为什么氢气，氦气，或氖会有负节流效应？ 它们分别到多少℃时菜呈现正节流效应？

焦耳─汤姆逊效应又称节流效应,是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变,其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀,以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数,而与体积和压力无关.此结论只适用于理想气体,对于实际气体就不适用了.1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验,设法克服了由于环境热容量比气体大得多,而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难,比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变。利用测不准关系的决定论意义建立新的电子结构模型从而美化量子力学。给轨道运动方程严格变形可得到测不准关系，从而发现了测不准关系具有决定论和非决定论的双重意义。利用这一发现和受其启发而提出的一种电子内部结构模型可以改进量子力学解释系统，美化量子力学逻辑系统(减少前提并在建立相对论量子力学时不需要那些直觉想象)。既然已经变测不准原理与经典运动规律相斥为相容，在量子力学计算中就可同时使用轨道概念和波函数(或统计规律)，从而产生简化量子力学计算、更新量子力学解释系统、美化量子力学的效果。

汤姆逊效应是指金属中温度不均匀时，温度高处的自由电子比温度低处的自由电子动能大。像气体一样，当温度不均匀时会产生热扩散，因此自由电子从温度高端向温度低端扩散，在低温端堆积起来，从而在导体内形成电场，在金属棒两端便引成一个电势差。这种自由电子的扩散作用一直进行到电场力对电子的作用与电子的热扩散平衡为止。

你好，你想问水蒸气的汤姆逊效应是什么吗？水蒸气的汤姆逊效应是水的气体形式的吸收或放出热量。水蒸气，是水（H?O）的气体形式，当水达到沸点时，水就变成水蒸气。汤姆逊效应是指存在温度梯度的均匀导体中通有电流时，导体中除了产生和电阻有关的焦耳热以外，还要吸收或放出热量，吸收或放出热量的这个效应称为汤姆逊效应。所以水蒸气的汤姆逊效应是水的气体形式的吸收或放出热量。

焦耳-汤姆孙效应（Joule-Thomson effect），指气体通过多孔塞膨胀后所引起的温度变化现象。1852年，英国物理学家J.P.焦耳和W.汤姆孙(即开尔文)为了进一步研究气体的内能，对焦耳气体自由膨胀实验作了改进。[1]中文名焦耳-汤姆孙效应外文名Joule Thomson effect发现者J.P.焦耳和W.汤姆孙发现时间1852年作用喷管和扩压管

节流效应系数的定义式又称为焦耳-汤姆逊系数。它的定义为 μ =(α T/α P)H(注:这里 α 指偏微 分,H 指等焓过程)。即等于等温压缩时焓减小的数值。

塞贝克效应、帕尔帖效应和汤姆逊效应，统称温差电效应即热电效应。汤姆逊(1824～1907)就是大名鼎鼎的英国物理学家开尔文。他发现这个效应是：加热金属棒中间C，并保持两端A和B的温度不相等，电流从A流向B的时候，AC段吸热、CB段放热。显然，这是不同于焦耳热的另一种热——汤姆逊热。人类最初想得到低温，是为了液化气体。于是形形色色的制冷技术应运而生。

1821年，德国物理学家塞贝克发现，在两种不同的金属所组成的闭合回路中，当两接触处的温度不同时，回路中会产生一个电势，此所谓“塞贝克效应”。1834年，法国实验科学家帕尔帖发现了它的反效应：两种不同的金属构成闭合回路，当回路中存在直流电流时，两个接头之间将产生温差，此所谓珀尔帖效应。1837年，俄国物理学家愣次又发现，电流的方向决定了吸收还是产生热量，发热（制冷）量的多少与电流的大小成正比。1856年，汤姆逊利用他所创立的热力学原理对塞贝克效应和帕尔帖效应进行了全面分析，并将本来互不相干的塞贝克系数和帕尔帖系数之间建立了联系。汤姆逊认为，在绝对零度时，帕尔帖系数与塞贝克系数之间存在简单的倍数关系。在此基础上，他又从理论上预言了一种新的温差电效应，即当电流在温度不均匀的导体中流过时，导体除产生不可逆的焦耳热之外，还要吸收或放出一定的热量（称为汤姆孙热）。或者反过来，当一根金属棒的两端温度不同时，金属棒两端会形成电势差。这一现象后叫汤姆孙效应（Thomson effect），成为继塞贝克效应和帕尔帖效应之后的第三个热电效应（thermoelectric effect）。

焦耳─汤姆逊效应又称节流效应，是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变，其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀，以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数，而与体积和压力无关。此结论只适用于理想气体，对于实际气体就不适用了。1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验，设法克服了由于环境热容量比气体大得多，而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难，比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变.

电流通过导体时,会因为导体电阻而损耗掉部分能量,这部分能量转换为热能,就形成了电的热效应. 电制冷的理论基础是固体的热电效应,在无外磁场存在时,它包括五个效应,导热、焦耳热损失、西伯克(Seebeck)效应、帕尔帖(Peltire)效应和汤姆逊(Thomson)效应. 1.西伯克(seebeck)效应 有两种不同导体组成的开路中,如果导体的两个结点存在温度差,这开路中将产生电动势E.这就是西伯克效应.由于西伯克效应而产生的电动势称作温差电动势. 材料的西伯克效应的大小,用温差电动势率表示.材料相对于某参考材料的温差电动势率为 (1) 由两种不同材料P、N所组成的电偶,它们的温差电动势率 等于 与 之差,即 (2) 热电制冷中用P型半导体和N型半导体组成电偶.两材料对应的 和 ,一个为负,一个为正.取其绝对值相加,并将 直接简化记作,有 (3) 2.帕尔帖(peltire)效应 电流流过两种不同导体的界面时,将从外界吸收热量,或向外界放出热量.这就是帕尔帖效应.由帕尔帖效应产生的热流量称作帕尔帖热,用符号 表示. 对帕尔帖效应的物理解释是：电荷载体在导体中运动形成电流.由于电荷载体在不同的材料中处于不同的能级,当它从高能级向低能级运动时,便释放出多余的能量；相反,从低能级向高能级运动时,从外界吸收能量.能量在两材料的交界面处以热的形式吸收或放出. 材料的帕尔贴效应强弱用它相对于某参考材料的帕尔贴系数 表示 (4) 式中 I ----- 流经导体的电流,A. 类似的,对于P型半导体和N型半导体组成的电偶,其帕尔贴系数 （或简单记作 ）有 (5) 帕尔贴效应与西伯克效应都是温差电效应,二者有密切联系.事实上,它们互为反效应,一个是说电偶中有温差存在时会产生电动势；一个是说电偶中有电流通过时会产生温差.温差电动势率与帕尔贴系数 之间存在下述关系 (6) 式中 T ----- 结点处的温度,K. 3.汤姆逊效应 电流通过具有温度梯度的均匀导体时,导体将吸收或放出热量.这就是汤姆逊效应.由汤姆逊效应产生的热流量,称汤姆逊热,用符号 表示 (7) 式中 ----- 汤姆逊系数,； ―― ----- 温度差,K； ――I ----- 电流,A. 在热电制冷分析中,通常忽略汤姆逊效应的影响.另外,需指出：以上热电效应在电流反向时是可逆的.由于固体系统存在有限温差和热流,所以热电制冷是不可逆热力学过程.

