瑞利判据与分辨率公式

表示了一个光学仪器的角分辨度（Angular resolution）瑞利判据1，瑞利判据（Rayleigh Criterion）指在成像光学系统中，分辨本领是衡量分开相邻两个物点的像的能力。由于衍射，系统所成的像不再是理想的几何点像，而是有一定大小的光斑（爱里斑）。2，当两个物点过于靠近，其像斑重叠在一起，就可能分辨不出是两个物点的像，即光学系统中存在着一个分辨极限，这个分辨极限通常采用瑞利提出的判据：当一个爱里斑的中心与另一个爱里斑的第一级暗环重合时，刚好能分辨出是两个像。适用条件1，在成像光学系统中,分辨本领是衡量分开相邻两个物点的像的能力。由于衍射,系统所成的像不再是理想的几何点像,而是有一定大小的光斑(爱里斑),当两个物点过于靠近,其像斑重叠在一起,就可能分辨不出是两个物点的像,。2，即光学系统中存在着一个分辨极限,这个分辨极限通常采用瑞利提出的判据:当一个爱里斑的中心与另一个爱里斑的第一级暗环重合时,刚好能分辨出是两个像,两个像的角分辨极限为θ=1.22Dλ(1)两个像中心之间的距离即分辨极限为l=1.22Dλf(2)在使用瑞利判据时,须注意到瑞利判据的适用条件。3，光源是非相干点光源瑞利判据适用于两个非相干的点光源情况。在分辨极限时,像面重叠部分的光强是两个重叠部分的光强直接相加，中间下凹处的光强为两侧极大的73.5%。贝叶斯识别贝叶斯识别是模式识别领域中最为重要的内容,其基本思想是用一个模型可变的模型信号与待分析的数据信号进行比较,验后概率最大值所对应的模型即为待测信号的模型。因此,贝叶斯识别属模型识别,亦即模式识别。

相关物理概念：衍射，分辨本领，瑞利判据，小孔成像首先眼睛成像原理是小孔成像，近大远小。但是光在经过小孔时候会产生衍射现象，简言之就是一个光点所成的像是一个光斑了，不是一个点而是一个斑。其次借用分辨本领的概念，分辨本领是成像系统或系统元件能有差别地区分开两相邻物体最小间距的能力，简言之就是把看到了两个点分成两个点的能力。因为光的衍射现象，光点成为光斑，如果两个光点距离近，成像的两个光斑也很近，人眼就可能把两个光斑当成一个斑来看待。最后瑞利判据，就是说两个光点满足什么条件我们才能分清楚是两个点。当然还有其他的判据，瑞利判据主要针对人眼。那么远处的汽车车灯，和近处的汽车车灯，由于近大远小，远处车灯成像的光斑距离比近处车灯成像距离要近，没有满足瑞利判据的情况下，我们就看到一个斑。当车越来越近，成像的两个光斑距离一点点变大，满足瑞利判据了，那就能看见是两个车灯了。成像的光斑距离远，能分辨出两个成像的光斑距离恰好满足瑞利判据成像的光斑距离不满足瑞利判据

两个物点通过放大镜放大后，形成两个像斑点(也叫艾里斑)，而不是两个点，当两个像斑靠得太近时，我们不能分辨。按瑞利判据，当其中一个艾里斑的中央正好落在另一个艾里斑的边缘时，这两个物点恰好能分辨，两物点对透镜光心的张角称最小分辨角θ0，最小分辨角的倒数为分辨率k=1/θ0，也是看清细微物体的极限，其大小是由放大镜自身参数决定的，细微物体对光心的张角小于最小分辨角时，放大倍数已经很高，也无法看清该物体。

光学显微镜的分辨率一般为0.2微米左右。这是由于光学显微镜受到光的衍射限制，无法分辨小于光波长的细节。根据瑞利判据，光学显微镜的分辨率极限约为衍射极限，即0.61倍光波长。例如，使用波长为550纳米的可见光，光学显微镜的理论分辨率极限为0.34微米。但在实际使用中，分辨率还受到多种因素的影响，如镜头质量、样品制备等。对于NSS工程师提及的光学衍射极限，可能指的是上述的瑞利判据，即0.61倍光波长。这是由于光的衍射现象是光学显微镜分辨率受限的根本原因。

当一个物点的艾里斑的中心正好处于另一个物点的艾里斑的边缘上时，规定为这两个物点刚刚能够被分辨的极限，这个极限就是瑞利判据，这时两个物点(或相应的两个艾里斑的中心)对光学系统的张角q0就是该光学系统的最小分辨角，并可表示为 .可见，光学系统的最小分辨角q0就是圆孔的夫琅禾费衍射图样中艾里斑的半角宽度，也就是第一暗环的衍射角。最小分辨角q0的倒数，就是光学仪器的分辨本领。值得注意的是，瑞利判据并不是一个很严格的判据，在有利条件下，有的人可以分辨更小的角宽度。(2)在圆孔的夫琅禾费衍射中，艾里斑的大小与衍射孔的孔径D成反比，对于光学仪器而言，就是与光学仪器的孔径D成反比。我们总希望通过光学仪器得到清晰的像，就要求光学系统的最小分辨角q0尽量小，这就要求衍射光的弥散尽量小，即艾里斑尽量小，所以应该尽可能增大光学仪器的孔径D。另外，艾里斑的大小与所用光波的波长l成正比，要提高光学仪器的分辨本领，就应该尽可能减小观测光的波长l。

