上地幔大部分的非球粒陨石性质,并且能够提供地球岩浆洋曾经存在的重要的地球化学线索。

地暖缴费是按建筑面积交。供热建筑面积可按以下方式计算：1、以房屋竣工图为准，图纸上标出的建筑面积(不含公摊面积)就是供热建筑的面积。2、若是老住宅没有竣工图作为依据，则以使用面积(公产房本上的计租面积)乘以系数1.3就可算出供热建筑面积。地暖以整个地面为散热器，通过地板辐射层中的热媒，均匀加热整个地面，利用地面自身的蓄热和热量向上辐射的规律由下至上进行传导，来达到取暖的目的。从热媒介质上分为水地暖和电地暖两大类，从铺装结构上分为湿式地暖和干式地暖两种，干式地暖不需要豆石回填（属于超薄型）；从表面饰材上分为地板型地暖和地板砖型地暖；从功能上分为普通地暖和远红外地暖。地暖的相关要求规定：1、采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足。2、地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。3、设置3_后YX泡沫混凝土保温层，热量损失可减少80%，采用5cmYX泡沫混凝土保温层，热量损失可减少90%以上，因此，YX泡沫混凝土保温层对提高室内温度具有重要作用。法律依据：《民法典》第六百四十九条规定，供用电合同的内容一般包括供电的方式、质量、时间，用电容量、地址、性质，计量方式，电价、电费的结算方式，供用电设施的维护责任等条款。第六百五十六条 供用水、供用气、供用热力合同，参照适用供用电合同的有关规定。《物业管理条例》第四十四条，物业管理区域内，供水、供电、供气、供热、通信、有线电视等单位应当向最终用户收取有关费用。物业服务企业接受委托代收前款费用的，不得向业主收取手续费等额外费用。

冬天来了，北方很多家庭开始了用地暖供暖，接下来小编给大家介绍一下地暖使用范围是什么、水地暖有哪些优点。一、地暖使用范围住宅：独立住宅、公寓大厦、办公楼等。公共建筑：学校、图书馆、医院、银行、会馆、餐厅等。体育娱乐设施：足球场、体育馆、网球馆、游泳馆。产业设施：工厂车间、厂房、浴池、设施保温等。其他：温室、植物园、交通设施、机场等。二、水地暖有哪些优点一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适;二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%;三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足;四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等;五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%;六是增加地面厚度：且加气(泡沫)混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。地暖现在已经逐步取代暖气片，成为了众多家庭的新选择。希望以上介绍对大家能有帮助。

应该去线下的建材市场买。地暖作为室内常见加热工具，它的体感舒适度远远高于空调，是很多人的选择，现在的市面上有很多地暖的品牌，让人不知道如何挑选，但其实做到以下这几点，会少走不少弯路：第一、根据需求来选择，如果室内有市政供暖，市政供暖又叫集中供热，那可以选择水地暖，没有市政供暖，可以安装电地暖。两种地暖输送不一样，所选择的产品肯定也是不同的。但有些城市的以前建设的小区，没有市政供暖，但不排除以后不通暖气，所以针对这种小区做法是，他们会安装双管道，即预留一个管道通市政供暖，另一管道先用壁挂炉，通过煤气燃烧来供暖，等市政暖气通了，再去除壁挂炉。这种做法非常适合暂时还没有通暖气的小区，但用壁挂炉供暖，每月的用电及燃气费用是不少的。以120平方来计算，一天通暖气24小时计算，费用在3000左右，可以考虑一下。第二、地暖管材质，目前，市场上地暖管基本上分PE-X、PERT、PB、PPR地热管这几种，这几种材质优缺点都有，我建议可以选择PRET，PRET性价比高，而且它的柔韧性和耐高低温性能优异，是大多数地暖管所用到的材质。第三、配件，大多数人只看到地暖管的用材，往往忽略了其配件，供应商卖地暖时，价格基本透明，配件的利润点到是很大的。例如地暖中用到的分水器、功能阀、球阀、PPR弯头等等。地暖的分水器主要作用就是连接采暖主干进水管和回水管的装置，一般以路数来决定，通常室内100平方的房子，除去卫生间和厨房，八路分水器够用。材质最好以纯铜为宜，购买时一定要注意，分水器的路数不用过多，多了也是浪费资金。功能阀、球阀、PPR弯头等这些配件最好要选择大品牌的，不要用了一两年又坏，重新换麻烦。温控系统，安装地暖的人会加装温控系统，用来控制温度，现在温控越来越智能化了，不仅可以随时调节温度，而且还可以连接无线网络。购买时要知道它的作用及功效。以上是购买地暖时需要注意的几点，但不管是什么产品，都是“三分产品，七分安装”，地暖更是如此，如果地暖安装的不好，不仅影响使用，而且还会有隐患，地暖安装时建议采用回折型安装，并且盘路时在20公分左右为宜，安装好后，一定要试压，确实无渗漏。并且要定期清洗管道，增加它的寿命，所以说其售后也是非常重要的。

