二维平面的麦克斯韦速率分布

麦克斯韦速率分布如下：在某一时刻，某一特定分子的速度大小是不可预知的，且运动方向也是随机的。但在一定的宏观条件下，对大量气体分子而言，它们的速度分布却遵从一定的统计规律。麦克斯韦在1859年用概率论证明了在平衡态下，理想气体分子的速度分布是有规律的，这个规律称为麦克斯韦速率分布律，并给出了它的分布函数表达式。定义：分子动理论认为，气体系统内大量分子无规则热运动导致分子之间频繁地相互碰撞，分子以大小不同的速率向各个方向运动，在频繁的碰撞过程中，分子间不断交换动量和能量，使每一分子的速度不断变化。处于平衡态的气体，每个分子瞬时速度的大小、方向都在随机地变化，但就大量分子的整体来看，在一定的条件下，气体分子的速度分布也遵从一定的统计规律。这个规律也叫麦克斯韦速率分布律。速率分布函数：按统计假设，各种速率下的分子都存在，可以用某一速率区间内分子数占总分子数的百分比来表示分子按速率的分布规律。1.将速率从0→∞分割成很多相等的速率区间。例如速率间隔取100m/s ，整个速率分为0—100；100—200；…等区间。2.总分子数为N，在v→v+△v区间内的分子数为△N在v→v+△v区间内的概率为△Ni/N。则可了解分子按速率分布的情况。

麦克斯韦速度分布律推导过程是在平衡状态下，当分子的相互作用可以忽略时，分布在任一速率区间v—v+v间的分子数dn占总分子数n的比率（或百分比）为dn / n 。麦克斯韦—玻尔兹曼分布是一个描述一定温度下微观粒子运动速度的概率分布，在物理学和化学中有应用。最常见的应用是统计力学的领域。任何（宏观）物理系统的温度都是组成该系统的分子和原子的运动的结果。这些粒子有一个不同速度的范围，而任何单个粒子的速度都因与其它粒子的碰撞而不断变化。然而，对于大量粒子来说，处于一个特定的速度范围的粒子所占的比例却几乎不变，如果系统处于或接近处于平衡。麦克斯韦—玻尔兹曼分布具体说明了这个比例，对于任何速度范围，作为系统的温度的函数。克斯韦—玻尔兹曼分布的物理应用：麦克斯韦—玻尔兹曼分布形成了分子运动论的基础，它解释了许多基本的气体性质，包括压强和扩散。麦克斯韦—玻尔兹曼分布通常指气体中分子的速率的分布，但它还可以指分子的速度、动量，以及动量的大小的分布，每一个都有不同的概率分布函数，而它们都是联系在一起的。麦克斯韦—玻尔兹曼分布可以用统计力学来推导（参见麦克斯韦—玻尔兹曼统计）。它对应于由大量不相互作用的粒子所组成、以碰撞为主的系统中最有可能的速率分布，其中量子效应可以忽略。由于气体中分子的相互作用一般都是相当小的，因此麦克斯韦—玻尔兹曼分布提供了气体状态的非常好的近似。

指平衡状态下理想气体分子速度分布的统计规律。1859年，J.C.麦克斯韦首先获得气体分子速度的分布规律，尔后，又为L.玻耳兹曼由碰撞理论严格导出。处于平衡状态下的理想气体分子以不同的速度运动，由于碰撞，每个分子的速度都不断地改变，使分子具有各种速度。因为分子数目很大，分子速度的大小和方向是无规的，所以无法知道具有确定速度υ的分子数是多少,但可知道速度在υ1与υ2之间的分子数是多少。麦克斯韦首先得到，在平衡状态下，当气体分子间相互作用可以忽略时,分布在任一速率区间υ～υ+dυ内的分子数与总分子数的比率为即速率分布函数为式中T是气体的温度,m是分子的质量，k是玻耳兹曼常数

速率分布函数 f(v) = dN / (N dv)，是分布在速率 v 附近单位速率区间的分子数占总分子数的百分比。（1） f(v) dv = dN / N，是分布在速率 v 附近 dv 速率区间的分子数占总分子数的百分比。（2）N f(v) dv = dN， 是分布在速率 v 附近 dv 速率区间的分子数。（3）是分布在速率 v1 到 v1 速率区间的分子数占总分子数的百分比。（4）是速率 v1 到 v1 速率区间的分子的平均速率。（5）是 1/v 的平均值（一般涉及不到求这个值）。附注：我的回答常常被“百度知道”判定为违反“回答规范”，但是我一直不知道哪里违规，也不知道对此问题的回答是否违规。

概率密度fM(v)等于f(vx)乘以f(vy)乘以f(vz)。分子运动速度的绝对值服从麦克斯韦分布。麦克斯韦磁通量单位。为纪念英国物理学家麦克斯韦（JamesClerkMaxwell）而命名。磁场的磁感应强度为1高斯时，垂直于磁力线方向的平面上每平方厘米通过的磁通量就是1麦克斯韦。简称麦。

麦克斯韦速率分布中位数根据最概然速率、平均速率公式进行求解。麦克斯韦速率方程指的是理想气体分子速度遵循麦克斯韦速率分布律所得到的方程，平衡态下，理想气体分子速度分布是有规律的，这个规律叫麦克斯韦速度分布律。不考虑分子速度的方向，则叫麦克斯韦速率分布律，所得的方程即为麦克斯韦速率方程。

1920年O.斯特恩最先用原子束（分子束）实验直接验证了麦克斯韦速率分布律的正确性。从麦克斯韦速率分布函数出发，可以求出气体分子的最可几速率、均方根速率和平均速率。 最概然速率 ，是系统中任何分子最有可能具有的速率，对应于的最大值或众数。要把它求出来，我们计算，设它为零，然后对求解： 得出：其中R是气体常数，M=NAm是物质的摩尔质量。对于室温（300K）下的氮气（空气的主要成分），可得 =422m/s。 平均速率 平均速率是速率分布的数学期望值： 均方根速率 均方根速率vrms是速率的平方的平均值的平方根： 三种典型速率的关系 它们具有以下的关系： 1872年，玻耳兹曼创立了系统的气体输运理论，从研究非平衡态分布函数着手,建立了H定理（见统计物理学）。玻耳兹曼根据H定理证明，在达到平衡状态时,气体分子的速度分布趋于麦克斯韦分布。

在平衡状态下，当分子的相互作用可以忽略时，分布在任一速率区间v～v+△v间的分子数dN占总分子数N的比率（或百分比）为dN / N 。 dN / N是v 的函数，在不同速率附近取相等的区间，此比率一般不相等。当速率区间足够小时（宏观小，微观大），dN / N 还应与区间大小成正比： 其中f(v)是气体分子的速率分布函数。分布函数f(v)的物理意义是：速率在 v 附近，单位速率区间的分子数占总分子数的比率。 分布函数f(v)满足归一化条件： 大量分子的系统处于平衡态时，可以得到速率分布函数的具体形式： 式中T是热力学温度，m为分子质量，k为玻尔兹曼常数。上式就是麦克斯韦速率分布律。 麦克斯韦速率分布是大量分子处于平衡态时的统计分布，也是它的最概然分布。大量分子的集合从任意非平衡态趋于平衡态，其分子速率分布则趋于麦克斯韦速率分布，其根源在于分子间的频繁碰撞。 上图是麦克斯韦速率分布函数f(v)示意图，曲线下面宽度为 dv 的小窄条面积等于分布在此速率区间内的分子数占总分子数的比率dN/N 。 我们可以看到：同一种理想气体在平衡状态下，温度升高时速率分布曲线变宽、变平坦，但曲线下的总面积不变。随着温度的升高，速率较大的分子在分子总数中的比率增大。同一温度下，分子质量m越小，曲线越宽越平坦，在分子总数中速率较大的分子所占比率越高。