早在一个多世纪以前，德国科学家阿贝(Ernest Abbe)根据衍射理论推导出：由于衍射效应传统光学显微镜能够探测到的物体最小细节总是大于波长的一半。瑞利(Rayleigh)将阿贝衍射理论归纳为一个公式： ( 不好意思，公式没有办法显示，估计你知道） 这就是人们所熟知的瑞利判据[2]。该判据表明，当且仅当物体上两点之间的距离d大于不等式右边所规定的量时，才被看作是分开的两点。这个量与入射光波长l、物方折射率n以及显微物镜的半孔径角q有关。通常n<2，sin(q)<1，所以可分辨的距离d一般不小于l/2。 研究瑞利判据可知，提高分辨率的方法包括：选择非常短的辐射波长，如利用紫外光、x射线、电子等；提高折射率n或显微镜的半孔径角q，如选用油浸显微物镜。所有这些方法都为人们所熟知，但除了用电子替代光子的方法会明显地提高分辨率外，其他解决办法只能稍微改善分辨率。此外，随着光学技术的发展，近年出现的共聚焦显微镜[3-4]使光学显微镜的分辨率在衍射极范围内略有所提高。详细地看清华大学网站上的这篇文章（参考资料网站）

瑞利判据：对于两个强度相等的不相干的点光源（物点），一个点光源的衍射图样的主极大刚好和另一点光源衍射图样的第一极小相重合，这时两个点光源（或物点）恰为这一光学仪器所分辨.所以，两个物点恰好能被光学仪器分辨的时候，正好满足瑞利判据。图如下，分辨率与光学仪器口径成正比，与照明光源波长成反比，增加透镜直径，或者采用波长较短的光照明，可提高分辨率。前者例如望远镜，口径越来越大，后者如显微镜和电子显微镜。

艾里斑半径计算公式：sinθ≈Δθ=1.22λ/d。艾里斑 的半角宽为sinθ≈Δθ=1.22λ/d，其中d为圆孔直径。要计算艾里斑宽度，还要知道圆孔到屏的距离L。由三角近似即得：艾里斑宽度=2*L*sinθ=2.44λL/d。可见，光学系统的最小分辨角q0就是圆孔的夫琅禾费衍射图样中艾里斑的半角宽度，也就是第一暗环的衍射角。最小分辨角q0的倒数，就是光学仪器的分辨本领。值得注意的是，瑞利判据并不是一个很严格的判据，在有利条件下，有的人可以分辨更小的角宽度。衍射衍射（英语：diffraction），又称绕射，是指波遇到障碍物时偏离原来直线传播的物理现象。在经典物理学中，波在穿过狭缝、小孔或圆盘之类的障碍物后会发生不同程度的弯散传播。假设将一个障碍物置放在光源和观察屏之间，则会有光亮区域与阴暗区域出现于观察屏，而且这些区域的边界并不锐利，是一种明暗相间的复杂图样。这现象称为衍射，当波在其传播路径上遇到障碍物时，都有可能发生这种现象。

△θ=1.22λ/D算出的是半角宽度，你可以理解为衍射出的圆斑（艾里斑）的半径/到你的距离δθ代表两个光源中心的夹角瑞利判据是δθ=△θ，要求两个光斑完全分开，所以不用除以2。可以想象，如果两个圆斑间距小于2倍圆斑半径，两个圆斑会有一部分重合。我们认为这样子是分不清的。

这是圆孔衍射的瑞利判据。当孔半径较大时，光沿直线传播，在屏得到一个按直线传播计算出来一样大小的亮光圆斑；减小孔的半径，屏上将出现按直线传播计算出来的倒立的光源的像，即小孔成像；继续减小孔的半径，屏上将出现明暗相间的圆形衍射光环。扩展资料当光在传播过程中经过障碍物，如不透明物体的边缘、小孔、细线、狭缝等时，一部分光会传播到几何阴影中去，产生衍射现象。光的衍射现象是光的波动性的一种表现。研究光的衍射现象不仅有助于加深对光本质的理解，而且能为进一步学好近代光学技术打下基础。衍射使光强在空间重新分布，利用光电元件测量光强的相对变化，是测量光强的方法之一，也是光学精密测量的常用方法。

人眼睛的视角大概是上下方60°,左右80°。按瑞利判据，最小分辨角为：Δφ = 1.22λ/D，可见光波长λ可按550nm算，人眼瞳孔直径在3-5mm之间，充足光线可按3mm算。从成像的角度讲，人的眼睛可以简化为一个凹透镜和一个屏幕。眼球中的角膜、水样液、晶状体和玻璃体共同作用，相当于“凹透镜”，视网膜相当于“屏幕”。正常人的眼睛的“焦距”都小于2cm，人眼看物体是，物距都大于2倍焦距。从物体射入眼的光经凹透镜折射后，在视网膜上成道理、缩小的实像时，人眼防能看见物体。扩展资料：眼睛包括镜头，不同于使用在光学仪器，像是照相机和应用相同原则的光学镜头。瞳孔是人眼的口径；虹膜是光圈，像是孔径内的档板。在角膜的折射造成有效孔径 (入射瞳)，但与物理上的瞳孔直径略有不同。入射瞳的直径通常是4mm，但是它的范围可以从在明亮地方的2mm (f/8.3)变化至黑暗地方的8mm(f/2.1)。但后者的数值随着年龄递减，老人眼睛的瞳孔有时不会超过5-6mm。参考资料来源：百度百科-人眼