节流膨胀比焦耳实验的优点：实验中加热空气时，气体受热后的热膨胀效果比液体的热膨胀效果明显。焦耳-汤姆逊（开尔文）系数可以理解为为在等焓变化的节流膨胀中温度随压力变化的速率。大气压下焦耳汤姆逊效应中氦气和氢气通常为升温性质的气体，而大多数气体则是降温，对于理想气体焦耳汤姆逊系数为零，在焦耳汤姆逊效应中既不升温也不降温。节流膨胀原理高压气体经过小孔或阀门受一定阻碍后向低压膨胀的过程。焦耳和汤姆逊设计了一个节流膨胀实验，使温度为T1的气体在一个绝热的圆筒中由给定的高压p1经过多孔塞缓慢地向低压p2膨胀。多孔塞两边的压差维持恒定。膨胀达稳态后，测量膨胀后气体的温度T2。在通常的温度T1下，许多气体（氢和氦除外）经节流膨胀后都变冷。

1、节流过程是指流体流动时由于通道截面突然缩小（如孔板、阀门等）而使压力降低的热力过程。2、节流是个等焓过程，因为过程中流体与外界无热量交换，亦无净功量的交换，如果保持流体在节流后的高度和流速不变，即无重力位能和宏观动能的变化（或变化小到可以忽略不计），则节流后流体的焓与节流前的焓相等。扩展资料：绝热节流的测定：绝热条件下，高压气体经过多孔塞、小孔、通径很小的阀门、毛细管等流到低压一边的稳定流动过程称为节流过程。节流过程也称焦耳-汤姆逊效应，它是一个恒焓过程，指气体通过多孔塞膨胀后所引起的温度变化现象。1852年，英国物理学家J.P.焦耳和W.汤姆孙(即开尔文)为了进一步研究气体的内能，对焦耳气体自由膨胀实验作了改进。现在工业上是使气体通过节流阀或毛细管来实现节流膨胀的。参考资料来源：百度百科—绝热节流参考资料来源：百度百科—节流

单一导体的温度电势两种导体的接触电势热电偶回路总热电势

正常气体在高压低温液态的容器中释放时都会吸热，就是焦耳汤姆逊效应氢在这样的情况下是放热，和其它大多气体相反，称焦耳汤姆逊负效应

1.4.1.1 热电效应 热电制冷又称作温差电制冷，或半导体制冷，它是利用热电效应（即帕米尔效应）的一种制冷方法。 1834年法国物理学家帕尔帖在铜丝的两头各接一根铋丝，在将两根铋丝分别接到直流电源的正负极上，通电后，发现一个接头变热，另一个接头变冷。这说明两种不同材料组成的电回路在有直流电通过时，两个接头处分别发生了吸放热现象。这就是热电制冷的依据。 半导体材料具有较高的热电势可以成功地用来做成小型热电制冷器。图1示出N型半导体和P型半导体构成的热电偶制冷元件。用铜板和铜导线将N型半导体和P型半导体连接成一个回路，铜板和铜导线只起导电的作用。此时，一个接点变热，一个接点变冷。如果电流方向反向，那么结点处的冷热作用互易。热电制冷器的产冷量一般很小，所以不宜大规模和大制冷量使用。但由于它的灵活性强，简单方便冷热切换容易，非常适宜于微型制冷领域或有特殊要求的用冷场所。热电制冷的理论基础是固体的热电效应，在无外磁场存在时，它包括五个效应，导热、焦耳热损失、西伯克(Seebeck)效应、帕尔帖(Peltire)效应和汤姆逊(Thomson)效应。 1. 西伯克(seebeck)效应 有两种不同导体组成的开路中，如果导体的两个结点存在温度差，这开路中将产生电动势E。这就是西伯克效应。由于西伯克效应而产生的电动势称作温差电动势。 材料的西伯克效应的大小，用温差电动势率表示。材料相对于某参考材料的温差电动势率为 (1) 由两种不同材料P、N所组成的电偶，它们的温差电动势率 等于 与 之差，即 (2) 热电制冷中用P型半导体和N型半导体组成电偶。两材料对应的 和 ，一个为负，一个为正。取其绝对值相加，并将 直接简化记作，有 (3)2. 帕尔帖(peltire)效应 电流流过两种不同导体的界面时，将从外界吸收热量，或向外界放出热量。这就是帕尔帖效应。由帕尔帖效应产生的热流量称作帕尔帖热，用符号 表示。 对帕尔帖效应的物理解释是：电荷载体在导体中运动形成电流。由于电荷载体在不同的材料中处于不同的能级，当它从高能级向低能级运动时，便释放出多余的能量；相反，从低能级向高能级运动时，从外界吸收能量。能量在两材料的交界面处以热的形式吸收或放出。 材料的帕尔贴效应强弱用它相对于某参考材料的帕尔贴系数 表示 (4)式中 I ----- 流经导体的电流，A。 类似的，对于P型半导体和N型半导体组成的电偶，其帕尔贴系数 （或简单记作 ）有 (5) 帕尔贴效应与西伯克效应都是温差电效应，二者有密切联系。事实上，它们互为反效应，一个是说电偶中有温差存在时会产生电动势；一个是说电偶中有电流通过时会产生温差。温差电动势率与帕尔贴系数 之间存在下述关系 (6)式中 T ----- 结点处的温度，K。3. 汤姆逊效应 电流通过具有温度梯度的均匀导体时，导体将吸收或放出热量。这就是汤姆逊效应。由汤姆逊效应产生的热流量，称汤姆逊热，用符号 表示 (7)式中 ----- 汤姆逊系数， ；―― ----- 温度差，K；――I ----- 电流，A。 在热电制冷分析中，通常忽略汤姆逊效应的影响。另外，需指出：以上热电效应在电流反向时是可逆的。由于固体系统存在有限温差和热流，所以热电制冷是不可逆热力学过程。

射线穿过物质时，与物质发生各种相互作用，其结果是除了一部分直接前进的透射线外，还有向各个方向射出的散乱射线以及光电子，反跳电子等。光电子和反跳电子穿透力极弱，大多数被物体自身吸收，即使射到物体外，也很容易被空气吸收，对探伤质量不产生影响。散乱射线中的一部分是由光电效应引发的荧光X射线，这部分射线能量远小于透射线。例如铁的Kβ1荧光X射线能量约7keV，很容易被物体和增感屏吸收，对探伤质量也不产生什么影响。因此影响探伤质量的散射线主要是由康普顿效应和汤姆逊效应产生的，在射线能量很低（小于50keV）范围内，散射线主要由于汤姆逊效应产生，在射线能量较高范围内，散射线主要由康普顿效应产生。

绝热节流过程:节流是高压流体气体、液体或气液混合物)在稳定流动中，遇到缩口或调节阀门等阻力元件时由于局部阻力产生压力显著下降的过程。节流膨胀过程由于没有外功输出，而且工程上节流过程进行得很快。流体与外界的热交换量可忽略。近似作为绝热过程来处理。根据稳定流动能量方程:δq=dh+δw(2. 1)得出绝热节流前后流体的比焓值不变。由于节流时流体内部存在摩擦阻力损耗，所以它是一个典型的不可逆过程。节流后的熵必定增大。绝热节流后，流体的温度如何变化对不同特性的流体而言是不同的。对于任何处于气液两相区的单一物质，节流后温度总是降低的。这是由于在两相区饱和温度和饱和压力是一一对应的。饱和温度随压力的降低而降低。对于理想气体，是温度的单值函数。所以绝热节流后焓值不变，温度也不变。对于实际气体，焓是温度和压力的函数，经过绝热节流后，温度降低、升高和不变3种情况都可能出现。这一温度变化现象称为焦耳-汤姆逊效应，简称J-T效应。

温度下降约5摄氏度。这是焦耳-汤姆逊效应。温降随压降的变化，不但跟气体的组分有关，还跟压降前压力的大小有关。比如：压力从100MPa降到99MPa，和压力从10MPa降到9MPa，虽然压降都是1MPa，但温降是不一样的，而且组分不同，从相同压力开始降相同压力，温降也是不一样的。要准确知道温降随压降的变化，可以查图，通过计算可得。但这很复杂，现场使用也不现实。经验是：一般情况下，压降1MPa，温降2~3℃。你的问题中温降差不多应在4~8℃之间。

被压缩的石油气在被 放出来后体积开始膨涨，这表明原来靠的很近的气体分子得到了另外的能量开始四散飞开。而这额外的能量不可能凭空获得，只能是从周围的空气分子上获取，这就减少了空气分子的能量使它们运动速度慢下来，而气体分子的速度在现实中就表现为温度高低，这样的话这就使得周围温度下降，就能让潮湿的纱布结冰！