纵轴表示的物理量是单位速率的分子数占总分子数的百分比。麦克斯韦速率分布曲线的横轴表示的物理量是速率，纵轴表示的物理量是单位速率的分子数占总分子数的百分比，两者的乘积是一个无量纲的量，从麦克斯韦速率分布曲线的面积的意义，就是将每个单位速率的分子数占总分子数的百分比进行累加，累加的结果显然是1。

麦克斯韦最初的推导假设了三个方向上的表现都相同，但后来在玻尔兹曼的一个推导中利用分子运动论去掉了这个假设，即玻耳兹曼将麦克斯韦分布律推广到有外力场作用的情况。麦克斯韦-玻尔兹曼分布是一个概率分布，经常应用在统计力学中。维基中的描述为：任何（宏观）物理系统的温度都是组成该系统的分子和原子的运动的结果。这些粒子有一个不同速度的范围，而任何单个粒子的速度都因与其它粒子的碰撞而不断变化。然而，对于大量粒子来说，处于一个特定的速度范围的粒子所占的比例却几乎不变，如果系统处于或接近处于平衡。

麦克斯韦-玻尔兹曼分布形成了分子运动论的基础，它解释了许多基本的气体性质，包括压强和扩散。麦克斯韦-玻尔兹曼分布通常指气体中分子的速率的分布，但它还可以指分子的速度、动量，以及动量的大小的分布，每一个都有不同的概率分布函数，而它们都是联系在一起的。 麦克斯韦-玻尔兹曼分布可以用统计力学来推导（参见麦克斯韦-玻尔兹曼统计）。它对应于由大量不相互作用的粒子所组成、以碰撞为主的系统中最有可能的速率分布，其中量子效应可以忽略。由于气体中分子的相互作用一般都是相当小的，因此麦克斯韦-玻尔兹曼分布提供了气体状态的非常好的近似。在许多情况下（例如非弹性碰撞），这些条件不适用。例如，在电离层和空间等离子体的物理学中，特别对电子而言，重组和碰撞激发（也就是辐射过程）是重要的。如果在这个情况下应用麦克斯韦-玻尔兹曼分布，就会得到错误的结果。另外一个不适用麦克斯韦-玻尔兹曼分布的情况，就是当气体的量子热波长与粒子之间的距离相比不够小时，由于有显著的量子效应也不能使用麦克斯韦-玻尔兹曼分布。另外，由于它是基于非相对论的假设，因此麦克斯韦-玻尔兹曼分布不能做出分子的速度大于光速的概率为零的预言。

我用MathType写的：

麦克斯韦分布是速度分布，考虑到空间各项同性，将坐标换成球坐标，把相应角度积分掉，剩下的就是速率分布，形式上在原来的高斯函数前面再乘上4pi v^2即可。

【答案】：0.00235．现在erf(ux)=erf(2)=0.9953．

∫ f(v)dv = 1

在《热学》中，为了验证气体处于平衡态时所遵循的麦克斯韦速率分布律，历史上曾做过一些著名的实验，如葛正权实验、密勒和库士实验［1］。这些实验都是“小孔泻流实验”，即在蒸气源上开一上孔（或狭缝），泻出分子束，直接测量分子中的分子速率分布律，而不是直接测量蒸气源中气体分子是否满足麦克斯韦速率分布律。这两个速率分布律之间有密切联系，但又有根本不同。

麦克斯韦-波尔兹曼统计是描述独立定域粒子体系分布状况的统计规律。 　　所谓独立定域粒子体系指的是这样一个体系：粒子间相互没有任何作用，互不影响，并且各个不同的粒子之间都是可以互相区别的，在量子力学背景下只有定域分布粒子体系中的粒子是可以相互区分的，因此这种体系被称为独立定域粒子体系。而在经典力学背景下，任何一个粒子的运动都是严格符合力学规律的，有着可确定的运动轨迹可以相互区分，因此所有经典粒子体系都是定域粒子体系，在近独立假设下，都符合麦克斯韦-波尔兹曼统计。 有公式。有图像具体你可以查阅一下大学物理课本

由英国的物理学家麦克斯韦利用概率论在1959年提出的气体分子在理想状况下(平衡[1]状态且不考虑重力等外力的情况下),拥有不同速率的气体分子在总分子数中所占的百分比,具体数学表示形式如图 　　麦克斯韦速率分布律只适用于由大量分子组成的处于平衡态的气体

分布律的表达形式是：对一个离散型随机变量X，其取值为k的概率为pk。分布律的介绍：分布律全称麦克斯韦速率分布律，在某一时刻，某一特定分子的速度大小是不可预知的，且运动方向也是随机的。但在一定的宏观条件下，对大量气体分子而言，它们的速度分布却遵从一定的统计规律。麦克斯韦在1859年用概率论证明了在平衡态下，理想气体分子的速度分布是有规律的，这个规律称为麦克斯韦速率分布律，并给出了它的分布函数表达式。1859年，麦克斯韦首先获得气体分子速度的分布规律，尔后，又为L.玻耳兹曼由碰撞理论严格导出。因此，它也以詹姆斯.麦克斯韦和路德维希.玻尔兹曼命名。处于平衡状态下的理想气体分子以不同的速度运动，由于碰撞，每个分子的速度都不断地改变，使分子具有各种速度。因为分子数目很大，分子速度的大小和方向是无规的，所以无法知道具有确定速度υ的分子数是多少，但可知道速度在υ1与υ2之间的分子数是多少。麦克斯韦首先得到，在平衡状态下，气体分子间相互作用可以忽略时，分布在任一速率区间υ～υ+dυ内的分子数与总分子数的比率。

麦克斯韦的推导假设了三个方向上的表现都相同，但在玻尔兹曼的一个推导中利用分子运动论去掉了这个假设。麦克斯韦-玻尔兹曼分布可以轻易地从能量的玻尔兹曼分布推出： 其中是平衡温度T时，处于状态i的粒子数目，具有能量和简并度，N是系统中的总粒子数目，k是玻尔兹曼常数。（注意有时在上面的方程中不写出简并度。在这个情况下，指标i将指定了一个单态，而不是具有相同能量的的多重态。）由于速度和速率与能量有关，因此方程1可以用来推出气体的温度和分子的速度之间的关系。这个方程中的分母称为正则配分函数。

速率分布曲线从坐标原点出发，经过一极大值后，随速率的增大而趋近于横坐标轴。这说明气体分子的速率可以取0到∞之间的一切数值；速率很大和很小的分子所占的比率都很小，而具有中等速率的分子所占的比率却很大。由速率分布函数的定义式f（v）=dN/Ndv。可知，任一速率间隔v~v+dv内曲线下的狭条面积等于f（v）dv=dN/N，它表示分布在这个速率间隔内的分子数占总分子数的比率。而任一有限区间v1~v2内曲线下的面积等于表示分布在这个速率区间内分子数的比率。现在进一步考虑速率分布曲线下的总面积等于多少。由以上讨论可知，曲线下的总面积为它表示速率分布在0到∞整个速率范围r内的分子数占总分子数的比率，它显然应等于1。即这个结论是由速率分布函数的物理意义所决定的，它是速率分布函数所必须满足的条件。扩展资料1859年，J.C.麦克斯韦首先获得气体分子速度的分布规律，尔后，又为L玻耳兹曼由碰撞理论严格导出。处于平衡状态下的理想气体分子以不同的速度运动，由于碰撞，每个分子的速度都不断地改变，使分子具有各种速度。因为分子数目很大，分子速度的大小和方向是无规的，所以无法知道具有确定速度U的分子数是多少，但可知道速度在U1与U2之间的分子数是多少。表明：气体在宏观上达到平衡时，虽然个别分子的速度一般都不相同，并且由于相互碰撞而不断发生变化，但平均来说，速度在某一范围内的分子数在总分子数中所占的百分比总是一定的；该比值只与气体的种类及温度有关。参考资料来源：百度百科-麦克斯韦速度分布定律参考资料来源：百度百科-最概然速率