镜的视角放大率 M=-(S*D)/(Fo*Fe) 其中Fo和Fe 分别为物镜和目镜的焦距； D为物方焦点到像方焦点的距离也就是光学筒长 这不很简单吗,物镜所成的是倒立缩小的实像,而这个像正好在目镜的焦距之内,所以说,目镜越长放大倍数越小,筒越长放大倍数越大.一般是说显微镜的放大倍数和最小分辨率即有效放大倍数的关系.显微镜的放大倍数是指目镜的放大倍数乘以物镜的放大倍数,理论上这个放大倍数是可以任意的,只要把物镜和目镜的放大倍数做的足够大.但实际上,受到光源波长的限制,根据瑞利判据,分辨率不能小于观察波长的1/2,可见光波长约400-700nm,即采用短波长的紫光的情况下,最小分辨距离越200nm.实际上光学显微镜最多可以做到放大1000倍（油镜可以做到大一些,约1400倍）大于这个倍数的光学显微镜是没有意义的,因为图像模糊.提高这个极限的方法是改用波长更短的“光源”,于是短波长的电子显微镜便应运而生了.

光学成象系统的分辨本领是指分辨两个靠得很近的点物或物体细节的能力。采用瑞利判据进行分析。（涉及到圆孔衍射的艾里斑公式）艾里斑百度百科瑞利判据：一个物点衍射图样的中央最大值与另一物点的第一最小值位置重合时，两个物点恰能分辨，光学成象系统处于分辨极限状态。望远镜的分辨本领用两个恰能分辨的物点对物镜的张角来表示，其分辨本领与其物镜的直径有关。照相物镜的分辨本领用像面上每毫米能分辨的线数N来表示，其分辨本领与物镜的相对孔径有关显微镜的分辨本领用分辨极限状态下两物点的距离表示，其分辨本领与物镜的数值孔径、照射波长（物体本身不发光）。