　　有些家庭仍然还在寻寻觅觅不知道选择什么牌子的地暖好。　　其实，目前市场上的地暖品牌有很多，光国外进口的就有几十种，在各种进口品牌中，来自法国的老牌供暖品牌--德地氏受到了用户的一致青睐。　　什么牌子的地暖好-德地氏全球用户青睐的壁挂炉品牌　　法国德地氏公司成立于1684年，是法国最大的锅炉制造商，也是欧洲市场上主要的供暖生产技术厂家之一。德地氏壁挂炉研究开发的专利产品，共晶铸铁锅炉是世界铸造冶晶技术的额最高典范，有效的延长了锅炉的寿命。目前，德地氏壁挂炉提供有冷凝式落地、壁挂炉，传统壁挂炉，落地燃油、燃气铸铁锅炉等多种供暖产品，是全球100万用户共同青睐的品牌。　　什么牌子的地暖好-可以信赖德地氏壁挂炉的三大理由　　共晶铸铁技术专利:由于最现代化的工艺和高质量的共晶铸铁，德地氏制造出世界上适应性最强的铸铁。其弹性系数比任何其他当前可用的铸铁高30%。延长锅炉运行寿命的同时，节省了时间、资金和降低燃烧消耗。 产品热效率高达109%:德地氏热力技术公司开发的冷凝技术确保了节能效果。德地氏冷凝式壁挂炉的热效率高达109%，与传统锅炉相比，可以实现30-40%的节能效果。原创进口、价格实在:作为一个产品全部纯国外原装进口的品牌，德地氏壁挂炉在质量上的优秀表现有口皆碑，但是在价格上，德地氏壁挂炉却比其他品牌原创进口的燃气壁挂炉价格更实惠一些，这也是德地氏赢得市场的一大原因。　　什么牌子的地暖好-德地氏地暖套餐　　套餐名称:德地氏MCR-P 24/28 MI系列110-130㎡水地暖(适用于三室两厅) 德地氏MCR锅炉，自带控制面板，通过简单的调节，就能以极高的效率提供采暖温度、生活热水管材:保利PE-RT管材及国产保温板，反射膜，边角保温等分水器:曼瑞德分水器+热电阀锅炉:德地氏MCR-P 24/28 MI 燃气冷凝建筑面积:110-130㎡采暖面积:70-85㎡适用房型:三室两厅温控器:曼瑞德温控器　　以上方案中的德地氏地暖选用德地氏MCR-P 24/28 MI冷凝型锅炉，该款德地氏壁挂炉体积小巧，可达最高节能40%，由于使用了高性能、大换热面积的换热器，可以快速的为用户提供充足的生活热水，是目前冷凝型锅炉中性价比最高的一种。　　作为地暖品牌中的佼佼者，德地氏地暖目前在国内的很多小区、别墅都有安装应用，苏州太湖别墅、上海康桥半岛别墅、深圳的银湖别墅等等都有德地氏壁挂炉的足迹。　　地暖是地板辐射采暖的简称，英文为Radiant Floor Heating，是以整个地面为散热器，通过地板辐射层中的热媒，均匀加热整个地面，利用地面自身的蓄热和热量向上辐射的规律由下至上进行传导，来达到取暖的目的。　　水地暖是指把水加热到一定温度，输送到地板下的水管散热网络，通过地板发热而实现采暖目的的一种取暖方式。　　低温地面热媒在室内形成脚底至头部逐渐递减的温度梯度，从而给人以脚暖头凉的舒适感。地面辐射供暖符合中医"温足顶凉"的健身理论，是目前最舒适的采暖方式，也是现代生活品质的象征。　　从热媒介质上分为水地暖和电地暖两大类，从铺装结构上分为湿式地暖和干式地暖两种，干式地暖不需要豆石回填(属于超薄型);从表面饰材上分为地板型地暖和地板砖型地暖;从功能上分为普通地暖和远红外地暖。　　地面辐射供暖（简称地暖）是一项既古老又崭新的技术。在中国地面采暖可追溯到明朝末年，为皇宫王室才能拥有的取暖方式，如现存中国的故宫，在青砖地面下砌好烟道，冬天通过烟道传烟并合理配置出烟窗以达到把青砖温热而后传到室内，使室内产生温暖的效果。以后中国北方农村出现火墙、火炕的取暖方式，韩国、日本出现地炕。从古至今，人类不断传承文明，开拓创新，发展进步。现在随着科技时代的到来，地面供暖技术已从原始的烟道散热火炕式采暖发展成为以现代材料为热媒的地面辐射供暖。该技术早在上世纪30年代就在发达国家开始应用，中国在50年代就已将技术应用于人民大会堂、华侨饭店等工程中。　　地面辐射供暖按照供热方式的不同主要分为水地暖和电地暖，而电地暖又有发热电缆采暖和电热膜采暖碳纤维电暖之分。u200d水地暖即低温热水地面辐射供暖是以温度不高于60℃的热水为热媒，在加热管内循环流动，加热地板，通过地面以辐射（主要）和对流（次要）的传热方式向室内供热的供暖方式。发热电缆地面辐射供暖是以低温发热电缆为热源，加热地板，通过地面以辐射主要）和对流（次要）的传热方式向室内供热的供暖方式。常用发热电缆分为单芯电缆和双芯电缆。双芯电缆没有磁场和辐射低温辐射电热膜是一种通电后能发热的半透明聚酯薄膜，由可导电的特制油墨、金属载流条经加工、热压在绝缘聚酯薄膜间制成。工作时以碳基油墨为发热体，将热量以辐射的形式送入空间，使人体得到温暖。