麦克斯韦-玻尔兹曼分布定律，理想气体中分子速度 v 的概率分布函数为：f(v) = (m / 2πkT)^(3/2) * 4πv^2 * exp(-mv^2 / 2kT)其中，m 为分子质量，k 为玻尔兹曼常数，T 为气体的绝对温度。最大值出现在 v = sqrt(2kT / m) 时，称为最概然速率 vl。对分布函数取对数，得到：ln(f(v)) = -3/2 ln(m/2πkT) + ln(4πv^2) - mv^2 / 2kT对 ln(f(v)) 在 v = vl 处进行泰勒展开，可得到：ln(f(v)) = ln(f(vl)) - [(v - vl)^2 / σ^2]其中，σ^2 = kT / m。最后一个式子表示，ln(f(v)) 的变化随着 v - vl 的平方成反比例关系。由于 ln(f(v)) 取对数，要使 f(v) 变小，也就是使其和最大值之间的差距变大，需要让 ln(f(v)) 变小。因此，v 距离 vl 越远，他们之间的 f(v) 值就会变得越小，成反比例关系。因此，最概然速率 vl 与对应的麦克斯韦分布函数值 f(vl) 成正比，而其他速率 v 与对应的麦克斯韦分布函数值 f(v) 成反比。

由麦克斯韦速度分布律知道，在相等的dv间隔内，v越小的分子所占比例越大，在v=0的附近概率最大。----这应该理解为一个统计规律，否则，“速度为0的分子数最多”是无法理解的。但是根据速率分布律，速率为0时，速率分布函数的值为零------考虑速率就不同了，v-->v+dv内的分子数正比于这个球壳的体积，要乘4*pi*v^2因子，它起一个调制作用，在最可几速率处形成了一个峰。

从0至正无穷f(v)对v的积分为1. 即整体的面积为1. 你若求左右面积相等的点,则设v0处左右面积相等,将f(v)从0至v0求定积分,积分值为0.5,解出v0就行了,可以用matlab算一下.

实际上，分子热运动符合麦克斯韦速度分布规律，也被称为麦克斯韦-波尔兹曼分布。麦克斯韦速度分布规律描述了在一定温度下，气体分子速度的分布情况。根据麦克斯韦速度分布规律，对于一个气体系统，气体分子的速度服从高斯分布，也称为正态分布。该分布的形状取决于温度和气体分子的质量。具体来说，麦克斯韦速度分布规律表明：高速分子数量较少：随着速度的增加，高速分子的数量逐渐减少。速度最概然值：在麦克斯韦速度分布曲线上，速度最概然值对应的是速度的峰值，表示在给定温度下最可能的分子速度。平均速度：通过对速度分布进行统计平均，可以得到平均速度，它对应于速度分布的均值。然而，需要注意的是，麦克斯韦速度分布规律是在经典力学和理想气体的假设下推导出来的。在某些特殊情况下，如极低温度下或在非经典气体系统中，麦克斯韦速度分布规律可能不完全适用。在这些情况下，需要使用更加复杂的统计力学方法来描述分子热运动的速度分布。

它现在问的是v1到v2的平均速率。所以要用v乘以对应的权重。而现在的问题是，f(v)说的是在整一个0到∞速率的分布下的权重，而不是v1到v2的。∫f(v)dv从v1积到v2的值不是1，只有0到+∞才是1。所以，这里需要把权重做一个修饰，就是概率里面常做的，除以整体，f(v)/∫f(v)dv。这个函数再从v1积分到v2，得到的值就是1了。这个才是权重。所以答案就是下面发的那个图片的形式，∫vf(v)dv/∫f(v)dv。

由英国物理学家、数学家麦克斯韦速率分布规律导出的气体分子三种特征速率之一 (另外两个特征速率为方均根速率和平均速率)。最可几速率是由麦克斯韦速率分布规律导出的气体分子三种特征速率之一 (另外两个特征速率为方均根速率和平均速率)计算公式为:麦克斯韦速率分布为f(v)，对F(v) = 4πv*v*f(v)求导，令F(v)导数为零，此时对应的速率为最可几速率它的物理意义是:若把整个速率范围分成许多相等的小区间，则Vp所在的区间内的分子数占分子总数的百分比最大，又称为最概然速率。过程是分别对速率以及速度方加权积分，权值即为速率分布里的△N/N的表达式，结果是本教材都会有

麦克斯韦-玻尔兹曼分布是一个概率分布，在物理学和化学中有应用。最常见的应用是统计力学的领域。任何（宏观）物理系统的温度都是组成该系统的分子和原子的运动的结果。1这些粒子有一个不同速度的范围，而任何单个粒子的速度都因与其它粒子的碰撞而不断变化。然而，对于大量粒子来说，处于一个特定的速度范围的粒子所占的比例却几乎不变，如果系统处于或接近处于平衡。麦克斯韦-玻尔兹曼分布具体说明了这个比例，对于任何速度范围，作为系统的温度的函数。它以詹姆斯·克拉克·麦克斯韦和路德维希·玻尔兹曼命名。

麦克斯韦速率分布函数是：在某一时刻，某一特定分子的速度大小是不可预知的，且运动方向也是随机的。但在一定的宏观条件下，对大量气体分子而言，它们的速度分布却遵从一定的统计规律。麦克斯韦在1859年用概率论证明了在平衡态下，理想气体分子的速度分布是有规律的，这个规律称为麦克斯韦速率分布律，并给出了它的分布函数表达式。麦克斯韦关系式麦克斯韦关系式一般指基本热力学关系。常应用的八个热力学函数--p、V、T、U、H、S、A、G。其中 U 和 S 分别由热力学第一定律和第二定律导出；H、A、G 则由定义得来。而 U、H、A、G 为具有能量量纲的函数。这些热力学函数间通过一定关系式相互联系着。

u222b f(v)dv = 1

简单来说，这三个东西就是一个东西，只是条件不同。麦克斯韦最初的推导假设了三个方向上的表现都相同，但后来在玻尔兹曼的一个推导中利用分子运动论去掉了这个假设，即玻耳兹曼将麦克斯韦分布律推广到有外力场作用的情况。麦克斯韦-玻尔兹曼分布是一个概率分布，经常应用在统计力学中。维基中的描述为：任何（宏观）物理系统的温度都是组成该系统的分子和原子的运动的结果。这些粒子有一个不同速度的范围，而任何单个粒子的速度都因与其它粒子的碰撞而不断变化。然而，对于大量粒子来说，处于一个特定的速度范围的粒子所占的比例却几乎不变，如果系统处于或接近处于平衡。

最概然速率是概率最大的速率，但要说速度正好是它的概率是0。这个分布函数一般是带dv积分用的，要非要给个形象定义就是图像最高点，这个就需要对概率的理解了。应该说所有的v dv区间里最概然速率附近的最多。其实最概然速率平时用到不多。我大概是这么理解的，自己都学的不明白，语无伦次，对付看吧，多包涵。