扫描电镜在研究复合材料中的应用扫描电镜是利用细聚焦电子束在样品表面扫描时激发出来的各种物理信号来调制成像的。扫描电镜是一种多功能的仪器、具有很多优越的性能、是用途最为广泛的一种仪器，它具有很高的分辨率。是复合材料研究中常用的分析测试仪器。1扫描电镜1.1扫描电镜的发展扫描电镜的设计思想早在1935年便已提出，1942年在实验室制成第一台扫描电镜，但因受各种技术条件的限制，进展一直很慢。 1965年，在各项基础技术有了很大进展的前提下才在英国诞生了第一台实用化的商品仪器。此后，荷兰、美国、西德也相继研制出各种型号的扫描电镜，日本二战后在美国的支持下生产出扫描电镜，中国则在20世纪70年代生产出自己的扫描电镜。前期近20年，扫描电镜主要是在提高分辨率方面取得了较大进展。80年代末期，各厂家的扫描电镜的二次电子像分辨率均已达到4.5nm。在提高分辨率方面各厂家主要采取了如下措施: (1)降低透镜球像差系数，以获得小束斑；(2)增强照明源即提高电子枪亮度(如采用LaB6或场发射电子枪)；(3)提高真空度和检测系统的接收效率；(4)尽可能减小外界振动干扰。目前，采用钨灯丝电子枪扫描电镜的分辨率最高可以达到3.0nm；采用场发射电子枪扫描电镜的分辨率可达1nm。1.2扫描电子显微镜的组成部分扫描电子显微镜由三大部分组成：真空系统，电子束系统以及成像系统。每个部分都有其相应的作用。1) 真空系统真空系统主要包括真空泵和真空柱两部分。其中真空柱是一个密封的柱形容器，而真空泵用来在真空柱内产生真空。真空泵有机械泵、油扩散泵以及涡轮分子泵三大类，机械泵加油扩散泵的组合可以满足配置钨枪的SEM的真空要求，但对于装置了场致发射枪或六硼化镧枪的SEM,则需要机械泵加涡轮分子泵的组合。成像系统和电子束系统均内置在真空柱中。真空柱底端即为密封室，用于放置样品。之所以要用真空，主要基于以下两点原因：电子束系统中的灯丝在普通大气中会迅速氧化而失效，所以除了在使用SEM时需要用真空以外，平时还需要以纯氮气或惰性气体充满整个真空柱。 2）电子束系统电子束系统由电子枪和电磁透镜两部分组成，主要用于产生一束能量分布极窄的、电子能量确定的电子束用以扫描成像。电子枪用于产生电子，主要有两大类，共三种。一类是利用场致发射效应产生电子，称为场致发射电子枪。这种电子枪极其昂贵，在十万美元以上，且需要极高真空。另一类则是利用热发射效应产生电子，有钨枪和六硼化镧枪两种。热发射电子需要电磁透镜来成束，所以在用热发射电子枪的SEM上，电磁透镜必不可少。通常会装配两组汇聚透镜：顾名思义，汇聚透镜用汇聚电子束，装配在真空柱中，位于电子枪之下。通常不止一个，并有一组汇聚光圈与之相配。但汇聚透镜仅仅用于汇聚电子束，与成像会焦无关。物镜为真空柱中最下方的一个电磁透镜，它负责将电子束的焦点汇聚到样品表面。3）成像系统电子经过一系列电磁透镜成束后，打到样品上与样品相互作用，会产生次级电子、背散射电子、欧革电子以及X射线等一系列信号。所以需要不同的探测器譬如次级电子探测器、X射线能谱分析仪等来区分这些信号以获得所需要的信息。虽然X射线信号不能用于成像，但习惯上，仍然将X射线分析系统划分到成像系统中。1.3扫描电镜的工作原理扫描电镜的工作原理如图1所示。图1 扫描电镜原理图扫描电镜由电子枪发射出来的电子束，在加速电压的作用下，经过磁透镜系统汇聚，形成直径为5nm，经过二至三个电磁透镜所组成的电子光学系统，电子束会聚成一个细的电子束聚焦在样品表面。在末级透镜上边装有扫描线圈，在它的作用下使电子束在样品表面扫描。由于高能电子束与样品物质的交互作用，结果产生了各种信息：二次电子、背反射电子、吸收电子、X射线、俄歇电子、阴极发光和透射电子等。这些信号被相应的接收器接收，经放大后送到显像管的栅极上，调制显像管的亮度。由于经过扫描线圈上的电流是与显像管相应的亮度一一对应，也就是说，电子束打到样品上一点时，在显像管荧光屏上就出现一个亮点。扫描电镜就是这样采用逐点成像的方法，把样品表面不同的特征，按顺序，成比例地转换为视频信号，完成一帧图像，从而使我们在荧光屏上观察到样品表面的各种特征图像。1.4 扫描电镜的附件扫描电镜一般都配有波谱仪或者能谱仪。波谱仪是利用布拉格方程2dsin = ，从试样激发出了X射线经适当的晶体分光，波长不同的特征X射线将有不同的衍射角2 。波谱仪是微区成分分析的有力工具。波谱仪的波长分辨率是很高的，但是由于X射线的利用率很低，所以它使用范围有限。能谱仪是利用X光量子的能量不同来进行元素分析的方法，对于某一种元素的X光量子从主量子数胃n1的层跃迁到主量子数为n2的层上时，有特定的能量 = n1- n2。能谱仪的分辨率高，分析速度快，但分辨本领差，经常有谱线重叠现象，而且对于低含量的元素分析准确度很差。2．复合材料2.1.复合材料的定义复合材料(Composite materials)，是由两种或两种以上不同性质的材料，通过物理或化学的方法，在宏观上组成具有新性能的材料。各种材料在性能上互相取长补短，产生协同效应，使复合材料的综合性能优于原组成材料而满足各种不同的要求。复合材料的基体材料分为金属和非金属两大类。金属基体常用的有铝、镁、铜、钛及其合金。非金属基体主要有合成树脂、橡胶、陶瓷、石墨、碳等。增强材料主要有玻璃纤维、碳纤维、硼纤维、芳纶纤维、碳化硅纤维、石棉纤维、晶须、金属丝和硬质细粒等。2.2．复合材料的特点复合材料中以纤维增强材料应用最广、用量最大。其特点是比重小、比强度和比模量大。例如碳纤维与环氧树脂复合的材料，其比强度和比模量均比钢和铝合金大数倍，还具有优良的化学稳定性、减摩耐磨、自润滑、耐热、耐疲劳、耐蠕变、消声、电绝缘等性能。石墨纤维与树脂复合可得到热膨胀系数几乎等于零的材料。纤维增强材料的另一个特点是各向异性，因此可按制件不同部位的强度要求设计纤维的排列。