　　原理　　半导体制冷片的工作原理是：当一块N型半导体材料和一块P型半导体材料联结成电偶对时，在这个电路中接通直流电流后，就能产生能量的转移，电流由N型元件流向P型元件的接头吸收热量，成为冷端由P型元件流向N型元件的接头释放热量，成为热端。吸热和放热的大小是通过电流的大小以及半导体材料N、P的元件对数来决定。制冷片内部是由上百对电偶联成的热电堆，以达到增强制冷（制热）的效果。　　电子制冷又称半导体制冷，或者温差电制冷，是从50年代发展起来的一门介于制冷技术和半导体技术边缘的学科，它利用特种半导体材料构成的P-N结，形成热电偶对，产生珀尔帖效应，即通过直流电制冷的一种新型制冷方法，与压缩式制冷和吸收式制冷并称为世界三大制冷方式。　　优点：　　（1）无运动部件，因而工作时无噪声，无磨损、寿命长，可靠性高。　　（2）不使用制冷剂，故无泄漏，对环境无污染。　　（3）半导体制冷器参数不受空间方向的影响，即不受重力场影响，在航天航空领域中有广泛的应用。　　（4）作用速度快，工作可靠，使用寿命长，易控制，调节方便，可通过调节工作电流大小来调节器制冷能力。也可通过切换电流的方向来改变其制冷或供暖的工作状态。　　（5）尺寸小，重量轻，适合小容量、小尺寸的特殊的制冷环境。　　半导体制冷虽有许多优点，但也有一些缺点有待克服。　　缺点：　　（1）在大制冷量的情况下，半导体制冷器的制冷效率比机械压缩式冷冻机低。因此，半导体制冷器只能用作小功率制冷器。　　（2）电偶对中的电源只能使用直流电源，如果使用交流电源，就会产生焦耳热，达不到吸热降温的目的　　（3）电偶堆元件采用高纯稀有材料，再加上工艺条件尚未十分成熟，导致元件成本比较高，目前还不能在普通制冷领域广泛使用。

一、阿基米德； 1、发现了浮力定律；2、证明了杠杆定律；3、提出了精确地确定物体重心的方法；4、他还认为地球是圆球状的，并围绕着太阳旋转， 5、发明“阿基米德螺旋”的扬水机。二、牛顿：1、建立微积分；2、发现了二项式定理。3、色散试验。并计算出不同颜色光的折射率，精确地说明了色散现象，揭开了物质的颜色之谜。4、制成了第一架反射望远镜；5、提出了光的“微粒说”。6、发现著名的万有引力定律和牛顿运动三定律。三、焦耳：1、发现焦耳-楞次定律；2、通过实验否定了热质说；3、测出了热功当量近似值；并测得了热功当量的平均值为423.9千克米/千卡。4、 计算出了气体分子的热运动速度值，从理论上奠定了波义耳-马略特和盖-吕萨克定律的基础，并解释了气体对器壁压力的实质。5、发现焦耳-汤姆逊效应。这个效应在低温和气体液化方面有广泛的应用。焦耳对蒸汽机的发展也做出了不少有价值的工作。四、爱因斯坦： 1、光电效应定律的发现。确立波粒二象性学说。解释的光电效应，推导出光电子的最大能量同入射光的频率之间的关系。 2、分子大小的新测定法，通过观测由分子运动的涨落现象所产生的悬浮粒子的无规则运动，来测定分子的实际大小，证明原子的存在。3、完整的提出了狭义相对论。狭义相对论最重要的结论是质量守恒原理失去了独立性，他和能量守恒定律融合在一起，质量和能量是可以相互转化的。使力学和电磁学也就在运动学的基础上统一起来。4、发现质能关系，为核能开发利用奠定基础。5、建成广义相对论以；6、在辐射量子方面提出引力波理论，7、开创了现代宇宙学。5.伏特： 1、制造起电盘。2、设计了一种静电计，3、发现了沼气。并制成了一种称为气体燃化的仪器，可以用电火花点燃一个封闭容器内的气体。4、发明了伏达电堆，这是历史上的神奇发明之一。

采用半导体材料碲化铋做成N型和P型两种半导体热电偶，用模式的方法组成半导体致冷器件。吸收热量和放出热 量的大小由电流大小不决定。

自我感觉应该有只是可能不像气体那么明显而已

詹姆斯·普雷斯科特·焦耳（James Prescott Joule），1818年12月24日出生于苏格兰北部曼彻斯特近郊的沙弗特（Salford）。 他的父亲是本杰明·焦耳（Benjamin Joule，1784-1858），一个富有的酿酒师（Brewing），他的母亲为爱丽丝·普雷斯科特·焦耳（Alice Prescott Joule）。焦耳出生时他们家在索尔福德的新贝利街，与他家的啤酒厂毗邻。 焦耳在年幼时因为身体健康原因一直在索尔福德附近彭德尔伯里（Pendlebury）的一个家庭学校里就学。焦耳自幼跟随父亲参加酿酒劳动，没有受过正规的教育。青年时期，在别人的介绍下，焦耳认识了著名的化学家道尔顿。道尔顿给予了焦耳热情的教导，教给了他数学、哲学和化学方面的知识，这些知识为焦耳后来的研究奠定了理论基础。而且道尔顿教会了焦耳理论与实践相结合的科研方法，激发了焦耳对化学和物理的兴趣，并在他的鼓励下决心从事科学研究工作。 1840年他的第一篇重要的论文于被送到英国皇家学会，当中指出电导体所发出的热量与电流强度、导体电阻和通电时间的关系，此即焦耳定律。焦耳提出能量守恒与转化定律：能量既不会凭空消失，也不会凭空产生，它只能从一种形式转化成另一种形式，或者从一个物体转移到另一个物体，而能的总量保持不变，奠定了热力学第一定律（能量不灭原理）之基础。1834年，16岁的焦耳和他的哥哥本杰明被送到曼彻斯特文学与哲学学会（英语：Manchester Literary and Philosophical Society）的道尔顿的门下学习。 焦耳兄弟俩跟随道尔顿学习了两年算术和几何。后来道尔顿因中风而退休。但是跟随道尔顿的这段经历影响了焦耳的一生。焦耳后来又受约翰·戴维斯（John Davies (lecturer)）指导。焦耳兄弟俩对电学非常着迷，曾经实验相互电击，还拿家里的仆人们做过实验。焦耳在受道尔顿指导期间，于1835年进入曼彻斯特大学就读。毕业后开始参加经营自家的啤酒厂，直到1854年卖出啤酒厂，他在经营上都一直很活跃。 科学开始只是焦耳的一个爱好，直到后来他开始研究用新发明的电动机来替换啤酒厂的蒸汽机的可行性。1838年，他的第一篇关于电学的科学论文被发表在《电学年鉴》（Annals of Electricity）上。这份学术期刊是由戴维斯的同事威廉·斯特金（英语：William Sturgeon）创办和主持的。1840年，他得出了焦耳定律的公式， 本来准备让皇家学会大吃一惊的，可后来发现自己被仅仅当作乡下的业余爱好者。当斯特金在1840年搬到曼彻斯特后，他和焦耳成为了这个城市知识分子的核心。他俩同感，科学和神学应该并且可能整合在一起。焦耳开始在斯特金的皇家维多利亚实践科学讲座（英语：Royal Victoria Gallery of Practical Science）上开办讲座。他后来认识到，在蒸汽机烧1磅煤所产生的热量是在革若夫电池（英语：Grove cell）（一种早期的电池）里消耗1磅锌所发出热量的5倍。 焦耳对“经济负荷”（economical duty）的通常标准是，将1磅重量抬升1英尺的能力，即英尺-磅（英语：Foot-pound (energy)）。焦耳被弗朗兹·艾皮努斯（英语：Franz Aepinus）的想法所影响，试图用被“振动形态的热质以太（calorific ether in a state of vibration）”所环绕的原子来解释电学和磁。然而焦耳的兴趣从有关可以从给定来源提取多少功这样的狭隘的经济问题开始转向，最终到思考能量的可转换性。1883年他发表了一些实验结果，显示他在1841年所定量化的热效应是因为导体本身的发热，而不是从装置其他部分传来的热量。 这个结论对当时的热质说是一个直接的挑战。热质说认为，热量既不能被创造，也不能被销毁。自从被拉瓦锡在1783年提出后，热质说一直是热学领域的主导性的理论。拉瓦锡的影响力再加上尼古拉·卡诺自1824年所提出的关于热机的热质理论在实践中的成功，使得既不在学术界又不在工程界的年轻的焦耳看起来前途坎坷。热质说的支持者准备指出，热电效应的对称性说明热能和电能是（至少大约）可以被一个可逆过程所相互转化的。 1837年，焦耳装成了用电池驱动的电磁机，并发表了关于这方面的论文而引起人们的注意。1840年，焦耳把环形线圈放入装水的试管内，测量不同电流强度和电阻时的水温。12月焦耳在英国皇家学会上宣读了关于电流生热的论文，提出电流通过导体产生热量的定律。由于不久之后，俄国物理学家楞次也独立发现了同样的定律，该定律也称为焦耳-楞次定律。1843年，焦耳设计了一个新实验。将一个小线圈绕在铁芯上，用电流计测量感生电流，把线圈放在装水的容器中，测量水温以计算热量。这个电路是完全封闭的，没有外界电源供电，水温的升高只是机械能转化为电能、电能又转化为热的结果，整个过程不存在热质的转移。这一实验结果完全否定了热质说。1843年8月21日在英国学术会上，焦耳报告了他的论文《论电磁的热效应和热的机械值》，他在报告中说1千卡的热量相当于460千克米的功。他的报告没有得到支持和强烈的反响，这时他意识到自己还需要进行更精确的实验。1844年，焦耳研究了空气在膨胀和压缩时的温度变化，他在这方面取得了许多成就。通过对气体分子运动速度与温度的关系的研究，焦耳计算出了气体分子的热运动速度值，从理论上奠定了波义耳-马略特和盖-吕萨克定律的基础，并解释了气体对器壁压力的实质。1852年，他们发现当自由扩散气体从高压容器进入低压容器时，大多数气体和空气的温度都要下降。这一现象后来被称为焦耳-汤姆逊效应。这个效应在低温和气体液化方面有广泛的应用。焦耳对蒸汽机的发展也做出了不少有价值的工作。1847年，焦耳做了迄今认为是设计思想最巧妙的实验：他在量热器里装了水，中间安上带有叶片的转轴，然后让下降重物带动叶片旋转，由于叶片和水的磨擦，水和量热器都变热了。根据重物下落的高度，可以算出转化的机械功；根据量热器内水的升高的温度，就可以计算水的内能的升高值。把两数进行比较就可以求出热功当量的准确值来。 焦耳还用鲸鱼油代替水来作实验，测得了热功当量的平均值为423.9千克米/千卡。接着又用水银来代替水，不断改进实验方法，直到1878年。这时距他开始进行这一工作将近四十年了，他已前后用各种方法进行了四百多次的实验。当焦耳在1847年的英国科学学会的会议上再次公布自己的研究成果时，他还是没有得到支持，很多科学家都怀疑他的结论，认为各种形式的能之间的转化是不可能的。直到1850年，其他一些科学家用不同的方法获得了能量守恒定律和能量转化定律，他们的结论和焦耳相同，这时焦耳的工作才得到承认。1850年，焦耳凭借他在物理学上作出的重要贡献成为英国皇家学会会员，当时他三十二岁，两年后他接受了皇家勋章。许多外国科学院也给予他很高的荣誉。虽然焦耳不停地进行着他的实验测量工作，遗憾的是，他的科学创造性，特别是在物理概念方面的创造性，过早地就减少了。1875年，英国科学协会委托他更精确地测量热功当量。他得到的结果是4.15，非常接近1卡=4.184焦耳。1875年，焦耳的经济状况大不如前。这位曾经富有过但却没有一定职位的人发现自己在经济上处于困境，幸而他的朋友帮他弄到一笔每年200英镑的养老金，使他得以维持中等但舒适的生活。五十五岁时，他的健康状况恶化，研究工作减慢了。1878年当他六十岁时，焦耳发表了他的最后一篇论文。1889年10月11日，焦耳在索福特逝世。