麦克斯韦的解释 磁通量单位。为 纪念 英国 物理学家 麦克斯韦 (JamesClerkMaxwell)而命名。磁场的磁感应强度为1高斯时，垂直于磁力线方向的平面上每平方厘米通过的磁通量就是1麦克斯韦。简称麦。 词语分解 麦克的解释 方言。 形容 数量多 用于 重迭式。 聂绀弩 《辈分，寿命，体格》：“ 当然 ，口袋里麦克麦克，靠山又稳，拥护的又多，还有什么不放心的呢？” 韦的解释 韦 （韦） é 经去毛加工制成的柔皮：韦编 三绝 （喻读书刻苦）。 〔韦伯〕磁通量实用单位，一韦伯等于麦克斯韦。 姓。 部首 ：韦。

麦克斯韦分布是速度分布，考虑到空间各项同性，将坐标换成球坐标，把相应角度积分掉，剩下的就是速率分布，形式上在原来的高斯函数前面再乘上4piv^2即可。

A＝4B（M／2BKT） B为园周率 M为质量 K为玻耳兹曼常数 T为绝对温度

分子平均速率就是就是无数个分子的平均速率大小。分子平均速率跟分子的摩尔质量以及温度有关。若温度相同，则质量小的物质分子平均速率大，质量大的物质分子平均速率小。在某一时刻，某一特定分子的速度大小是不可预知的，且运动方向也是随机的。但在一定的宏观条件下，对大量气体分子而言，它们的速度分布却遵从一定的统计规律。麦克斯韦在1859年用概率论证明了在平衡态下，理想气体分子的速度分布是有规律的，这个规律称为麦克斯韦速率分布律，并给出了它的分布函数表达式。 在平衡态下，当气体分子间的相互作用可以忽略时，分布在任一速率区间v~v+dv的分子数占总分子数的比率为：麦克斯韦速率分布函数：其中m为一个气体分子的质量，k为玻尔兹曼常量，T为系统的热力学温度，e为自然对数的底。 麦克斯韦速率分布律形成了分子运动论的基础，它解释了许多基本的气体性质，包括压强和扩散。麦克斯韦速率分布律通常指气体中分子的速率的分布，但它还可以指分子的速度、动量，以及动量的大小的分布，每一个都有不同的概率分布函数，而它们都是联系在一起的。

【答案】：D概念题，知识点见下所处的v有关，当△V→0时的极限就成为v的一个连续函数，这个函数叫做气体速率分布函数，用f(v）表示，即f(v）表示在v附近单位速率区间内的分子数占总分子数的百分比，如果从概率来考虑，f(v）就是一个分子出现在v附近单位速率区间的概率，即概率密度。

分子的速率不能为负，所以横轴的速率坐标不是对称的，只能有正半轴。因此速率分布曲线只能在区间[0，无穷]上分布，这样导致速率分布曲线也不对称，尽管速度分布函数是对称的。你要是将坐标移到最高点处,它也是对称的.把它当作一个数学问题来看可以变成对称的,但物理问题有它的实际性.你发邮件到期weixb123@163.com我发几篇专门的论文给你看一下.不过请你点我为最佳答案哦.

数学上代表图像与x轴所围成的面积是1，概率上是代表气体的速率在0~正无穷之间的概率是100%。满意么？不满意的话 再问

麦克斯韦严密地从牛顿第二定律出发推导了麦克斯韦速度分布律。 A.正确 B.错误 正确答案：B 怎么理解热力学第二定律是一条几率定律？ A.逆过程发生的几率为零 B.逆过程发生的几率极小 C.逆过程有很大的几率会发生 D.逆过程不可能发生 正确答案：B 下面对“熵”这个量的描述不正确的（）。 A.熵是一个微观量 B.熵是一个宏观量 C.熵跟几率有关 D.熵是热力学中表征物质状态的参量之一 正确答案：A 场是物质的一种形式。 A.正确 B.错误 正确答案：A 谁发明了电场线？ A.麦克斯韦 B.法拉第 C.赫兹 D.玻尔兹曼 正确答案：B

T 2 大于T 1 据麦克斯韦气体分子分布规律知,温度升高,气体分子速率大的占的比率要增大,速率小的所占的比率要减小,这也就是我们前边学过的“温度越高分子运动越剧烈，所以T 2 要大于T 1 ”.

热力学的基础是热力学三定律喽,也是最重要的定理.从热力学第一、第二定律出发,可以得到一系列的麦克斯韦关系,这个也是比较重要的,可以将式子变成想要的形式.再之后就是要知道一些重要的物理量定义——内能、焓、熵、自由能.然后与三定律关系不大的一部分是相变,包括经典理论、克拉博龙方程、朗道相变理论.再之后应当就是灵活应用了.对于统计物理部分,首先要知道三大分布——麦克斯韦-玻尔兹曼分布、玻色-爱因斯坦分布、费米-狄拉克分布,这个是基础.之后就是基于三个分布定义的配分函数、巨配分函数以及它们和热力学公式的联系.在统计物理中,还要建立相空间的概念.最后,应该就是系综了,包括正则系综、微正则系综和巨正则系综.在统计物理部分,可以得到的定理比较多,比如麦克斯韦-玻尔兹曼分布中可以得到麦克斯韦速度分布律,进而可以从统计意义下理解压强、温度等经典概念,还可以得到能均分定理,等等;从玻色-爱因斯坦分布可以解释光子气体(即普朗克公式)和BEQ现象,等等;从费米-狄拉克分布可以描述自由电子气体,得到金属热容的T3律,等等;系综理论可以推导出实际气体状态方程——范德瓦耳斯方程,还可以解释相变(如伊辛模型、超流)等等.