以碳纤维和碳化硅纤维增强的铝基复合材料，在500℃时仍能保持足够的强度和模量。碳化硅纤维与钛复合，不但钛的耐热性提高，且耐磨损，可用作发动机风扇叶片。碳化硅纤维与陶瓷复合， 使用温度可达1500℃，比超合金涡轮叶片的使用温度（1100℃）高得多。碳纤维增强碳、石墨纤维增强碳或石墨纤维增强石墨，构成耐烧蚀材料，已用于航天器、火箭导弹和原子能反应堆中。非金属基复合材料由于密度小，用于汽车和飞机可减轻重量、提高速度、节约能源。用碳纤维和玻璃纤维混合制成的复合材料片弹簧，其刚度和承载能力与重量大5倍多的钢片弹簧相当。2.3.复合材料的应用复合材料的主要应用领域有：①航空航天领域。由于复合材料热稳定性好，比强度、比刚度高，可用于制造飞机机翼和前机身、卫星天线及其支撑结构、太阳能电池翼和外壳、大型运载火箭的 壳体、发动机壳体、航天飞机结构件等。②汽车工业。由于复合材料具有特殊的振动阻尼特性，可减振和降低噪声、抗疲劳性能好，损伤后易修理，便于整体成形，故可用于制造汽车车身、受力构件、传动轴、发动机架及其内部构件。③化工、纺织和机械制造领域。有良好耐蚀性的碳纤维与树脂基体复合而成的材料，可用于制造化工设备、纺织机、造纸机、复印机、高速机床、精密仪器等。④医学领域。碳纤维复合材料具有优异的力学性能和不吸收X射线特性，可用于制造医用X光机和矫形支架等。碳纤维复合材料还具有生物组织相容性和血液相容性，生物环境下稳定性好，也用作生物医学材料。此外，复合材料还用于制造体育运动器件和用作建筑材料等。3.扫描电镜在复合材料中的应用3.1.材料断口的分析扫描电镜的另一个重要特点是景深大，图象富立体感。扫描电镜的焦深比透射电子显微镜大10倍，比光学显微镜大几百倍。由于图象景深大，故所得扫描电子象富有立体感，具有三维形态，能够提供比其他显微镜多得多的信息，这个特点对使用者很有价值。扫描电镜所显示的断口形貌从深层次，高景深的角度呈现材料断裂的本质，在教学、科研和生产中，有不可替代的作用，在材料断裂原因的分析、事故原因的分析以及工艺合理性的判定等方面是一个强有力的手段。3.2.直接观察原始表面它能够直接观察直径100mm，高50mm，或更大尺寸的试样，对试样的形状没有任何限制，粗糙表面也能观察，这便免除了制备样品的麻烦，而且能真实观察试样本身物质成分不同的衬度（背反射电子象）。3.3.观察厚试样其在观察厚试样时，能得到高的分辨率和最真实的形貌。扫描电子显微的分辨率介于光学显微镜和透射电子显微镜之间，但在对厚块试样的观察进行比较时，因为在透射电子显微镜中还要采用复膜方法，而复膜的分辨率通常只能达到10nm，且观察的不是试样本身。因此，用扫描电镜观察厚块试样更有利，更能得到真实的试样表面资料。3.4.观察各个区域的细节试样在样品室中可动的范围非常大，其他方式显微镜的工作距离通常只有2-3cm，故实际上只许可试样在两度空间内运动，但在扫描电镜中则不同。由于工作距离大（可大于20mm）。焦深大（比透射电子显微镜大10倍）。样品室的空间也大。因此，可以让试样在三度空间内有6个自由度运动（即三度空间平移、三度空间旋转）。且可动范围大，这对观察不规则形状试样的各个区域带来极大的方便。3.5.大视场低放大倍数观察用扫描电镜观察试样的视场大。在扫描电镜中，能同时观察试样的视场范围F由下式来确定：F=L/M式中 F——视场范围；M——观察时的放大倍数；L——显像管的荧光屏尺寸。若扫描电镜采用30cm（12英寸）的显像管，放大倍数15倍时，其视场范围可达20mm，大视场、低倍数观察样品的形貌对有些领域是很必要的，如复合材料表面裂纹观察。从高到低倍的连续观察 放大倍数的可变范围很宽，且不用经常对焦。扫描电镜的放大倍数范围很宽（从5到20万倍连续可调），且一次聚焦好后即可从高倍到低倍、从低倍到高倍连续观察，不用重新聚焦，这对进行事故分析特别方便。3.6.进行动态观察在扫描电镜中，成象的信息主要是电子信息，根据近代的电子工业技术水平，即使高速变化的电子信息，也能毫不困难的及时接收、处理和储存，故可进行一些动态过程的观察，如果在样品室内装有加热、冷却、弯曲、拉伸和离子刻蚀等附件，则可以通过电视装置，观察相变、断裂等动态的变化过程。3.7.从形貌获得资料在扫描电镜中，不仅可以利用入射电子和试样相互作用产生各种信息来成象，而且可以通过信号处理方法，获得多种图象的特殊显示方法，还可以从试样的表面形貌获得多方面资料。因为扫描电子象不是同时记录的，它是分解为近百万个逐次依此记录构成的。因而使得扫描电镜除了观察表面形貌外还能进行成分和元素的分析，以及通过电子通道花样进行结晶学分析，选区尺寸可以从10μm到3扫描电镜在研究复合材料中的应用扫描电镜是利用细聚焦电子束在样品表面扫描时激发出来的各种物理信号来调制成像的。扫描电镜是一种多功能的仪器、具有很多优越的性能、是用途最为广泛的一种仪器，它具有很高的分辨率。是复合材料研究中常用的分析测试仪器。1扫描电镜1.1扫描电镜的发展扫描电镜的设计思想早在1935年便已提出，1942年在实验室制成第一台扫描电镜，但因受各种技术条件的限制，进展一直很慢。 1965年，在各项基础技术有了很大进展的前提下才在英国诞生了第一台实用化的商品仪器。此后，荷兰、美国、西德也相继研制出各种型号的扫描电镜，日本二战后在美国的支持下生产出扫描电镜，中国则在20世纪70年代生产出自己的扫描电镜。前期近20年，扫描电镜主要是在提高分辨率方面取得了较大进展。80年代末期，各厂家的扫描电镜的二次电子像分辨率均已达到4.5nm。在提高分辨率方面各厂家主要采取了如下措施: (1)降低透镜球像差系数，以获得小束斑；(2)增强照明源即提高电子枪亮度(如采用LaB6或场发射电子枪)；(3)提高真空度和检测系统的接收效率；(4)尽可能减小外界振动干扰。目前，采用钨灯丝电子枪扫描电镜的分辨率最高可以达到3.0nm；采用场发射电子枪扫描电镜的分辨率可达1nm。