YX泡沫混凝土是用特制发泡剂、水泥和辅助材料按适当的比例制造出来的YX泡沫混凝土保温材料是通过技术改造而研发出一种新型的地暖隔热层施工方法。泡沫混凝土做地暖的优势1、散热均匀，舒适：地暖系统的供暖原理为辐射传热，与空调、暖气等通过强制对流循环热风供暖相比，空气中灰尘流动要小的多，减少了空气中有害病菌的蔓延，室内环境更加卫生清洁，地暖系统也创造性的运用了人体温感特点，来自脚下的关怀让您倍感舒适，让您的家庭充满温暖。2、清洁健康：地暖系统可有效促进足部血液循环，从而改善全身血液循环，促进新陈代谢，对心血管疾病有抑制作用；对老年人和儿童尤为适用，对于关节炎、老寒腿的病人更有防治功效。并在一定程度上提高自身免疫能力。3、环保节能：地暖系统采暖与传统的对流供暖方式相比较节能幅度约为30%，地暖在传送过程中热量损失较小并且热量集中在人体受益的高度内，即使室内设定温度比对流式采暖方式低2～5℃，也能使人们有同样的温暖感觉。地暖可充分节约能源，并且不会发出任何噪音，不会扬尘，是一个非常环保节能的产品。4、美观大方：整个系统安装完毕后，室内不再有暖气片及其支管，无形中增加2%至3%的室内使用面积，不仅便于装修和家具布置，对于数万元每平米的房价，无疑是为您节省了数万元的费用。5、安全可靠：地暖耐酸碱盐腐蚀、耐高压，耐高温，耐穿透、不生锈、不产生管结垢、管内保持光滑，摩擦力小，保持良好的水质，是无毒环保型产品。6、超长寿命：地暖的使用寿命长达50年以上几乎与建筑物同寿命，大大减少了暖气片跑、冒、滴、漏水和维修等给住户带来的烦恼。7、高效隔音：目前中国楼板一般选用预制板或现浇板，其隔音效果较差，楼上走动，就影响楼下，采用地板采暖增加了保温层，具有非常好的隔音效果，可降低噪音污染，采暖过程中无任何噪音，有利于家人的身心健康。地暖泡沫混凝土保温隔热材料制品特点(1）、良好的隔热性能：其导热系数低于0.20W/(m.k）。(2）、耐热度高。耐热可达400℃以上，不存在热分解，不会造成保温失效。(3）、绿色环保，无毒无害。YX泡沫混凝土不含任何有毒成份，发泡剂及各种外加剂均没有挥发性有害物质，有利于室内环境。(4）、沫塑料低30%～40%，具有明显的经济优势。(6）、工艺简单，施工速度快。YX泡沫混凝土浇注摊平既可，不需要一张张铺设，其施工速度比聚苯乙烯泡沫塑料板快1/3。(7）、没有接缝，减少了接缝所造成的热损失。地暖使用范围住宅：独立住宅、公寓大厦、办公楼等。公共建筑：学校、图书馆、医院、银行、会馆、餐厅等。体育娱乐设施：足球场、体育馆、网球馆、游泳馆。产业设施：工厂车间、厂房、浴池、设施保温等。其他：温室、植物园、交通设施、机场等。 地热辐射采暖简介地热辐射采暖，简称地暖，是将温度不高于60摄氏度的热水或发热电缆，暗埋在地热地板下的盘管系统内加热整个地面，通过地面均匀地向室内辐射散热的一种采暖方式。地热辐射采暖与传统采暖方式相比，具有舒适、节能和环保等诸多特点。在国外这项技术不仅大量应用于民用住宅和医院、商场、写字楼、健身房和游泳馆等各类公共建筑，还大量应用于花坛、厂房、足球场、飞机库和蔬菜大棚等建筑系统的保温，甚至应用于室外道路、屋顶、楼梯、机场跑道和各类工业管线的保温。目前，韩国、日本和欧美等发达国家超过50%的新型建筑中都采用了地热辐射采暖。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。通过低温热水向上辐射热量供热的供暖方式与普通散热气供暖方式相比具有很多优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。地热辐射采暖结构自下而上的各层结构分别是：(1）、混凝土层：钢筋混凝土楼板。(2）、隔热层：聚苯乙烯发泡板（XPS板），用来隔绝热量向下传递（也有采用泡沫混凝土）；上敷反射膜（无纺布基铝箔材料），阻止向下辐射传热。(3）、钢丝网：固定地热管线，均匀辐射热量，避免局部温度过高。水暖一般采用蘑菇板固定。(4）、地热管线：分为地暖管材（水热，一般为PE-RT、PE-X或PB）或者发热材料（电热，一般为电缆或电热膜）两种不同的供热方式。(5）、填充层：采用豆石混凝土浇制，起到均热蓄热作用。(6）、铺地材料及防潮材料：比如木地板和瓷砖等。地面采暖设置保温层，主要是为了防止和减少热量向地下散失，提高热利用率。如泡沫混泥土：设置3㎝后YX泡沫混凝土保温层，热量损失可减少80%，采用5cmYX泡沫混凝土保温层，热量损失可减少90%以上，因此，YX泡沫混凝土保温层对提高室内温度具有重要作用。