詹姆斯·克拉克·麦克斯韦詹姆斯·克拉克·麦克斯韦（JamesClerkMaxwell，1831年6月13日～1879年11月5日），出生于苏格兰爱丁堡，英国物理学家、数学家。经典电动力学的创始人，统计物理学的奠基人之一。1831年6月13日生于苏格兰爱丁堡，1879年11月5日卒于剑桥。1847年进入爱丁堡大学学习数学和物理，毕业于剑桥大学。他成年时期的大部分时光是在大学里当教授，最后是在剑桥大学任教。1873年出版的《论电和磁》，也被尊为继牛顿《自然哲学的数学原理》之后的一部最重要的物理学经典。麦克斯韦被普遍认为是对物理学最有影响力的物理学家之一。没有电磁学就没有现代电工学，也就不可能有现代文明。中文名：詹姆斯·克拉克·麦克斯韦外文名：JamesClerkMaxwell国籍：英国出生地：爱丁堡出生日期：1831年6月13日逝世日期：1879年11月5日职业：物理学家，数学家毕业院校：剑桥大学三一学院信仰：无神论主要成就：创建英国第一个专门的物理实验室建立了麦克斯韦方程组创立了经典电动力学预言了电磁波的存在提出了光的电磁说。代表作品：《电磁学通论》、《论电和磁》求学生涯1846年智力发育格外早的麦克斯韦就向爱丁堡皇家学院递交了一份科研论文。1847年16岁中学毕业，进入爱丁堡大学学习。这里是苏格兰的最高学府。他是班上年纪最小的学生，但考试成绩却总是名列前茅。他在这里专攻数学物理，并且显示出非凡的才华。他读书非常用功，但并非死读书，在学习之余他仍然写诗，不知满足地读课外书，积累了相当广泛的知识。在爱丁堡大学，麦克斯韦获得了攀登科学高峰所必备的基础训练。其中两个人对他影响最深，一是物理学家和登山家福布斯，一是逻辑学和形而上学教授哈密顿。福布斯是一个实验家，他培养了麦克斯韦对实验技术的浓厚兴趣，一个从事理论物理的人很难有这种兴趣。他强制麦克斯韦写作要条理清楚，并把自己对科学史的爱好传给麦克斯韦。哈密顿教授则用广博的学识影响着他，并用出色的怪异的批评能力刺激麦克斯韦去研究基础问题。在这些有真才实学的人的影响下，加上麦克斯韦个人的天才和努力，麦克斯韦的学识一天天进步，他用三年时间就完成了四年的学业，相形之下，爱丁堡大学这个摇篮已经不能满足麦克斯韦的求知欲。为了进一步深造，1850年，他征得了父亲的同意，离开爱丁堡，到人才济济的剑桥去求学。赫兹是德国的一位青年物理学家，麦克斯韦的《电磁学通论》发表之时，他只16岁。在当时的德国，人们依然固守着牛顿的传统物理学观念，法拉第、麦克斯韦的理论对物质世界进行了崭新的描绘，但是违背了传统，因此在德国等欧洲中心地带毫无立足之地，甚而被当成奇谈怪论。当时支持电磁理论研究的，只有波尔茨曼和赫尔姆霍茨。赫兹后来成了赫姆霍茨的学生。在老师的影响下，赫兹对电磁学进行了深入的研究，在进行了物理事实的比较后，他确认，麦克斯韦的理论比传统的“超距理论”更令人信服。于是他决定用实验来证实这一点。1886年，赫兹经过反复实验，发明了一种电波环，用这种电波环作了一系列的实验，终于在1888年发现了人们怀疑和期待已久的电磁波。赫兹的实验公布后，轰动了全世界的科学界，由法拉第开创、麦克斯韦总结的电磁理论，至此取得了决定性的胜利。麦克斯韦的伟大遗愿终于实现了。科学研究1850年转入剑桥大学三一学院数学系学习，1854年以第二名的成绩获史密斯奖学金，毕业留校任职两年。1856年在苏格兰阿伯丁的马里沙耳任自然哲学教授。1860年到伦敦国王学院任自然哲学和天文学教授。1861年选为伦敦皇家学会会员。1865年春辞去教职回到家乡系统地总结他的关于电磁学的研究成果，完成了电磁场理论的经典巨著《论电和磁》，并于1873年出版。1871年受聘为剑桥大学新设立的卡文迪什试验物理学教授，负责筹建著名的卡文迪什实验室。1874年建成后担任这个实验室的第一任主任，直到1879年11月5日在剑桥逝世。电磁情缘回顾电磁学的历史，物理学的历程一直到1820年的时候都是以牛顿的物理学思想为基础的。自然界的“力”——热、电、光、磁以及化学作用正在被逐渐归结为一系列流体的粒子间的瞬时吸引或排斥。人们已经知道磁和静电遵守类似引力定律的平方反比定律。在19世纪以前的40年中，出现了一种反对这种观点的动向，这种观点赞成“力的相关”。1820年，奥斯特发现的电磁现象马上成了这种新趋势的第一个证明和极为有力的推动力，但当时的人又对此捉摸不定和感到困惑。奥斯特所观察到的电流与磁体间的作用有两个基本点不同于已知的现象：它是由运动的电显示出来的，而且磁体既不被引向带电流的金属线，也不被它推开，而是对于它横向定位。同一年，法国科学家安培用数学方法总结了奥斯特的发现，并创立了电动力学，此后，安培和他的追随者们便力图使电磁的作用与有关瞬时的超距作用的现存见解调和起来。麦克斯韦的电学研究始于1854年，当时他刚从剑桥毕业不过几星期。他读到了法拉第的《电学实验研究》，立即被书中新颖的实验和见解吸引住了。在当时人们对法拉第的观点和理论看法不一，有不少非议。最主要原因就是当时“超距作用”的传统观念影响很深。另一方面的原因就是法拉第的理论的严谨性还不够。法拉第是实验大师，有着常人所不及之处，但唯独欠缺数学功力，所以他的创见都是以直观形式来表达的。一般的物理学家恪守牛顿的物理学理论，对法拉第的学说感到不可思议。有位天文学家曾公开宣称：“谁要在确定的超距作用和模糊不清的力线观念中有所迟疑，那就是对牛顿的亵渎！”在剑桥的学者中，这种分歧也相当明显。汤姆逊也是剑桥里一名很有见识的学者之一。麦克斯韦对他敬佩不已，特意给汤姆逊写信，向他求教有关电学的知识。汤姆逊比麦克斯韦大7岁，对麦克斯韦从事电学研究给予过极大的帮助。在汤姆逊的指导下，麦克斯韦得到启示，相信法拉第的新论中有着不为人所了解的真理。认真地研究了法拉第的著作后，他感受到力线思想的宝贵价值，也看到法拉第在定性表述上的弱点。于是这个刚刚毕业的青年科学家决定用数学来弥补这一点。1855年麦克斯韦发表了第一篇关于电磁学的论文《论法拉第的力线》。一般认为麦克斯韦是从牛顿到爱因斯坦这一整个阶段中最伟大的理论物理学家。1879年他在48岁时因病与世长辞。他光辉的生涯就这样过早地结束了。1865年开始，麦克斯韦辞去了皇家学院的教席，开始潜心进行科学研究，系统地总结研究成果，撰写电磁学专著。麦克斯韦生前没有享受到他应得的荣誉，因为他的科学思想和科学方法的重要意义直到20世纪科学革命来临时才充分体现出来。然而他没能看到科学革命的发生。1879年11月5日，麦克斯韦因病在剑桥逝世，年仅48岁。那一年正好爱因斯坦出生。主要成就麦克斯韦主要从事电磁理论、分子物理学、统计物理学、光学、力学、弹性理论方面的研究。尤其是他建立的电磁场理论，将电学、磁学、光学统一起来，是19世纪物理学发展的最光辉的成果，是科学史上最伟大的综合之一。他预言了电磁波的存在。这种理论预见后来得到了充分的实验验证。他为物理学树起了一座丰碑。造福于人类的无线电技术，就是以电磁场理论为基础发展起来的。麦克斯韦大约于1855年开始研究电磁学，在潜心研究了法拉第关于电磁学方面的新理论和思想之后，坚信法拉第的新理论包含着真理。于是他抱着给法拉第的理论“提供数学方法基础”的愿望，决心把法拉第的天才思想以清晰准确的数学形式表示出来。他在前人成就的基础上，对整个电磁现象作了系统、全面的研究，凭借他高深的数学造诣和丰富的想象力接连发表了电磁场理论的三篇论文：《论法拉第的力线》（1855年12月至1856年2月）；《论物理的力线》（1861至1862年）；《电磁场的动力学理论》（1864年12月8日）。对前人和他自己的工作进行了综合概括，将电磁场理论用简洁、对称、完美数学形式表示出来，经后人整理和改写，成为经典电动力学主要基础的麦克斯韦方程组。据此，1865年他预言了电磁波的存在，电磁波只可能是横波，并推导出电磁波的传播速度等于光速，同时得出结论：光是电磁波的一种形式，揭示了光现象和电磁现象之间的联系。1888年德国物理学家赫兹用实验验证了电磁波的存在。麦克斯韦于1873年出版了科学名著《电磁理论》。系统、全面、完美地阐述了电磁场理论。这一理论成为经典物理学的重要支柱之一。在热力学与统计物理学方面麦克斯韦也作出了重要贡献，他是气体动理论的创始人之一。1859年他首次用统计规律得出麦克斯韦速度分布律，从而找到了由微观量求统计平均值的更确切的途径。1866年他给出了分子按速度的分布函数的新推导方法，这种方法是以分析正向和反向碰撞为基础的。他引入了驰豫时间的概念，发展了一般形式的输运理论，并把它应用于扩散、热传导和气体内摩擦过程。1867年引入了“统计力学”这个术语。麦克斯韦是运用数学工具分析物理问题和精确地表述科学思想的大师，他非常重视实验，由他负责建立起来的卡文迪什实验室，在他和以后几位主任的领导下，发展成为举世闻名的学术中心之一。麦克斯韦方程组研究背景他由于列出了表达电磁基本定律的四元方程组而闻名于世。在麦克斯韦以前的许多年间，人们就对电和磁这两个领域进行了广泛的研究，人们都知道这两者是密切相关的。适用于特定场合的各种电磁定律已被发现，但是在麦克斯韦之前却没有形成完整、统一的学说。麦克斯韦用列出的简短四元方程组（但却非常复杂），就可以准确地描绘出电磁场的特性及其相互作用的关系。这样他就把混乱纷纭的现象归纳成为一种统一完整的学说。麦克斯韦方程在理论和应用科学上都已经广泛应用一个世纪了。优点麦克斯韦方程的最大优点在于它的通用性，它在任何情况下都可以应用。在此以前所有的电磁定律都可由麦克斯韦方程推导出来，许多从前没能解决的未知数也能从方程推导过程中寻出答案。这些新成果中最重要的是由麦克斯韦自己推导出来的。根据他的方程可以证明出电磁场的周期振荡的存在。这种振荡叫电磁波，一旦发出就会通过空间向外传播。根据方程，麦克斯韦就可以表达出电磁波的速度接近300000公里（186000英里）/秒，麦克斯韦认识到这同所测到的光速是一样的。由此他得出光本身是由电磁波构成的这一正确结论。因此，麦克斯韦方程不仅是电磁学的基本定律，也是光学的基本定律。的确如此，所有先前已知的光学定律可以由方程导出，许多先前未发现的事实和关系也可由方程导出。在此基础上，麦克斯韦认为光是频率介于某一范围之内的电磁波。这是人类在认识光的本性方面的又一大进步。正是在这一意义上，人们认为麦克斯韦把光学和电磁学统一起来了，这是19世纪科学史上最伟大的综合之一。可见光并不是唯一的一种电磁辐射。麦克斯韦方程表明与可见光的波长和频率不同的其它电磁波也可能存在。这些从理论上得出的结论后来被海因利茨·赫兹公开演示证明了。赫兹不仅生产出而且检验出了麦克斯韦预言存在的不可见光波。几年以后，伽格利耶尔摩·马可尼证明这些不可见光波可以用于无线电通讯，无线电随之问世。今天我们也用不可见光为电视通讯。X线、γ线、红外线、紫外线都是电磁波辐射的其它一些例子。所有这些射线都可以用麦克斯韦方程来加以研究。意义麦克斯韦的主要贡献是建立了麦克斯韦方程组，创立了经典电动力学，并且预言了电磁波的存在，提出了光的电磁说。麦克斯韦是电磁学理论的集大成者。他出生于电磁学理论奠基人法拉第提出电磁感应定理的1831年，后来又与法拉第结成忘年之交，共同构筑了电磁学理论的科学体系。物理学历史上认为牛顿的经典力学打开了机械时代的大门，而麦克斯韦电磁学理论则为电气时代奠定了基石。天文学和热力学虽然麦克斯韦成名主要是在于他对电磁学和光学做出的巨大贡献，但是他对许多其它学科也做出了重要的贡献，其中包括天文学和热力学。他的特殊兴趣之一是气体运动学。麦克斯韦认识到并非所有的气体分子都按同一速度运动。有些分子运动慢，有些分子运动快，有些以极高速度运动。麦克斯韦推导出了求已知气体中的分子按某一速度运动的百分比公式，这个公式叫做“麦克斯韦分布式”，是应用最广泛的科学公式之一，在许多物理分支中起着重要的作用。力学麦克斯韦在力学方面的贡献主要有：1853年推广用偏振光测量应力的方法；1864年提出结_力学中桁架内力的图解法，指出桁架形状和内力图是一对互易图，并提出求解静不定桁架位移的单位载荷法。1868年对粘弹性材料提出一种模型（后称麦克斯韦模型），并引进松弛时间的概念。同年在《论调节器》中分析了蒸汽机自动调速器和钟表机构的运动稳定性问题。1870年将G.R.艾里提出的弹性力学中的应力函数由二维推广到三维，并指出它应满足双调和方程。1873年给出荷电系统中引力和斥力引起的应力场。卡文迪许实验室麦克斯韦的另一项重要工作是筹建了剑桥大学的第一个物理实验室——著名的卡文迪许实验室。该实验室对整个实验物理学的发展产生了极其重要的影响，众多著名科学家都曾在该实验室工作过。卡文迪许实验室甚至被誉为“诺贝尔物理学奖获得者的摇篮”。作为该实验室的第一任主任，麦克斯韦在1871年的就职演说中对实验室未来的教学方针和研究精神作了精彩的论述，是科学史上一个具有重要意义的演说。麦克斯韦的本行是理论物理学，但他却清楚地知道实验称雄的时代还没有过去。他批评当时英国传统的“粉笔”物理学，呼吁加强实验物理学的研究及其在大学教育中的作用，为后世确立了实验科学精神。土星光环理论分析早在1787年，拉普拉斯进行过把土星光环作为固体研究的计算。当时他曾确定，土星光环作为一个均匀的刚性环，它不会瓦解的原因要满足两个条件，一是它以一种使离心力与土星引力相平衡的速度运转，二是光环的密度与土星的密度之比超过临界值0.8，从而使环的内层与外层之间的引力超过在不同半径处离心力与万有引力之差。他之所以有如此推论，是因为，一个均匀环的运动在动力学上是不稳定的，任何轻微的破坏平衡的位移都会导致环的运动被破坏，使光环落向土星。拉普拉斯推测，土星光环是一个质量分布不规则的固体环。到了1855年，理论仍然停留在此，而这中间，人们又观测到了土星的一个新的暗环，和更进一步的分离现象，还有光环系统自从被发现以来二百年间整体尺度的缓慢变化。因此，一些科学家们提出了一个假说，来解释土星光环在动力学上的稳定性，这个假说是：土星光环是：由固体流体和大量并非相互密集的物质构成的。麦克斯韦就根据这一假说进行了论述。他首先着手的是拉普拉斯留下的固体环理论，并确定了一个任意形状环的稳定性条件。麦克斯韦依据环在土星中心造成的势，列出了运动方程式，获得了对匀速运动的势的一阶导数的两个限制，然后由泰勒展开式又得到关于稳定运动二阶导数的三个条件。麦克斯韦又把这些结果换成关于质量分布的傅立叶级数的前三个系数的条件。因而他证明了，除非有一种奇妙的特殊情形，几乎每个可以想象的环都是不稳定的。这种特殊的情形是指一个均匀环在一点上承载的质量介于剩余质量的4.43倍到4.67倍之间。但是这种特殊情况的固体环在不均匀的引力下会瓦解掉，所以固体环的理论假说是不能成立的。光学麦克斯韦早在1849年在爱丁堡的福布斯实验室就开始了色混合实验。在那个时候，爱丁堡有许多研究颜色的学者，除了福布斯、威尔逊和布儒斯特外，还有一些对眼睛感兴趣的医生和科学家。实验主要就是在于观察一个快速旋转圆盘上的几个着色扇形所生成的颜色。麦克斯韦和福布斯首先做出的一个实验是使红、黄、蓝组合产生灰色。他们的实验失败了，而其中的主要原因是：蓝与黄混合并不象常规那样生成绿色，而是当两者都不占优势时产生一种淡红色，这种组合加上红色不可能产生任何灰色。人物著作婚姻生活1856年4月30日，詹姆斯·克拉克·麦克斯韦被任命为阿伯丁的马里沙尔学院自然哲学讲座教授。在阿伯丁，麦克斯韦认识了马沙尔学院院长的女儿凯瑟琳·玛丽·迪尤尔（KatherineMaryDewar），凯瑟琳年长麦克斯韦七岁，美丽，身材比他略高，明朗坦率。1858年2月18日，他写信给珍妮姨妈，把订婚的事情通知她说：亲爱的姨妈：这封信要告诉你，我就要有妻子了。我没有完全写出她的整个质量，我觉得不合适；但我要告诉你的是，我们彼此需要，而且比我见到过的任何一对伴侣更知心。不用担心；她不是学数学的；但是数学以外还有很多别的事情，而她并不想以数学取胜所以，你现在知道她是谁了，她就是凯瑟琳·玛丽·迪尤尔（迄今为止叫这个名）。我听罗伯特舅舅谈到（间接地）她的那位院长父亲。她的母亲是一位上流社会夫人，安静而严谨，却总是以充满忍让的方式对待任何事物情况就是这样。我和她的事情已经定下来了，事事如意。这些都有保证，你会知道的。麦克斯韦用诗句抒发了自己对凯瑟琳的感情：你和我将长相厮守在生机盎然的春潮里，我的神灵已经穿越如此广阔的寰宇？我这就将我的整个生命导入这生机盎然的春潮，将真正使三个自我穿越这世界的广袤在这首诗中，麦克斯韦真挚地表达了自己的情爱。1858年7月4日麦克斯韦与凯瑟琳·马丽·迪尤尔(KatherineMaryDewar)(后来改为克拉克·麦克斯韦姓即改为麦克斯韦的姓，取名凯瑟琳·克拉克·麦克斯韦，他们结婚时，她34岁——在维多利亚时代已经是一个老处女了。)正式结婚，婚礼在阿伯丁举行。人物评价1931年，爱因斯坦在麦克斯韦百年诞辰的纪念会上，评价其建树“是牛顿以来，物理学最深刻和最富有成果的工作。麦克斯韦在电磁学上取得的的成就被誉为继艾萨克·牛顿之后，“物理学的第二次大统一”。麦克斯韦被普遍认为是对二十世纪最有影响力的十九世纪物理学家。他对基础自然科学的贡献仅次于艾萨克·牛顿。科学史上，称牛顿把天上和地上的运动规律统一起来，是实现第一次大综合，麦克斯韦把电、光统一起来，是实现第二次大综合，因此应与牛顿齐名。《电磁学通论》是一部经典的电磁理论著作，可与牛顿的《数学原理》（力学）、达尔文的《物种起源》（生物学）相提并论。从安培、奥斯特，经法拉第、汤姆逊最后到麦克斯韦，通过几代人的不懈努力，电磁理论的宏伟大厦，终于建立起来。这本书的出版，理所当然地成了物理学界的一件大事，当时麦克斯韦只有42岁，已经回到剑桥任实验物理学的教授。人们早已通过他以前的几篇卓有见地的论文而熟识了他，他的朋友和学生以及科学界的人士对他的这本书更是期待已久，争相到各地书店去购买，以求先睹为快，所以书的第一版很快就被抢购一空。人物影响2016年6月17日，NASA对外宣布，他们正在测试一款机翼独特的混合动力小型飞机，带有14个电动马达。NASA将其命名为X-57，也称为“麦克斯韦”（Maxwell）。Maxwell的名称来自19世纪苏格兰物理学家詹姆斯·克拉克·麦克斯韦（JamsClerkMaxwell）。