热电动势：用两种金属接成回路，当两接头处温度不同时，回路中会产生电动势，称热电动势(或温差电动势)。热电动势的成因：自由电子热扩散(汤姆孙[Thomon]电动势)自由电子浓度不同。热电动势大小：一般与回路中电流的大小成正比。接触电动势：设导体A和B的自由电子密度为Na和Nb，且有Na>Nb，电子扩散的结果合导体A失去电子而带正电，导体B则因获得电子而带负电，在接触面形成电场。这个电场阻碍了电子继续扩散，达到动态平衡时，在接触区形成一个稳定的电位差，即接触电动势，其大小可表示为:Eab(T)=kT/E{ln(Na/Nb)}Na、Nb:导体A、B的自由电子密度。由于不同的金属材料所具有的自由电子密度不同，当两种不同的金属导体接触时，在接触面上就会发生电子扩散。电子的扩散速率与两导体的电子密度有关并和接触区的温度成正比。温差电动势：两种不同导体(如铜和康铜)组成一个闭合回路，当两个接触点处于不同温度时,在汤姆逊效应和珀耳帖效应的共同作用下 ,接触点间将产生电动势，回路中会出现电流，此现象称为温差电现象，产生的电动势称为塞贝克电动势，也称为温差电动势。热电偶测温的基本原理是两种不同成份的材质导体组成闭合回路,当两端存在温度梯度时,回路中就会有电流通过，此时两端之间就存在电动势——热电动势，这就是所谓的塞贝克效应(Seebeckeffect)。两种不同成份的均质导体为热电极，温度较高的一端为工作端，温度较低的一端为自由端，自由端通常处于某个恒定的温度下。根据热电动势与温度的函数关系,制成热电偶分度表;分度表是自由端温度在0℃时的条件下得到的，不同的热电偶具有不同的分度表。　　在热电偶回路中接入第三种金属材料时，只要该材料两个接点的温度相同，热电偶所产生的热电势将保持不变，即不受第三种金属接入回路中的影响。因此，在热电偶测温时，可接入测量仪表，测得热电动势后，即可知道被测介质的温度。

通气时阀杆向下运动为正作用，反之为反作用。注意：正反作用和气开气闭不是一个概念，在设置调节回路时要注意。

汤姆逊效应。汤姆逊效应是气体无功膨胀引起的温度变化。汤姆逊效应又称节流效应，是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变，其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀。

焦耳─汤姆逊效应又称节流效应,是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变,其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀,以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数,而与体积和压力无关.此结论只适用于理想气体,对于实际气体就不适用了.1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验,设法克服了由于环境热容量比气体大得多,而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难,比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变.

焦耳-汤姆森效应:室温常压下的多数气体，经节流膨胀后温度下降，产生制冷效应，而氢、氦等少数气体经节流膨胀后温度升高，产生致热效应。焦耳─汤姆逊效应又称节流效应，是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变，其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀，以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数，而与体积和压力无关。此结论只适用于理想气体，对于实际气体就不适用了。1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验，设法克服了由于环境热容量比气体大得多，而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难，比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变。系数参考维基百科

请问是想问“一氧化二氮的焦耳汤姆逊效应是什么”吗？焦耳─汤姆逊效应又称节流效应，是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变。其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀，以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数，而与体积和压力无关。此结论只适用于理想气体，对于实际气体就不适用了。1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验，设法克服了由于环境热容量比气体大得多，而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难，比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变。

焦耳─汤姆逊效应又称节流效应,是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变,其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀,以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数,而与体积和压力无关.此结论只适用于理想气体,对于实际气体就不适用了.1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验,设法克服了由于环境热容量比气体大得多,而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难,比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变.

焦耳─汤姆逊效应又称节流效应，是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变，其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀，以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数，而与体积和压力无关。此结论只适用于理想气体，对于实际气体就不适用了。1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验，设法克服了由于环境热容量比气体大得多，而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难，比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变。