你好，很高兴为你解答。地暖机是采暖设备中的一种。地暖机是基于空气能技术，依据逆卡诺循环原理，利用少量电能通过空气压缩机将处于低温区空气中的热量搬运到高温区，同时将其所含的热能释放给进入热交换器中的冷水，冷水被加热到不高于60℃，进入热循环系统，是家庭供暖需求的设备。是低电耗、节能环保、符合国家碳中和战略的家用电器产品。标准地暖机的安装流程主要包括：前期准备、地暖铺设、线路预埋、主机安装、施工检查、系统调试六个阶段，下面依次做简要说明。1、前期准备前期准备包含全屋地暖设计方案沟通确定、地暖材料采购、地暖铺设前的施工准备。2、地暖铺设地暖铺设分为八个步骤，分别为，地面墙面找平清扫、铺设边角保温、铺设蘑菇板、安装分集水器、铺设地暖盘管、连接地暖管路与分集水器、保压测试、混凝土回填。3、线路预埋线路预埋前先进行线路计算，按照设计图纸确定主机温控器和主机电源的位置，线槽规划尽量减少拐弯，点与点之间直线连接，开槽后按要求买入线缆，混泥土填埋，并做好标识。4、主机安装首先做好主机定位，主机安装位置必须有可靠的承重，空气流通，没有电磁辐射，安装主机时要做减震处理。主机就位后，进行主机管路安装，根据主机口径选择合适的管材，做好管路连接，并做好保压测试、保温工作，最后连接线路，通电检查机组接线端电压，确保符合主机安装标准。5、施工检查系统安装完毕后，逐一对阀体、分集水器卡扣、回水管数量、地暖管间距、管路连结等做检查，对照查看是否符合施工规范。6、系统调试首选检查电路是否正常，然后系统开机，再间断开关排气阀，直到连续五次都没有气体排出为止，根据参数表检查系统各项运行数据是否正常，检查机组运转是否符合设计要求，一切正常，地暖机系统安装完毕。地暖机产品体型较小、安装简易，既可以安装在楼顶和地面，还可以安装在狭窄的空调位，也可以使用支架安装，安装位置不受限制。产品在各环境温度下都可以正常工作，应用十分广泛，在北欧、北美基本已经普及，中国南方大部分城市正在流行。麻烦点赞关注一下谢谢。你的采纳是对我最好的嘉奖。