1935年，德雷尔太太与她的四个孩子住在伯恩茅斯小镇上。在一个忙碌的早晨，德雷尔太太接到了学校老师的电话，她很快赶到学校并指责用藤条打儿子格里的老师。老师解释他打格里是因为格里宁愿去喂老鼠也不愿去上课，德雷尔太太气愤地表示，她宁愿让猴子来教格里，也不会让格里再返回这所破学校就读。说完这些话，德雷尔太太带着格里回家了。 德雷尔太太的其他三个孩子拉里、马戈、莱利斯一大早就为是否去希腊科孚的事吵了起来。德雷尔太太为几个孩子的事十分烦心，邻居认为德雷尔需要一个男人，才能解决目前的困境。德雷尔太太收到水电气的账单，可家里经济十分拮据，她想着没有一个孩子让她开心，难免变得消沉。大儿子拉里的梦想是作家，但其实只是个房产经纪人。拉里发现了母亲的消沉，便让母亲说说到底遇到了什么困难。德雷尔太太告诉拉里，她不想再这样生活下去，决定接受拉里的建议，他们一家从伯恩茅斯搬去科孚。 德雷尔太太带着四个孩子很快收拾好行李来到科孚，运气好的他们刚到科孚就遇到了一个好心的男人斯皮罗斯。斯皮罗斯得知德雷尔太太的现况后，将他们带到岛上一座破旧的房子住下。格里十分喜欢小动物，在得知厕所里有很多小动物的消息后，他坚决要求住在厕所里。这座房子很破旧，所以斯皮罗斯为经济困难的德雷尔太太一家争取到了很多优惠。马戈穿得十分性感准备去海边晒日光浴，德雷尔太太知道希腊人比较保守，她很担心马戈。格里很喜欢小动物，他迫不及待地想要给家人们看他的那些小动物。马戈正在海边悠闲地晒着日光浴时，一名男人对着马戈大吼大叫，马戈只得赶紧回家。马戈向德雷尔太太抱怨科孚跟她想象中的不一样。斯皮罗斯让鲁格来帮德雷尔太太整理这个房子，德雷尔太太向斯皮罗斯说起她的经济状况，她是实在负担不起鲁格的费用，但德雷尔太太确实需要一个人帮忙，最后因鲁格的价钱便宜才答应让鲁格留了下来。莱利斯会冲着所有会动的东西开枪，他差点杀了鲁格，鲁格为此离开了德雷尔太太的家。德雷尔太太对孩子们大发雷霆，说她像个奴隶一样地照顾他们，可莱利斯却让她失去了唯一的帮手鲁格。此时，不明就里的格里还拿着那些小动物向家人们展示，德雷尔太太完全要崩溃了。拉里召集弟弟妹妹，他认为母亲那么暴躁是需要一个男人。在拉里他们商量母亲的事时，格里认识的西奥来找格里，拉里就像看到了希望一样地问西奥是否单身。马戈知道西奥了解科孚，便向西奥说了她在海边晒日光浴，却有个男人对她大吼大叫的事。西奥解释可能是马戈占了那个男人的地盘。拉里问单身的西奥喜欢什么样的女人，结果却发现母亲一点都不符合西奥喜欢女人的标准，拉里最后只能是失望。 第二天，拉里去街上寻找能适合母亲的男人，遇到了一个叫克里奇的船长，通过对话拉里得知克里奇缺女人的信息，便约克里奇晚上来家中赴宴。马戈再次在海边晒日光浴时，那个男人又朝马戈大吼大叫的，不过这一次，马戈没有跑，而是十分友好地向男人打招呼。拉里激动地向弟弟妹妹说克里奇的事，而他决定撮合母亲与克里奇。克里奇如约来德雷尔家赴宴，结果克里奇说的话却十分粗俗。德雷尔太太觉得克里奇十分恶心，在得知拉里的用意后，德雷尔太太十分无奈。 莱利斯一大早就从家里出发，马戈跟踪莱利斯，结果发现莱利斯恋爱了。鲁格回来了，多了个帮手的德雷尔太太开心不已。克里奇昨晚在德雷尔家门口的椅子上睡了一晚，德雷尔太太准备了一些吃的，让克里奇吃完后赶紧离开。可克里奇却趁机占了德雷尔太太便宜。愤怒的德雷尔太太拿出莱利斯的枪，威胁克里奇若不离开她就开枪了。在克里奇离开后，德雷尔太太警告拉里，给她做媒的事到此为止，而他们的父亲德雷尔是她一生的最爱，因此她不会接受别人。马戈告诉母亲，莱利斯与本地的一个女孩恋爱的事。德雷尔太太听了很高兴，马戈不明白为何她想恋爱，母亲却说她愚不可及，怎么区别会那么大。德雷尔太太不解斯皮罗斯为何对他们那么好，要知道他们不仅没钱，还总是在吵架。斯皮罗斯解释，在他们希腊有个叫普世之爱的说法，就是对陌生人的关爱。拉里请朋友唐纳德和马克斯来家里，马戈见到帅气的马克斯时完全呆住了，她对马克斯一见钟情。 看过了第一季，让人印象最深刻的是唯美的配色，每个人的衣服都很漂亮，房子外面就是大海，湛蓝的大海，其实印象最深刻的一家五口坐在海水蓝天里，桌子和椅子也放在海水里面，铺着桌布，碎花的，还有花瓶，画面唯美的和现在去高尔夫度假没两样，很惬意。 大儿子拉里，是房产中介，但是天天幻想是作家，天天瞧着打字机，每次都推脱自己在忙，从英国卖房子后去了希腊科孚岛，本就经济紧张的大家吃的少但是孩子们却不出去干活，不去赚钱，大儿子天天敲打自己，想着给妈妈做媒，希望能有个男人；二儿子可莱丝则是憨憨的性格，大块头喜欢拿着枪去打猎去射击，三女儿马戈16岁，不聪明，说话直率特立独行，喜欢晒日光浴，因为晒伤了且被修士骂了而寻求德雷尔太太的安慰，小儿子则是对所有的生物感兴趣，为此结识了动物学家，每天都在观察动物，把他喜欢研究的动物都带回家，成为了一个动物后花园，每个孩子个性不一，能把德雷尔太太闹得崩溃大哭，而后又懂事的为德雷尔太太分忧，这个家庭的价值观虽然有所不一，但是确实每个孩子遇到挫折之后会给他们一个大大的拥抱，能够包容他们。