威廉·汤姆逊1824年生于爱尔兰，父亲詹姆士是贝尔法斯特皇家学院的数学教授，后因任教格拉斯哥大学，在威廉8岁那年全家迁往苏格兰的格拉斯哥。汤姆逊十岁便入读格拉斯哥大学 (你不必惊讶，在那个时代，爱尔兰的大学会取录最有才华的小学生)，约在14岁开始学习大学程度的课程，15岁时凭一篇题为“地球形状”的文章获得大学的金奖章。汤姆逊后来到了剑桥大学学习，并以全年级第2名的成绩毕业。他毕业后到了巴黎，在勒尼奥的指导下进行了一年实验研究。1846年，汤姆逊再回到格拉斯哥大学担任自然哲学 (即现在的物理学) 教授，直到1899年退休为止。汤姆逊在格拉斯哥大学创建了第一所现代物理实验室；24岁时发表一部热力学专著，建立温度的“绝对热力学温标”；27岁时发表《热力学理论》一书，建立热力学第二定律，使其成为物理学基本定律；与焦耳共同发现气体扩散时的焦耳－汤姆逊效应；历经9年建立欧美之间永久大西洋海底电缆，由此获得“开尔文勋爵”的贵族称号。　汤姆逊一生研究范围相当广泛，他在数学物理、热力学、电磁学、弹性力学、以太理论和地球科学等方面都有重大的贡献。撇开这些不谈，回到“汤姆逊效应”这个主题上来。在介绍汤姆逊效应之前，还是先介绍一下前人所做的工作。1821年，德国物理学家塞贝克发现，在两种不同的金属所组成的闭合回路中，当两接触处的温度不同时，回路中会产生一个电势，此所谓“塞贝克效应”。1834年，法国实验科学家帕尔帖发现了它的反效应：两种不同的金属构成闭合回路，当回路中存在直流电流时，两个接头之间将产生温差，此所谓珀尔帖效应。1837年，俄国物理学家愣次又发现，电流的方向决定了吸收还是产生热量，发热（制冷）量的多少与电流的大小成正比。1856年，汤姆逊利用他所创立的热力学原理对塞贝克效应和帕尔帖效应进行了全面分析，并将本来互不相干的塞贝克系数和帕尔帖系数之间建立了联系。汤姆逊认为，在绝对零度时，帕尔帖系数与塞贝克系数之间存在简单的倍数关系。在此基础上，他又从理论上预言了一种新的温差电效应，即当电流在温度不均匀的导体中流过时，导体除产生不可逆的焦耳热之外，还要吸收或放出一定的热量（称为汤姆孙热）。或者反过来，当一根金属棒的两端温度不同时，金属棒两端会形成电势差。这一现象后叫汤姆孙效应（Thomson effect），成为继塞贝克效应和帕尔帖效应之后的第三个热电效应（thermoelectric effect）。汤姆逊效应是导体两端有温差时产生电势的现象，帕尔帖效应是带电导体的两端产生温差（其中的一端产生热量，另一端吸收热量）的现象，两者结合起来就构成了塞贝克效应。

威廉·汤姆逊1824年生于爱尔兰，父亲詹姆士是贝尔法斯特皇家学院的数学教授，后因任教格拉斯哥大学，在威廉8岁那年全家迁往苏格兰的格拉斯哥。汤姆逊十岁便入读格拉斯哥大学 (你不必惊讶，在那个时代，爱尔兰的大学会取录最有才华的小学生)，约在14岁开始学习大学程度的课程，15岁时凭一篇题为“地球形状”的文章获得大学的金奖章。汤姆逊后来到了剑桥大学学习，并以全年级第2名的成绩毕业。他毕业后到了巴黎，在勒尼奥的指导下进行了一年实验研究。1846年，汤姆逊再回到格拉斯哥大学担任自然哲学 (即现在的物理学) 教授，直到1899年退休为止。汤姆逊在格拉斯哥大学创建了第一所现代物理实验室；24岁时发表一部热力学专著，建立温度的“绝对热力学温标”；27岁时发表《热力学理论》一书，建立热力学第二定律，使其成为物理学基本定律；与焦耳共同发现气体扩散时的焦耳－汤姆逊效应；历经9年建立欧美之间永久大西洋海底电缆，由此获得“开尔文勋爵”的贵族称号。汤姆逊一生研究范围相当广泛，他在数学物理、热力学、电磁学、弹性力学、以太理论和地球科学等方面都有重大贡献。

四种效应（即光电效应、康普顿效应、电子对效应、汤姆逊效应）的发生几率与入射光子能量及物质原子序数有关。一般说来，对低能量射线和原子序数高的物质，光电效应占优势，对中等能量射线和原子序数低的物质，康普顿效应占优势，对高能量射线和原子序数高的物质，电子对效应占优势，汤姆逊效应的影响大大低于上述叁个效应。在钢铁中，当光子能量在10keV时，光电效应占优势；随着光子能量的增大，光电效应比率逐渐减小，康普顿效应比率逐渐增大；在稍过100keV后两相等，此时汤姆逊效应趋于最大，但其发生率也不到10%，1MeV附近射线的衰减基本上都是康普顿效应造成的；电子对效应自1.02MeV以后开始发生，并随能量的增大发生几率逐渐增加，在10MeV附近，电子对效应与康普顿效应作用大致相等；超过10MeV以后，电子对效应对射线强度衰减起主要作用。

节流效应，正式名称焦耳—汤姆逊效应，是指流体经过节流膨胀过程前后的焓不变，其在工业上的重要用途是让流体经过节流阀进行节流膨胀，以获得低温和液化气体1焦耳─汤姆逊实验1843年焦耳通过实验得出结论：气体的内能和消只是温度的函数，而与体积和压力无关。此结论只适用于理想气体，对于实际气体就不适用了。1852年焦耳和汤姆逊设计了另外一个新实验，设法克服了由于环境热容量比气体大得多，而不易观察到气体膨胀后温度可能发生变化的困难，比较精确地观察了气体由于膨胀而发生的温度改变。

威廉·汤姆逊1824年生于爱尔兰，父亲詹姆士是贝尔法斯特皇家学院的数学教授，后因任教格拉斯哥大学，在威廉8岁那年全家迁往苏格兰的格拉斯哥。汤姆逊十岁便入读格拉斯哥大学 (你不必惊讶，在那个时代，爱尔兰的大学会取录最有才华的小学生)，约在14岁开始学习大学程度的课程，15岁时凭一篇题为“地球形状”的文章获得大学的金奖章。汤姆逊后来到了剑桥大学学习，并以全年级第2名的成绩毕业。他毕业后到了巴黎，在勒尼奥的指导下进行了一年实验研究。1846年至1899年，汤姆逊新回到格拉斯哥大学担任自然哲学 (即现物理学) 教授，1899年汤姆逊正式退休。汤姆逊在格拉斯哥大学创建了第一所现代物理实验室；24岁时发表一部热力学专著，建立温度的“绝对热力学温标”；27岁时发表《热力学理论》一书，建立热力学第二定律，使其成为物理学基本定律；与焦耳共同发现气体扩散时的焦耳－汤姆逊效应；历经9年建立欧美之间永久大西洋海底电缆，由此获得“开尔文勋爵”的贵族称号。汤姆逊一生研究范围相当广泛，他在数学物理、热力学、电磁学、弹性力学、以太理论和地球科学等方面都有重大的贡献。撇开这些不谈，回到“汤姆逊效应”这个主题上来。在介绍汤姆逊效应之前，还是先介绍一下前人所做的工作。1821年，德国物理学家塞贝克发现，在两种不同的金属所组成的闭合回路中，当两接触处的温度不同时，回路中会产生一个电势，此所谓“塞贝克效应”。1834年，法国实验科学家帕尔帖发现了它的反效应：两种不同的金属构成闭合回路，当回路中存在直流电流时，两个接头之间将产生温差，此所谓珀尔帖效应。1837年，俄国物理学家愣次又发现，电流的方向决定了吸收还是产生热量，发热（制冷）量的多少与电流的大小成正比。1856年，汤姆逊利用他所创立的热力学原理对塞贝克效应和帕尔帖效应进行了全面分析，并将本来互不相干的塞贝克系数和帕尔帖系数之间建立了联系。汤姆逊认为，在绝对零度时，帕尔帖系数与塞贝克系数之间存在简单的倍数关系。在此基础上，他又从理论上预言了一种新的温差电效应，即当电流在温度不均匀的导体中流过时，导体除产生不可逆的焦耳热之外，还要吸收或放出一定的热量（称为汤姆孙热）。或者反过来，当一根金属棒的两端温度不同时，金属棒两端会形成电势差。这一现象后叫汤姆孙效应（Thomson effect），成为继塞贝克效应和帕尔帖效应之后的第三个热电效应（thermoelectric effect）。塞贝克效应是导体两端有温差时产生电势的现象，帕尔帖效应是带电导体的两端产生温差（其中的一端产生热量，另一端吸收热量）的现象，两者结合起来就构成了汤姆逊效应。

正常气体在高压低温液态的容器中释放时都会吸热，就是焦耳 汤姆逊效应氢在这样的情况下是放热，和其它大多气体相反，称焦耳 汤姆逊负效应

塞贝克效应、帕尔帖效应和汤姆逊效应，统称温差电效应即热电效应。汤姆逊(1824～1907)就是大名鼎鼎的英国物理学家开尔文。他发现这个效应是：加热金属棒中间C，并保持两端A和B的温度不相等，电流从A流向B的时候，AC段吸热、CB段放热。显然，这是不同于焦耳热的另一种热——汤姆逊热。