爱里斑的角度与波长(λ)及小孔的直径(d)满足关系：sinθ=1.22λ/d。。看分母是半径还是直径吧

瑞利原名约翰·威廉·斯特拉特（John William Strutt），尊称瑞利男爵三世（Third Baron Rayleigh），1842年11月12日出生于英国埃塞克斯郡莫尔登（Malden）的朗弗德林园。他的父亲是第二世男爵约翰·詹姆斯·斯特拉特，母亲叫克拉腊·伊丽莎白·拉图哲，是理查德·维卡斯海军上校的小女儿。瑞利以严谨、广博、精深著称，并善于用简单的设备作实验而能获得十分精确的数据。他是在19世纪末年达到经典物理学颠峰的少数学者之一，在众多学科中都有成果，其中尤以光学中的瑞利散射和瑞利判据、物性学中的气体密度测量几方面影响最为深远。

天文望远镜的分辨率是指其能够分辨细节的能力，通常用角秒（秒）作为单位。角秒是角度的单位，相当于将一个长度为1的弧线放在距离观察者1个单位距离的位置上所看到的角度。天文望远镜的分辨率受到多种因素的影响，其中一个是望远镜的口径，一般来说，望远镜的口径越大，其分辨率越高。这是因为望远镜的分辨率与它的口径成反比（瑞利判据）。此外，观测条件也会影响天文望远镜的分辨率，例如观测天空的透明度、大气稳定性等。在理想的观测条件下，一台口径为8米的天文望远镜，其理论极限分辨率为1.22×工作波长÷口径，根据这个公式，可以计算出其极限分辨率为0.45角秒。因此，对于一台天文望远镜，如果能够满足观测条件，其分辨率越高，就能够观察到更为详细的星空细节。