集体供暖就不用安水箱。个人供暖，必须安个水箱。这个水箱叫水溢箱，主要作用就是缓冲地暖中的气热压力。防止地暖和锅炉爆炸。水地暖是指把水加热到一定温度，输送到地板下的水管散热网络，通过地板发热而实现采暖目的的一种取暖方式。扩展资料：地暖优点：1、符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适。2、节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%。3、可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足。4、热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等。5、节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。6、增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。参考资料来源：百度百科-地暖

地热洗完后的单纯升温时间一般为30分钟以上，但因为地暖是用冷水清洗的，通常2-3个小时感觉到是很正常的，如果家里的面积比较大，热起来的时间可能更长点。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。扩展资料地暖的优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

地暖的供暖速度迅速，通常二十分钟左右即可热起来。地暖以温度不高于60℃的热水为为热媒，在埋置于地面以下填充层中的加热管内循环流动，加热整个地板，通过地面以辐射和对流的热传递方式向室内供热的一种供暖方式。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。扩展资料：地暖的优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

地热洗完后的单纯升温时间一般为30分钟以上，但因为地暖是用冷水清洗的，通常2-3个小时感觉到是很正常的，如果家里的面积比较大，热起来的时间可能更长点。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。扩展资料地暖的优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

地暖脏影响水压。首先，这是存在一定影响的，如果地暖很脏，会导致管道内部堵塞，则会导致地暖的水压不够。当管道里进入泥沙、水垢后，大压力的管道可以把它们冲走。压力小的管道里，泥沙就会在此停留，导致管道堵塞。使用地暖的优势：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适。二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%。三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足。四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等。五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。

暖气开口费,就是指的暖气的初装费，也就是在你交房拿钥匙的时候已经在你房间里铺设好的暖气管线或暖气片等的材料费。现在国家已经明令禁止收取这样的费用，但是即使不合理，也没有办法，都是开发商、供暖公司搞的，做为业主很难改变的。配套费是开发企业在办理《建设用地规划证》和《建设工程规划证》时需要交纳的。主要用于建设项目以外的市政公用配套设施。包括城市主次干道、给排水、供电、供气、路灯、公共交通、环境卫生和园林绿化等项目的建设和维护，是市政基础设施建设资金的补充，与各项城市建设资金合并部分收费项目，适当降低收费标准。扩展资料：通过低温热水向上辐射热量供热的供暖方式与普通散热气供暖方式相比具有很多优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。参考资料来源：百度百科-地暖