CC的长度为4.862米，如果加上R-Line套件，车身长度为4.864米。CC是一款运动轿跑风格的中级车，产品定位高于迈腾和帕萨特。大众的优点:1.完美的设计。CC的设计师奥利弗·斯特凡尼(OliverStefanni)曾说:CC的所有设计元素都是从豪华车中提取出来的，经过放大和超越，达到了其他车型无法企及的水平。“成熟大气的外观设计，高档品质的内饰，彰显跑车与豪华车的舒适。诸多人性化设计让CC跻身豪华跑车顶级行列。精湛的工艺和细致的细节设计，体现了一汽大众对完美的不懈追求；2.在创新技术和科技配置方面，一汽-大众CC应用了并联辅助、MKE疲劳预警、国际顶级发烧音响品牌Dyna、辅助动态灯光系统、6.5寸多媒体触摸屏、易开后备箱开启功能等多项科技配置，不仅强化了行车安全，更为车主提供了人性化的辅助。在升级CC的同时，也让乘坐更加方便、舒适、安全。3.驾乘舒适，一汽大众CC搭载了大众最先进的TSI涡轮增压缸内直喷发动机和著名的VR系列自然吸气发动机。先进的FSI缸内直喷技术匹配高效的6速DSG变速箱，油耗控制在国内领先水平；4.智能安全，CC配备了ACC自适应巡航、前方辅助预碰撞系统、车道辅助车道保持系统、ParkAssist智能泊车辅助系统、后方辅助后视影像系统、EPS电动助力转向、双放大系数真空制动助力器、EPB电子手刹、AutoHold功能和定速巡航，保证了CC在驾驶时的操控便捷高效，也保证了驾乘人员的安全。