什么是热电效应？ 热电效应是一个由温差产生电压的直接转换，且反之亦然。简单的放置一个热电装置，当他们的两端有温差时会产生一个电压，而当一个电压施加于其上，他也会产生一个温差。这个效应可以用来产生电能、测量温度，冷却或加热物体。 什么是热电效应 光电效应 应变效应 热电效应所属现代词，指的是当受热物体中的电子（洞），因随着温度梯度由高温区往低温区移动时，所产生电流或电荷堆积的一种现象。 光电效应是在高于某特定频率的电磁波照射下，某些物质内部的电子会被光子激发出来而形成电流，即光生电。 应变效应是金属导体的电阻值随着它受力所产生机械变形（拉伸或压缩）的大小而发生变化的现象称之为金属的电阻应变效应。什么是热电效应？热电偶的工作原理 热电效应：将两种不问成分的导体组成一个闭合问路，当闭合回路的两个接点分别置于不同温度场个时，回路中将产生一个电动势。该电动势的方向和大小与导体的材料及两接点的温度有关，这种现象被称为热电效应。 热电偶测温的基本原理是两种不同成份的材质导体（称为热电偶丝材或热电极）组成闭合 回路，当接合点两端的温度不同，存在温度梯度时，回路中就会有电流通过，此时两端之间就存在电动势——热电动势，这就是所谓的塞贝克效应。 热电的热电效应 所谓的热电效应，是当受热物体中的电子(空穴)，由高温区往低温区移动时，产生电流或电荷堆积的一种现象。而这个效应的大小，则是用称为thermopower(Q)的参数来测量，其定义为Q=E/-dT(E为因电荷堆积产生的电场，dT则是温度梯度)。三个基本热电效应.塞贝克（Seeback）效应，珀尔贴（Peltier）效应，汤姆逊效应。 2.珀尔贴（Peltier）效应，又称为第二热电效应，是指当电流通过A 、B两种金属组成的接触点时，除了因为电流流经电路而产生的焦耳热外，还会在接触点产生吸热或放热的效应，它是塞贝克效应的逆反应。由于焦耳热与电流方向无关，因此珀尔贴热可以用反向两次通电的方法测得。 3.汤姆逊效应，1856年，汤姆逊利用他所创立的热力学原理对塞贝克效应和帕尔帖效应进行了全面分析，并将本来互不相干的塞贝克系数和帕尔帖系数之间建立了联系。汤姆逊认为，在绝对零度时，帕尔帖系数与塞贝克系数之间存在简单的倍数关系。在此基础上，他又从理论上预言了一种新的温差电效应，即当电流在温度不均匀的导体中流过时，导体除产生不可逆的焦耳热之外，还要吸收或放出一定的热量（称为汤姆孙热）。或者反过来，当一根金属棒的两端温度不同时，金属棒两端会形成电势差。这一现象后叫汤姆逊效应（Thomson effect），成为继塞贝克效应和帕尔帖效应之后的第三个热电效应（thermoelectric effect）。汤姆逊效应是导体两端有温差时产生电势的现象，帕尔帖效应是带电导体的两端产生温差（其中的一端产生热量，另一端吸收热量）的现象，两者结合起来就构成了塞贝克效应。

所谓的热电效应，是当受热物体中的电子(空穴)，由高温区往低温区移动时，产生电流或电荷堆积的一种现象。而这个效应的大小，则是用称为thermopower(Q)的参数来测量，其定义为Q=E/-dT(E为因电荷堆积产生的电场，dT则是温度梯度)。三个基本热电效应.塞贝克（Seeback）效应，珀尔贴（Peltier）效应，汤姆逊效应。 2.珀尔贴（Peltier）效应，又称为第二热电效应，是指当电流通过A 、B两种金属组成的接触点时，除了因为电流流经电路而产生的焦耳热外，还会在接触点产生吸热或放热的效应，它是塞贝克效应的逆反应。由于焦耳热与电流方向无关，因此珀尔贴热可以用反向两次通电的方法测得。 3.汤姆逊效应，1856年，汤姆逊利用他所创立的热力学原理对塞贝克效应和帕尔帖效应进行了全面分析，并将本来互不相干的塞贝克系数和帕尔帖系数之间建立了联系。汤姆逊认为，在绝对零度时，帕尔帖系数与塞贝克系数之间存在简单的倍数关系。在此基础上，他又从理论上预言了一种新的温差电效应，即当电流在温度不均匀的导体中流过时，导体除产生不可逆的焦耳热之外，还要吸收或放出一定的热量（称为汤姆孙热）。或者反过来，当一根金属棒的两端温度不同时，金属棒两端会形成电势差。这一现象后叫汤姆逊效应（Thomson effect），成为继塞贝克效应和帕尔帖效应之后的第三个热电效应（thermoelectric effect）。汤姆逊效应是导体两端有温差时产生电势的现象，帕尔帖效应是带电导体的两端产生温差（其中的一端产生热量，另一端吸收热量）的现象，两者结合起来就构成了塞贝克效应。

电流通过导体时，会因为导体电阻而损耗掉部分能量，这部分能量转换为热能，就形成了电的热效应。电制冷的理论基础是固体的热电效应，在无外磁场存在时，它包括五个效应，导热、焦耳热损失、西伯克(seebeck)效应、帕尔帖(peltire)效应和汤姆逊(thomson)效应。1.西伯克(seebeck)效应有两种不同导体组成的开路中，如果导体的两个结点存在温度差，这开路中将产生电动势e。这就是西伯克效应。由于西伯克效应而产生的电动势称作温差电动势。材料的西伯克效应的大小，用温差电动势率表示。材料相对于某参考材料的温差电动势率为(1)由两种不同材料p、n所组成的电偶，它们的温差电动势率等于与之差，即(2)热电制冷中用p型半导体和n型半导体组成电偶。两材料对应的和，一个为负，一个为正。取其绝对值相加，并将直接简化记作，有(3)2.帕尔帖(peltire)效应电流流过两种不同导体的界面时，将从外界吸收热量，或向外界放出热量。这就是帕尔帖效应。由帕尔帖效应产生的热流量称作帕尔帖热，用符号表示。对帕尔帖效应的物理解释是：电荷载体在导体中运动形成电流。由于电荷载体在不同的材料中处于不同的能级，当它从高能级向低能级运动时，便释放出多余的能量；相反，从低能级向高能级运动时，从外界吸收能量。能量在两材料的交界面处以热的形式吸收或放出。材料的帕尔贴效应强弱用它相对于某参考材料的帕尔贴系数表示(4)式中i-----流经导体的电流，a。类似的，对于p型半导体和n型半导体组成的电偶，其帕尔贴系数（或简单记作）有(5)帕尔贴效应与西伯克效应都是温差电效应，二者有密切联系。事实上，它们互为反效应，一个是说电偶中有温差存在时会产生电动势；一个是说电偶中有电流通过时会产生温差。温差电动势率与帕尔贴系数之间存在下述关系(6)式中t-----结点处的温度，k。3.汤姆逊效应电流通过具有温度梯度的均匀导体时，导体将吸收或放出热量。这就是汤姆逊效应。由汤姆逊效应产生的热流量，称汤姆逊热，用符号表示(7)式中-----汤姆逊系数，；――-----温度差，k；――i-----电流，a。在热电制冷分析中，通常忽略汤姆逊效应的影响。另外，需指出：以上热电效应在电流反向时是可逆的。由于固体系统存在有限温差和热流，所以热电制冷是不可逆热力学过程。