物理第十一章知识点1 　　一、磁通量：设在匀强磁场中有一个与磁场方向垂直的平面，磁场的磁感应强度B和平面面积S的乘积叫磁通量； 　　1、计算式：φ=BS（B⊥S） 　　2、推论：B不垂直S时，φ=BSsinθ 　　3、磁通量的国际单位：韦伯，wb； 　　4、磁通量与穿过闭合回路的磁感线条数成正比； 　　5、磁通量是标量，但有正负之分； 　　二、电磁感应：穿过闭合回路的磁通量发生变化，闭合回路中就有感应电流产生，这种现象叫电磁感应现象，产生的电流叫感应电流； 　　注：判断有无感应电流的方法： 　　1、闭合回路； 　　2、磁通量发生变化； 　　三、感应电动势：在电磁感应现象中产生的电动势； 　　四、磁通量的变化率：等于磁通量的变化量和所用时间的比值；△φ/t 　　1、磁通量的变化率是表示磁通量的变化快慢的物理量； 　　2、磁通量的变化率由磁通量的变化量和时间共同决定； 　　3、磁通量变化率大，感应电动势就大； 　　五、法拉第电磁感应定律：电路中感应电动势的大小，跟穿过这一电路的磁通量的变化率成正比； 　　1、定义式：E=n△φ/△t（只能求平均感应电动势）； 　　2、推论；E=BLVsinaθ（适用导体切割磁感线，求瞬时感应电动势，平均感应电动势） 　　（1）V⊥L，L⊥B，θ为V与B间的夹角； 　　（2）V⊥B，L⊥B，θ为V与L间的夹角 　　（3）V⊥B，L⊥V，θ为B与L间的夹角 　　3、穿过线圈的磁通量大，感应电动势不一定大； 　　4、磁通量的变化量大，感应电动势不一定大； 　　5、有感应电流就一定有感应电动势；有感应电动势，不一定有感应电流； 　　六、右手定则（判断感应电流的方向）：伸开右手，让大拇指和其余四指共面、且相互垂直，把右手放入磁场中，让磁感线垂直穿过手心，大拇指指向导体运动方向，四指指向感应电流的方向； 物理第十一章知识点2 　　第十一章波动光学 　　本章内容是振动和波动理论在光学中的应用，也是一重点章节。 　　一、光的干涉、杨氏双缝干涉（识记） 　　光具有波粒二象性。当光传播时，波动性起主要作用，表现出干涉、衍射、偏振等特性。当光与物质发生相互作用时（如物质发光和对光的吸收），光的粒子性起主要作用。 　　光的干涉既与机械波的干涉有相同的规律，但是还有其特殊的规律。 　　普通光源发出的光是由大量原子发光的总和，因此普通光源是非相干光源。要通过普通光源获得相关光，常用的`有以下两种装置： 　　1、以杨氏双缝实验（和劳埃德镜）为代表的方法：就是把同一光源发出的光在达到某一波阵面时将其再分成两束，使它们经历不同的光程再会聚，以实现干涉，称为分波前法。 　　在杨氏双缝实验中，要掌握两相干光的光程差的计算：δ=x.d/D 　　相应干涉光的相位差的计算：Δφ=2πxd/（λD） 　　并由此计算明条纹或暗条纹距中心的距离。即： 　　x=kDλ/d及x=（2k+1）Dλ/2d所以两相邻明条纹和暗条纹间的距离Δx=Dλ/d 　　干涉条纹是一系列等距分布的明暗相间的直条纹。根据此式子，讨论D、d、Δx，及λ变化的关系。 　　2、以劈尖为代表的薄膜干涉，其次还有牛顿环、增透膜等。其基本方法是将一束单色光经薄膜上下表面反射后分成两束相干光在薄膜表面附近相遇而发生干涉。此法实为把原光束的振幅分成振幅相近的相干光，故称为分振幅法。 　　光程的概念：如果光在任意介质中，都采用真空中的波长λ来计算相应的变化，那么就必须把几何路程r乘以折射率n。这个nr就是光程。通过光程的引入，可以把单色光在不同介质中的传播都折算为该单色光在真空中的传播。 　　在劈尖形成的光干涉中，由上下表面反射的两束光的光程差δ为： 　　δ=2nh+λ/2（λ/2是光线由下表面反射时引起的半波损失） 　　相干条件：δ=kλ时，（k为正整数）产生明条纹，δ=（2k+1）λ/2时，产生暗条纹，因为这些条纹的产生都与薄膜的一定厚度相对应，所以称这些条件为等厚条纹。在劈尖的棱边处，任何光都只能产生暗条纹。 　　相邻明（暗）纹的厚度差为Δh=λ/2n 　　相邻明（暗）纹的间距为：l=λ/2nθ 　　根据上述干涉公式计算微小厚度，如例11、2。（简单应用） 　　牛顿环的暗环半径公式：r暗=√kRλ（k为正整数） 　　牛顿环为明暗相间，内疏外密的同心圆，但环心是亮斑还是暗斑则决定于薄膜内外的介质性质。 　　二、迈克尔孙干涉仪（识记） 　　记住迈克尔孙的名字吧，多么伟大的人儿！这种仪器主要由两个精密反射镜和一块半透半反的分光板及一块透明补偿板组成。运用迈克尔孙干涉仪可以方便地测得光的波长。Δd=Nλ/2 　　三、光的衍射（识记） 　　光的衍射也是光的波动性的一种表现，衍射与干涉本质上都是波的相干叠加。 　　衍射现象的基本原理是惠更斯菲涅耳原理：惠更斯子波在传播的空间某点相遇时也可以互相相干叠加产生干涉现象。 　　衍射类型有菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射两类：光源和观察屏或者二者之一离障碍物的距离为有限远的衍射称为菲涅耳衍射，或近场衍射。光源和观察屏离障碍物都无限远时的衍射称为夫琅禾费衍射。小孔衍射中，菲涅耳衍射中心可能是亮斑也可能是暗斑。对于远场衍射，中心只能是亮斑，当小孔越大时，亮斑越小，小孔越小时，亮斑越大，衍射更显著。 　　在用半波带法讨论衍射可以得到的结果： 　　1、单缝夫琅禾费衍射：当衍射角φ满足单缝处波面被分成偶数个半波带时，即 　　asinφ=±2kλ/2=±kλ（k=1，2，3……）此时形成暗纹中心。 　　当衍射角φ满足单缝处波面被分成奇数个半波带，即 　　asinφ=±（2k+1）λ/2时（k=1，2，3……）此时形成明纹中心。 　　上面两式中asinφ就是单缝衍射的光程差，它所满足的相干叠加明暗纹条纹公式，正好与双缝干涉中明暗条纹公式相反，在双缝干涉中： 　　当δ=2kλ/2=kλ时，产生明纹 　　当δ=（2kλ+1）/2时，产生暗纹 　　（k=1，±1，±2……） 　　为什么是这样的，因为单缝衍射是缝本身波面子波的无限多束的干涉，而双光束干涉是有限光束的干涉。 　　中央明纹衍射角φ的宽度范围为λ<asinΦ<Λ p=""> </asinΦ<Λ> 　　中央明纹在屏上的线宽度：Δx=2fλ/a 　　衍射条纹特征：衍射条纹为明暗相间直条纹，对称于中央明纹分布，中央明纹宽度为其他明纹宽度的两倍且光强，其他明纹光强急剧减弱。 　　2、光学仪器的分辨率。 　　由于光的衍射，光学仪器不能无限提高放大倍数。光学仪器的分辨率由瑞利判据可确定：对于两个强度相等的不相干点光源，一点光源的艾里斑中心则好和另一光源的艾里斑边缘相重合时，则两个点光源恰能被分辨。 　　光学仪器的最小分辨角（艾里斑的角半径）δθm=1.22λ/D 　　分辨率：R=1/δθm=D/1。22λ 　　四、光栅、光栅衍射（简单应用） 　　光栅公式：dsinφ= ±kλ k=0，1，2……明纹（主极大）应能根据给出的d、k、λ、φ等值求解其他量。 　　光栅条纹的特征是：在黑暗背景上出现亮、开、窄的明条纹（主极大）。有利于精确测量主极大的位置。从而对波长的测量比较精确。 　　干涉和衍射是同一个波动相干叠加的两种表现。通常干涉是指有限光束的相干叠加，如光栅的N缝干涉，而衍射是指无穷多子波的相干叠加，如单缝衍射是缝宽处波面上无穷子波地相干叠加。 　　五、光的偏振（识记） 　　光的偏振是光具有横波性的特征，对于纵波根本不存在偏振问题。 　　普通光源中大量原子发出的光具有随机性和间歇性，致使光源从整体上来看，光振动在垂直于光传播方向的平面上是随机分布的，这类光就叫自然光。 　　光矢量在垂直于光传播方向的平面内只沿一个固定方向振动的光称为线偏振光，简称偏振光。 　　将自然光转变为偏振光的过程叫起偏。所用的元件叫起偏器。用以检验光束是否为偏振光的过程叫检偏，所有元件叫检偏器。起偏器和检偏器可以通用。 　　产生偏振的方法有两种，一种是通过反射和折射，另一种是采用偏振片也就是常用的起偏器来起偏。 　　马吕斯定律：强度为I0的偏振光，通过检偏器后，强度变为：I=I0cos2α 　　布儒斯特定律：自然光在两种同性介质分界面上的入射角等于某一定值i0=arctg（n2/n1）时，反射光成为完全偏振光，它的光振动方向与入射面垂直，此时折射光为部分偏振光。i0称为布儒斯特角或起偏振角。此时反射光与折射光互相垂直。 　　 物理学习方法 　　（一）做好章节的知识总结 　　初中物理知识点多且凌乱，所以做好章节总结十分有必要。学生可以在每一章老师讲完课后，系统地复习一遍课本知识，把考试要考的重点内容记录在册，可以用图表或者文字来表达。根据自身教学经验总结初中物理的知识主要有：相对运动、压强、浮力、声现象、光现象、物态变化、凸透镜成像、密度测量、二力平衡、杠杆、滑轮组、欧姆定律、家庭电路、机械能和内能，比热容、电磁（发电机、电动机）等，这些都是中考的重点内容，学生们都应牢牢把握。 　　（二）适当地多做课后习题 　　俗语云：“光说不练假把式”，我们要把学到的理论应用于实践中。在熟练掌握课本知识的前提下，我们可以进行个人能力的拓展，买一本基础的练习题册，不需要多，好好研析。多做一些基础经典的老题。对一些奇奇怪怪比较偏僻的题我们可以尽量少做。我们在做题时还可以对经典例题进行改编和抽吸它所考的知识点。知己知彼，方能在考试的战场上百战不殆。 　　（三）多阅读教材 　　为了培养学生的自学能力和审题能力，教材的阅读就显得至为重要。我们可以分课前、课中、课后三部曲走。通过课前阅读，我们可以对新课的内容有一定的了解，弄清知识点，找出重点、难点做出标记，以便在课堂上听老师讲解时突破攻克难点。课堂阅读，就是在进行新课的过程中阅读，对于那些重点知识要边读边记。课后，我们要结合课堂笔记，进行巩固和复习。按照这三个步骤，物理的学习将不再困难。 　　 物理学习技巧 　　1、死记硬背：基本概念要清楚，基本规律要熟悉，基本方法要熟练。课文必须熟悉，知识点必须记得清楚。至少达到课本中的插图在头脑中有清晰的印象，不必要记得在多少多少面，但至少知道在左页还是右页，它是讲关于什么知识点的，演示的是什么现象，得到的是什么结束，并能进行相关扩展领会。 　　2、独立做作业：要独立地（指不依赖他人），保质保量地做一些题。题目要有一定的数量，不能太少，更要有一定的质量，就是说要有一定的难度。任何人学习数理化不经过这一关是学不好的。独立解题，可能有时慢一些，有时要走弯路，有时甚至解不出来，但这些都是正常的，是任何一个初学者走向成功的必由之路。把不会的题目搞会，并进行知识扩展识记，会收获颇丰。