首先，我们要知道市面上的地暖都是以整个地面为散热器，通过不同的热媒，均匀加热整个地面，利用地面自身的蓄热和热量向上辐射的规律由下至上进行传导，来达到取暖的目的，符合中医的“温足而顶凉”的理论，可以说是目前最舒适的采暖方式。地暖的分类，有以下几种（包括但不限于）：按热媒介质的不同：可分为水地暖与电地暖；按铺装结构的不同：可分为干式地暖与湿式地暖；按表面饰材的不同：也能分为地板型地暖与地砖型地暖；按功能上的不同：还能分为普通地暖和远红外地暖。水地暖水地暖，即低温热水地面辐射供暖，是以温度不高于60℃的热水为热媒，在加热管内循环流动，加热地板，通过地面以辐射和对流的传热方式向室内供热。我国北方的集中供暖就是水暖为主。电地暖电地暖是将不同的发热材料埋设在地面下，以发热材料为热源加热地板，用温控器控制室温或地板温度，实现地面辐射供暖的采暖方式。根据不同的发热材料，电地暖还可大致分为：石墨烯地暖、碳晶地暖、电缆地暖等。水地暖作为出现最早的地暖，是大部分人最熟悉的地暖种类，采暖效果不错，一般由锅炉，管材，分集水器，阀门，温控等部件组成；但锅炉需要定期更换，水管中的废水需要后期清理，虽然技术已经很成熟了，但后期维护会比较麻烦。电地暖是近几年革新最快的地暖，发展到现在的石墨烯地暖，电地暖已经经过了不少改进，除了发热膜之外，电地暖在铺设完地面部分后，只需连上温控即可，不需要锅炉；半小时至1小时就可提升至舒适温度，相对于水暖升温速度较快；除了温控可能会损坏要更换外，其它基本无维护。湿式地暖所谓湿式，就是指用混凝土把地暖管道包埋起来，然后在混凝土层之上再铺设地板、瓷砖等地面材料，是目前水暖型地暖最为成熟的安装工艺。干式地暖干式地暖又被称之为现代式薄型地暖，以嵌入式模块现场拼接为主，主要应用于层高较低的户型采暖。湿式地暖由于需要回填，所以占用的层高较高，脚感也较硬，升温速度慢，但地面单位平米承载重量比较高；由于工序复杂，施工和配合较难，一般在装潢前期安装保养，但价格相对便宜（具体看用料好坏）。干式地暖因不需要回填，所以施工极为方便，几乎不占太多层高，脚感舒适度更好，升温速度比湿式快很多，价格相对贵一些（具体看用料好坏）。地板型地暖与地砖型地暖顾名思义，地板型地暖就是铺装的地板，地砖型地暖则是铺装的地砖。地板的保温性强，铺装效果好，地砖导热性较好、比较稳定、不变形；除了材质上的不同，其他方面的区别其实并不大，主要是根据家装风格来选择装哪一款材料。普通地暖和远红外地暖远红外地暖主要指像石墨烯地暖这样能利用红外热辐射采暖方式，释放波长集中在8~14μm的远红外线的地暖，因为是与人体自身释放的远红外线，以及冬季晒太阳让人温暖的波段重合，所以人体感应到的温度比较稳定，感觉有点像晒太阳一样。当然，不同类型的地暖也都有不同的优缺点，如果是已经考虑安装地暖，建议多了解，多做对比之后再选择最适合自己的地暖。