电流通过导体时，会因为导体电阻而损耗掉部分能量，这部分能量转换为热能，就形成了电的热效应。电制冷的理论基础是固体的热电效应，在无外磁场存在时，它包括五个效应，导热、焦耳热损失、西伯克(Seebeck)效应、帕尔帖(Peltire)效应和汤姆逊(Thomson)效应。1.西伯克(seebeck)效应有两种不同导体组成的开路中，如果导体的两个结点存在温度差，这开路中将产生电动势E。这就是西伯克效应。由于西伯克效应而产生的电动势称作温差电动势。材料的西伯克效应的大小，用温差电动势率表示。材料相对于某参考材料的温差电动势率为(1)由两种不同材料P、N所组成的电偶，它们的温差电动势率等于与之差，即(2)热电制冷中用P型半导体和N型半导体组成电偶。两材料对应的和，一个为负，一个为正。取其绝对值相加，并将直接简化记作，有(3)2.帕尔帖(peltire)效应电流流过两种不同导体的界面时，将从外界吸收热量，或向外界放出热量。这就是帕尔帖效应。由帕尔帖效应产生的热流量称作帕尔帖热，用符号表示。对帕尔帖效应的物理解释是：电荷载体在导体中运动形成电流。由于电荷载体在不同的材料中处于不同的能级，当它从高能级向低能级运动时，便释放出多余的能量；相反，从低能级向高能级运动时，从外界吸收能量。能量在两材料的交界面处以热的形式吸收或放出。材料的帕尔贴效应强弱用它相对于某参考材料的帕尔贴系数表示(4)式中I-----流经导体的电流，A。类似的，对于P型半导体和N型半导体组成的电偶，其帕尔贴系数（或简单记作）有(5)帕尔贴效应与西伯克效应都是温差电效应，二者有密切联系。事实上，它们互为反效应，一个是说电偶中有温差存在时会产生电动势；一个是说电偶中有电流通过时会产生温差。温差电动势率与帕尔贴系数之间存在下述关系(6)式中T-----结点处的温度，K。3.汤姆逊效应电流通过具有温度梯度的均匀导体时，导体将吸收或放出热量。这就是汤姆逊效应。由汤姆逊效应产生的热流量，称汤姆逊热，用符号表示(7)式中-----汤姆逊系数，；――-----温度差，K；――I-----电流，A。在热电制冷分析中，通常忽略汤姆逊效应的影响。另外，需指出：以上热电效应在电流反向时是可逆的。由于固体系统存在有限温差和热流，所以热电制冷是不可逆热力学过程。

电流通过导体时,会因为导体电阻而损耗掉部分能量,这部分能量转换为热能,就形成了电的热效应. 电制冷的理论基础是固体的热电效应,在无外磁场存在时,它包括五个效应,导热、焦耳热损失、西伯克(Seebeck)效应、帕尔帖(Peltire)效应和汤姆逊(Thomson)效应. 1.西伯克(seebeck)效应 有两种不同导体组成的开路中,如果导体的两个结点存在温度差,这开路中将产生电动势E.这就是西伯克效应.由于西伯克效应而产生的电动势称作温差电动势. 材料的西伯克效应的大小,用温差电动势率表示.材料相对于某参考材料的温差电动势率为 (1) 由两种不同材料P、N所组成的电偶,它们的温差电动势率 等于 与 之差,即 (2) 热电制冷中用P型半导体和N型半导体组成电偶.两材料对应的 和 ,一个为负,一个为正.取其绝对值相加,并将 直接简化记作,有 (3) 2.帕尔帖(peltire)效应 电流流过两种不同导体的界面时,将从外界吸收热量,或向外界放出热量.这就是帕尔帖效应.由帕尔帖效应产生的热流量称作帕尔帖热,用符号 表示. 对帕尔帖效应的物理解释是：电荷载体在导体中运动形成电流.由于电荷载体在不同的材料中处于不同的能级,当它从高能级向低能级运动时,便释放出多余的能量；相反,从低能级向高能级运动时,从外界吸收能量.能量在两材料的交界面处以热的形式吸收或放出. 材料的帕尔贴效应强弱用它相对于某参考材料的帕尔贴系数 表示 (4) 式中 I ----- 流经导体的电流,A. 类似的,对于P型半导体和N型半导体组成的电偶,其帕尔贴系数 （或简单记作 ）有 (5) 帕尔贴效应与西伯克效应都是温差电效应,二者有密切联系.事实上,它们互为反效应,一个是说电偶中有温差存在时会产生电动势；一个是说电偶中有电流通过时会产生温差.温差电动势率与帕尔贴系数 之间存在下述关系 (6) 式中 T ----- 结点处的温度,K. 3.汤姆逊效应 电流通过具有温度梯度的均匀导体时,导体将吸收或放出热量.这就是汤姆逊效应.由汤姆逊效应产生的热流量,称汤姆逊热,用符号 表示 (7) 式中 ----- 汤姆逊系数,； ―― ----- 温度差,K； ――I ----- 电流,A. 在热电制冷分析中,通常忽略汤姆逊效应的影响.另外,需指出：以上热电效应在电流反向时是可逆的.由于固体系统存在有限温差和热流,所以热电制冷是不可逆热力学过程.

射线穿过物质时，与物质发生各种相互作用，其结果是除了一部分直接前进的透射线外，还有向各个方向射出的散乱射线以及光电子，反跳电子等。光电子和反跳电子穿透力极弱，大多数被物体自身吸收，即使射到物体外，也很容易被空气吸收，对探伤质量不产生影响。散乱射线中的一部分是由光电效应引发的荧光X射线，这部分射线能量远小于透射线。例如铁的Kβ1荧光X射线能量约7keV，很容易被物体和增感屏吸收，对探伤质量也不产生什么影响。因此影响探伤质量的散射线主要是由康普顿效应和汤姆逊效应产生的，在射线能量很低（小于50keV）范围内，散射线主要由于汤姆逊效应产生，在射线能量较高范围内，散射线主要由康普顿效应产生。

温差电效应的原理是金属两端内能的不同，高温端能量大于低温端。当两种金属的两个接触点温度不同时，由于内能的差异会产生温差电动势，它的大小与两个接触点的温差成正比。热电动势：用两种金属接成回路，当两接头处温度不同时，回路中会产生电动势，称热电动势(或温差电动势)。热电动势的成因：自由电子热扩散(汤姆孙[thomon]电动势)自由电子浓度不同。热电动势大小：一般与回路中电流的大小成正比。接触电动势：设导体a和b的自由电子密度为na和nb，且有na>nb，电子扩散的结果合导体a失去电子而带正电，导体b则因获得电子而带负电，在接触面形成电场。这个电场阻碍了电子继续扩散，达到动态平衡时，在接触区形成一个稳定的电位差，即接触电动势，其大小可表示为:eab(t)=kt/e{ln(na/nb)}na、nb:导体a、b的自由电子密度。由于不同的金属材料所具有的自由电子密度不同，当两种不同的金属导体接触时，在接触面上就会发生电子扩散。电子的扩散速率与两导体的电子密度有关并和接触区的温度成正比。温差电动势：两种不同导体(如铜和康铜)组成一个闭合回路，当两个接触点处于不同温度时,在汤姆逊效应和珀耳帖效应的共同作用下 ,接触点间将产生电动势，回路中会出现电流，此现象称为温差电现象，产生的电动势称为塞贝克电动势，也称为温差电动势。

半导体制冷的散热侧在环境温度高的时候散热效果变差，在环境温度低的时候散热效果变好，相应的半导体制冷的制冷效果也就会随之发生变化。半导体制冷是建立于塞贝克效应、珀尔帖效应、汤姆逊效应、焦耳效应、傅立叶效应共五种热电效应基础上的制冷新技术。其中，塞贝克效应、帕尔贴效应和汤姆逊效应三种效应表明电和热能相互转换是直接可逆的，另外两种效应是热的不可逆效应。珀尔帖效应，珀尔帖效应是塞贝克效应的逆过程。由两种不同材料构成回路时，回路的一端吸收热量，另一端则放出热量。扩展资料1、半导体制冷工作原理：热电制冷是具有热电能量转换特性的材料，在通过直流电时具有制冷功能，由于半导体材料具有最佳的热电能量转换性能特性，所以人们把热电制冷称为半导体制冷。2、半导体温差电片件应用范围有：制冷、加热、发电，制冷和加热应用比较普遍，有以下几个方面：军事方面：导弹、雷达、潜艇等方面的红外线探测、导航系统。医疗方面；冷力、冷合、白内障摘除片、血液分析仪等。实验室装置方面：冷阱、冷箱、冷槽、电子低温测试装置、各种恒温、高低温实验仪片。专用装置方面：石油产品低温测试仪、生化产品低温测试仪、细菌培养箱、恒温显影槽、电脑等。日常生活方面：空调、冷热两用箱、饮水机、电子信箱、电脑以及其他电器等。参考资料来源：百度百科-半导体制冷技术参考资料来源：百度百科-半导体制冷