　　如果有买蔡司21打算的话，说明你预算超过万元。而且拍摄风景的话自然是越广越好。　　首先不推荐蔡司21mm和佳能16-35 f/2.8。前者不够广，我就喜欢拍风光，自然风光还好，城市建筑风光好多时候即使是全副18mm焦段也不够广。后者边缘画质太差，尤其是白天的风光照尤为明显。　　推荐以下搭配：　　【1】佳能16-35 f/4+三阳14mm f/2.8。一个主拍风景一个主拍星空。PS：f/4的头边缘画质很好，还便宜。光圈小可以和三阳14互补。三阳头畸变大，但是拍摄星空无所谓。（缺点：无）　　【2】佳能11-24 f/4+三阳14mm f/2.8。推荐理由同上，虽说字眼上11mm和16mm只差6mm，但实际效果上，11mm画面容纳的范围是两个16mm还要多。拍风光越广越好。（缺点：太贵）　　【3】蔡司15mm f/2.8。定焦大光圈，全副15mm基本可以满足90%以上的大场景广角需求。（缺点：略贵，定焦不方便）　　【4】腾龙15-30mm f/2.8。实际表现打败尼康14-24，焦段方便，大光圈。（缺点：没具体评测不好说）

印度博帕尔毒气泄漏事故是一起影响广泛的安全事故，造成了大量的人员伤亡和财产损失。从该事件中，我们可以总结出以下经验教训：1. 重视安全意识：管理层和员工都应该牢固树立“隐患就是事故”的安全理念，对任何细小的安全隐患都不能掉以轻心，要高度重视排查和消除隐患的工作。2. 完善操作规程：企业应该建立健全的安全管理规程，严格遵守操作规程，杜绝误操作和违章作业。员工也应该熟悉操作规程，并做到“七想七不干”。3. 加强员工培训：企业应该加强员工的安全知识和技能培训，提高员工的安全意识和自我保护能力，防范事故的发生。同时，要加强应急预案的培训和演练，提高员工应对突发事故的能力。4. 加强安全监管：企业应该加强安全监管，落实责任意识，将责任落实到个人，加强对员工的安全管理，提高员工的安全意识。5. 重视应急反应：企业应该建立健全的应急预案，提高应急反应效率。在事故发生时，要及时拉响警报，采取有效的应急措施，尽可能减少事故的危害。总之，印度博帕尔毒气泄漏事故提醒我们，企业必须高度重视安全生产，从源头预防和消除安全隐患，加强员工安全培训和安全监管，建立健全的应急预案，提高应急反应效率。同时，员工也应该增强安全意识，掌握安全知识和技能，积极参与安全工作，确保自身的安全和健康。

5座。根据查询一汽大众CC汽车官网显示，大众CC在市场上定位为中型车，车身采用5门5座结构，2013款大众CC是一汽大众推出的一款标准轿跑车，将轿车的稳定性与跑车的灵敏度完美结合。

DKL是柯达雷丁娜IIIS旁轴和单反（不包括雷丁娜-弗莱克斯，其使用的还是IIIC的旁轴镜）所使用的镜头系列的卡口名，全称是DECKEL。 施耐德的DKL卡口镜头多配柯达和福伦达相机。DKL分旁轴和单反用的两种，互不兼容，而福伦达单反和柯达雷汀娜单反都是一样的DKL口。DKL卡口镜头其实是有区别的，互相不能兼容。常见的有5种DKL，1、柯达雷汀娜旁轴。2、福伦达bessamatic系列单反。3、柯达雷汀娜系列单反。4、福伦达天线机。5、泽尼特4。这5种DKL镜头和机身都不能互换的。

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