地暖（全称：地板辐射采暖）是以整个地面为散热器，以不高于60℃的低温热媒均匀加热地面，通过地面以辐射和对流的传热方式向室内供热，达到舒适采暖目的。按热媒介质分为水地暖和电地暖两类，按铺装结构分为湿式地暖和干式地暖两种。地面辐射供暖（简称地暖）是一项既古老又崭新的技术。在中国地面采暖可追溯到明朝末年，为皇宫王室才能拥有的取暖方式，如现存中国的故宫，在青砖地面下砌好烟道，冬天通过烟道传烟并合理配置出烟窗以达到把青砖温热而后传到室内，使室内产生温暖的效果。以后中国北方农村出现火墙、火炕的取暖方式，韩国、日本出现地炕。从古至今，人类不断传承文明，开拓创新，发展进步。随着科技时代的到来，地面供暖技术已从原始的烟道散热火炕式采暖发展成为以现代材料为热媒的地面辐射供暖。该技术早在上世纪30年代就在发达国家开始应用，中国在50年代就已将技术应用于人民大会堂、华侨饭店等工程中分类介绍地面辐射供暖按照供热方式的不同主要分为水地暖和电地暖，而电地暖又有发热电缆采暖和电热膜采暖碳纤维电暖之分。水地暖即低温热水地面辐射供暖是以温度不高于60℃的热水为热媒，在加热管内循环流动，加热地板，通过地面以辐射（主要）和对流（次要）的传热方式向室内供热的供暖方式。发热电缆地面辐射供暖是以低温发热电缆为热源，加热地板，通过地面以辐射主要）和对流（次要）的传热方式向室内供热的供暖方式。常用发热电缆分为单芯电缆和双芯电缆。双芯电缆没有磁场和辐射低温辐射电热膜是一种通电后能发热的半透明聚酯薄膜，由可导电的特制油墨、金属载流条经加工、热压在绝缘聚酯薄膜间制成。工作时以碳基油墨为发热体，将热量以辐射的形式送入空间，使人体得到温暖。YX泡沫混凝土是用特制发泡剂、水泥和辅助材料按适当的比例制造出来的YX泡沫混凝土保温材料是通过技术改造而研发出一种新型的地暖隔热层施工方法。泡沫混凝土做地暖的优势：1.散热均匀，舒适：地暖系统的供暖原理为辐射传热，与空调、暖气等通过强制对流循环热风供暖相比，空气中灰尘流动要小的多，减少了空气中有害病菌的蔓延，室内环境更加卫生清洁，地暖系统也创造性的运用了人体温感特点，来自脚下的关怀让您倍感舒适，让您的家庭充满温暖。2.清洁健康：地暖系统可有效促进足部血液循环，从而改善全身血液循环，促进新陈代谢，对心血管疾病有抑制作用；对老年人和儿童尤为适用，对于关节炎、老寒腿的病人更有防治功效。并在一定程度上提高自身免疫能力。3.环保节能：地暖系统采暖与传统的对流供暖方式相比较节能幅度约为30%，地暖在传送过程中热量损失较小并且热量集中在人体受益的高度内，即使室内设定温度比对流式采暖方式低2～5℃，也能使人们有同样的温暖感觉。地暖可充分节约能源，并且不会发出任何噪音，不会扬尘，是一个非常环保节能的产品。4.美观大方：整个系统安装完毕后，室内不再有暖气片及其支管，无形中增加2%至3%的室内使用面积，不仅便于装修和家具布置，对于数万元每平米的房价，无疑是为您节省了数万元的费用。5.安全可靠：地暖耐酸碱盐腐蚀、耐高压，耐高温，耐穿透、不生锈、不产生管结垢、管内保持光滑，摩擦力小，保持良好的水质，是无毒环保型产品。6.超长寿命：地暖的使用寿命长达50年以上几乎与建筑物同寿命，大大减少了暖气片跑、冒、滴、漏水和维修等给住户带来的烦恼。7.高效隔音：中国楼板一般选用预制板或现浇板，其隔音效果较差，楼上走动，就影响楼下，采用地板采暖增加了保温层，具有非常好的隔音效果，可降低噪音污染，采暖过程中无任何噪音，有利于家人的身心健康。地暖泡沫混凝土保温隔热材料制品特点：(1)良好的隔热性能：其导热系数低于0.20W/(m.k）。(2)耐热度高。耐热可达400℃以上，不存在热分解，不会造成保温失效。(3)绿色环保，无毒无害。YX泡沫混凝土不含任何有毒成份，发泡剂及各种外加剂均没有挥发性有害物质，有利于室内环境。(4)能力强。抗压强度为0.6～0.8 MPa，抗压性更好。(5)使用成本低。造价比聚苯乙烯泡沫塑料低30%～40%，具有明显的经济优势。(6)工艺简单，施工速度快。YX泡沫混凝土浇注摊平既可，不需要一张张铺设，其施工速度比聚苯乙烯泡沫塑料板快1/3。(7)没有接缝，减少了接缝所造成的热损失。地暖使用范围：住宅：独立住宅、公寓大厦、办公楼等。公共建筑：学校、图书馆、医院、银行、会馆、餐厅等。体育娱乐设施：足球场、体育馆、网球馆、游泳馆。产业设施：工厂车间、厂房、浴池、设施保温等。其他：温室、植物园、交通设施、机场等。地热辐射采暖简介地热辐射采暖，简称地暖，是将温度不高于60摄氏度的热水或发热电缆，暗埋在地热地板下的盘管系统内加热整个地面，通过地面均匀地向室内辐射散热的一种采暖方式。地热辐射采暖与传统采暖方式相比，具有舒适、节能和环保等诸多特点。在国外这项技术不仅大量应用于民用住宅和医院、商场、写字楼、健身房和游泳馆等各类公共建筑，还大量应用于花坛、厂房、足球场、飞机库和蔬菜大棚等建筑系统的保温，甚至应用于室外道路、屋顶、楼梯、机场跑道和各类工业管线的保温。韩国、日本和欧美等发达国家超过50%的新型建筑中都采用了地热辐射采暖。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。通过低温热水向上辐射热量供热的供暖方式与普通散热气供暖方式相比具有很多优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