半导体制冷片制冷原理原理图半导体制冷片（TE）也叫热电制冷片，是一种热泵，它的优点是没有滑动部件，应用在一些空间受到限制，可靠性要求高，无制冷剂污染的场合。半导体制冷片的工作运转是用直流电流，它既可制冷又可加热，通过改变直流电流的极性来决定在同一制冷片上实现制冷或加热，这个效果的产生就是通过热电的原理，上图就是一个单片的制冷片，它由两片陶瓷片组成，其中间有N型和P型的半导体材料（碲化铋），这个半导体元件在电路上是用串联形式连接组成. 半导体制冷片的工作原理是：当一块N型半导体材料和一块P型半导体材料连结成电偶对时，在这个电路中接通直流电流后，就能产生能量的转移，电流由N型元件流向P型元件的接头吸收热量，成为冷端由P型元件流向N型元件的接头释放热量，成为热端。吸热和放热的大小是通过电流的大小以及半导体材料N、P的元件对数来决定。制冷片内部是由上百对电偶联成的热电堆（如右图），以达到增强制冷（制热）的效果。以下三点是热电制冷的温差电效应。1、塞贝克效应（SEEBECK EFFECT）一八二二年德国人塞贝克发现当两种不同的导体相连接时，如两个连接点保持不同的温差，则在导体中产生一个温差电动势： ES=S.△T式中：ES为温差电动势S（?）为温差电动势率（塞贝克系数）△T为接点之间的温差2、珀尔帖效应（PELTIER EFFECT）一八三四年法国人珀尔帖发现了与塞贝克效应的效应，即当电流流经两个不同导体形成的接点时，接点处会产生放热和吸热现象，放热或吸热大小由电流的大小来决定。Qл=л.I л=aTc式中：Qπ 为放热或吸热功率π为比例系数，称为珀尔帖系数I为工作电流a为温差电动势率Tc为冷接点温度3、汤姆逊效应（THOMSON EFFECT）当电流流经存在温度梯度的导体时，除了由导体电阻产生的焦耳热之外，导体还要放出或吸收热量，在温差为△T的导体两点之间，其放热量或吸热量为：Qτ=τ.I.△TQτ为放热或吸热功率τ为汤姆逊系数I为工作电流△T为温度梯度以上的理论直到本世纪五十年代，苏联科学院半导体研究所约飞院士对半导体进行了大量研究，于一九五四年发表了研究成果，表明碲化铋化合物固溶体有良好的制冷效果，这是最早的也是最重要的热电半导体材料，至今还是温差制冷中半导体材料的一种主要成份。

温差电动势定义如下：两种不同导体（如铜和康铜）组成一个闭合回路，当两个接触点处于不同温度时,在汤姆逊效应和珀耳帖效应的共同作用下 ,接触点间将产生电动势，回路中会出现电流，此现象称为温差电现象，产生的电动势称为塞贝克电动势，也称为温差电动势。这种由两种不同金属焊接并将接触点放在不同温度下的回路称为温差电偶。温差电偶的温差电动势大小由热端和冷端的温差决定，其极性热端为正极，冷端为负极。利用温差电动势，研究出稳定温差电池，在部分领域取得突破。单一导体两端由于温度不同而在其两端产生的电势为温差电势，又称汤姆逊电势。这是因为高温端自由电子的动能大于低温端自由电子的动能，高温端自由电子扩散速率高于低温端自由电子的扩散速率，从而在导体两端形成电位差。 从经典电子论来看，汤姆孙效应可这样理解：金属中的自由电子好象气体一样，当温度不等均匀时会产生热扩散。这种热扩散作用，可等效地看成一种非静电力，它在棒内形成一定的电动势（称为汤姆孙电动势），外加电流通过金属棒时，若其方向与非静电力一致，这相当于电池放电，自由电子将不断从外界吸热，热能转化为电能。若电流方向与非静电力相反，则相当于电池充电，电能转化为热能，向外释放出来。

温差电效应主要有赛贝克效应、帕尔贴效应、汤姆逊效应。目前来讲主要应用前两个效应，赛贝克效应应用在半导体温差发电技术上面，而帕尔贴效应应用在半导体致冷。温差电制冷：做一些红酒柜、啤酒机、小冰箱之类的，由于其制冷效果没有压缩机制冷效果好，并且最好的制冷温度也在0度左右，所以还不能取代冰柜、冰箱。温差发电：可以做一些热水发电，汽车尾气发电，还有一些工业废热发电，这些只能在实验室研究，目前转换效率较低，还不能应有到实际当中。国外报道最大转换效率可以达到14%，但是国内的还不能达到这个标准，也在7%左右。

温差电效应是由于不同种类固体的相互接触而发生的热电现象。它主要有三种效应：塞贝克（Seebeck）效应、帕尔贴（Peltier）效应与汤姆逊（Thomson）效应。⑴塞贝克效应 若将导体（或半导体）A和B的两端相互紧密接触组成环路，若在两联接处保持不同温度T1与T2，则在环路中将由于温度差而产生温差电动势。在环路中流过的电流称为温差电流，这种由两种物理性质均匀的导体（或半导体）组成的上述装置称为温差电偶（或热电偶），这是法国科学家塞贝克1821年发现的。后来发现，温差电动势还有如下两个基本性质：①中间温度规律，即温差电动势仅与两结点温度有关，与两结点之间导线的温度无关。②中间金属规律，即由A、B导体接触形成的温差电动势与两结点间是否接入第三种金属C无关。只要两结点温度T1、T2相等，则两结点间的温差电动势也相等。正是由于①、②这两点性质，温差电现象如今才会被广泛应用。⑵帕尔贴（Peltier）效应 1834年帕尔贴发现，电流通过不同金属的结点时，在结点处有吸放热量Qp的现象。吸热还是放热由电流方向确定，Qp称为帕尔贴热。其产生的速率与所通过的电流强度成正比，即其中Π12称帕尔贴系数，其大小等于在结点上每通过单位电流时所吸放的热量。电流通过两种不同金属构成的结点时会吸放热的原因是在结点处集结了一个帕尔贴电动热，帕尔贴热正是这电动势对电流做正功或负功时所吸放的热量。考虑到不同的金属具有不同的电子浓度和费米能EF，两金属接触后在结点处要引起不等量的电子扩散，致使在结点处两金属间建立了电场，因而建立了电势差（当然，上述解释仅考虑了产生温差电现象的某一方面因素，实际情况要复杂得多）。由此可见，帕尔贴电动势应是温度的函数，不同结的帕尔贴电动势对温度的依赖关系也可不同。上述观点也能用来解释当电流反向时，两结对帕尔贴热的吸放应倒过来，因而是可逆的。一般金属结的帕尔贴电势为μV量级，而半导体结可比它大数个量级。⑶汤姆孙效应 1856年W·汤姆孙（即开尔文）用热力学分析了塞贝克效应和佩尔捷效应后预言还应有第三种温差电现象存在。后来有人从实验上发现，如果在存在有温度梯度的均匀导体中通过电流时，导体中除了产生不可逆的焦耳热外，还要吸收或放出一定的热量，这一现象定名为汤姆孙效应，所吸放的热量称为汤姆孙热。汤姆孙热与佩尔捷热的区别是，前者是沿导体（或半导体）作分布式吸放热，后者在结点上吸放热。汤姆孙热也是可逆的，但测量汤姆孙热比测量佩尔捷热困难得多，因为要把汤姆孙热与焦耳热区分开来较为困难。⑷温差发电器 温差电现象主要应用在温度测量、温差发电器与温差电制冷三方面。温差发电是利用塞贝克效应把热能转化为电能。当一对温差电偶的两结处于不同温度时，热电偶两端的温差电动势就可作为电源。常用的是半导体温差热电偶；这是一个由一组半导体温差电偶经串联和并联制成的直流发电装置。每个热电偶由一N型半导体和一P型半导体串联而成，两者联接着的一端和高温热源接触，而N型和P型半导体的非结端通过导线均与低温热源接触，由于热端与冷端间有温度差存在，使P的冷端有负电荷积累而成为发电器的阴极；N的冷端有正电荷积累而成为阳极。若与外电路相联就有电流流过。这种发电器效率不大，为了能得到较大的功率输出，实用上常把很多对温差电偶串、并联成温差电堆。⑸温差电制冷器 根据佩尔捷效应，若在温差电材料组成的电路中接入一电源，则一个结点会放出热量，另一结点会吸收热量。若放热结点保持一定温度，另一结点会开始冷却，从而产生制冷效果。半导体温差电制冷器也是由一系列半导体温差电偶串、并联而成。温差电制冷由于体积十分小，没有可动部分（因而没有噪音），运行安全故障少，并且可以调节电流来正确控制温度。它可应用于潜艇、精密仪器的恒温槽、小型仪器的降温、血浆的储存和运输等场合。