地暖的供暖速度迅速，通常二十分钟左右即可热起来。地暖以温度不高于60℃的热水为为热媒，在埋置于地面以下填充层中的加热管内循环流动，加热整个地板，通过地面以辐射和对流的热传递方式向室内供热的一种供暖方式。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。扩展资料：地暖的优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

就是指的暖气的初装费，也就是在你交房拿钥匙的时候已经在你房间里铺设好的暖气管线或暖气片等的材料费。现在国家已经明令禁止收取这样的费用，但是即使不合理，也没有办法，都是开发商、供暖公司搞的，做为业主很难改变的。配套费是开发企业在办理《建设用地规划证》和《建设工程规划证》时需要交纳的。主要用于建设项目以外的市政公用配套设施。包括城市主次干道、给排水、供电、供气、路灯、公共交通、环境卫生和园林绿化等项目的建设和维护，是市政基础设施建设资金的补充，与各项城市建设资金合并部分收费项目，适当降低收费标准。扩展资料：通过低温热水向上辐射热量供热的供暖方式与普通散热气供暖方式相比具有很多优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，

清洗地热后的温度需要1-2天左右才会上来。由于地暖冷启动时间较长，室温5度，一般3-4个小时就有明显的感觉了，要是从5度达到18度，那时间大概需要48小时左右。地暖一般是在2-5年清洗一次，由专业人员进行清洗。清洗时间可以选择在供暖前、供暖中和供暖后。用户可在每年在使用前清洗分水器前端的过滤器，以保证水管的清洁。防止管路堵塞具体方法如下：首先关闭连接导管的进、回水阀门，然后打开过滤器，取出过滤网并清洗干净，检查过滤网有无破损、堵塞，如有损坏，应换上同规格的过滤网，按原样装好即可。下面我们来看看地暖的优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适。二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%～3%。三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足。四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等。五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%。六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。

据了解，地热辐射采暖，简称地暖，是将温度不高于60摄氏度的热水或发热电缆，暗埋在地热地板下的盘管系统内加热整个地面，通过地面均匀地向室内辐射散热的一种采暖方式。地热辐射采暖与传统采暖方式相比，具有舒适、节能和环保等诸多特点。在国外这项技术不仅大量应用于民用住宅和医院、商场、写字楼、健身房和游泳馆等各类公共建筑，还大量应用于花坛、厂房、足球场、飞机库和蔬菜大棚等建筑系统的保温，甚至应用于室外道路、屋顶、楼梯、机场跑道和各类工业管线的保温。韩国、日本和欧美等发达国家超过50%的新型建筑中都采用了地热辐射采暖。地暖也是中国近几年在黄河以北地区已开始兴起的一种新型采暖方式，在中国的山东、天津、东北、内蒙、河北等地，其应用已经相当广泛。例如天津市，地面采暖已占新建筑的40%，受到居民的普遍欢迎。中国政府已将地面采暖列为重点推广应用的建筑节能技术。从发展前景看，未来的居民采暖，60%以上将会采取地面采暖，应用前景喜人，有巨大的开发市场。通过低温热水向上辐射热量供热的供暖方式与普通散热气供暖方式相比具有很多优点：一是符合人体生理取暖的舒适要求：让暖从脚下起，人们会感到更温暖，更舒适；二是节约室内面积和空间：可省去安装暖气片和暖气管道所占的空间，增加使用面积2%——3%；三是可使室内采暖温度均匀：采用地暖后室温由下而上梯度分布，空气对流减弱，水分散失减少，克服了散热器采暖给人带来了口干舌燥等不足；四是热源选择比较广泛，可以利用地下热水、工业余热、供热管网、家用供热源等；五是节能省钱：地热辐射采暖与其他采暖方式相比，相对瑞利数Ra<1，空气几乎无上下对流，室温由下而上梯度分布，天花板温度最低，节能幅度大约是20%，如果采用分区温控装置，节能幅度可以达到40%；六是增加地面厚度：且加气（泡沫）混凝土具有良好的吸音作用，因而具有良好的楼层隔音效果。