分辨角=1.22乘以入射波长λ除以物镜直径D

如果从初中或者高中的物理知识是没法给出一个明确定义的，等你学了大学里的光学就知道，有一个叫做瑞利判据的东西，具体是这样定义的，当两束光的光强极大值是总体的81%时，认为人眼不能分辨出这两束光的差别，那么成像就是这样的，当光线成像的时候，一个物点上发出的光，经过光学系统以后，最后要像一处汇聚，当他们在屏上汇聚时候满足瑞利判据，就认为这些光束汇聚到了一点，当物体上所有点发出的光线，分别在某一位置重新汇合并且他的在屏上的差别不能被人眼分辨，也就是满足瑞利判据，那么认为他清晰成像了，否则，人眼是可以分辨出来像的不清晰的。

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人眼的分辨极限如何？对于人眼的分辨极限也必须满足瑞利判据：△Q＝1.22λD人眼的瞳孔直径D为2mm～9mm，取中间值D为5mm，可见光中心波长也就是人眼最敏感的波长为5500埃，因此人眼的分辨极限角为一分。当物体对人眼的视角小于1′时，人对物体的细节就不能分辨，看起来就是一点，这时物体在视网膜上的像刚好是一个感光细胞的大小，人眼的明视距离为25cm，视网膜至瞳孔的距离为22mm时，因此人眼可分辨明视距处的最小线距离为△y＝25△Q≈0.1mm视网膜上可分辨像的最小距离为△y′＝22△Q≈5×10-3mm

ICT的测试原理, ICT测试并联电容，如何测试？求原理过程 ICT线上测试原理 摘要：本文介绍线上测试的基本知识和基本原理。 1 慨述 1.1 定义 线上测试，ICT，In-Circuit Test，是通过对线上元器件的电效能及电气连线进行测试来检查生产制造缺陷及元器件不良的一种标准测试手段。它主要检查线上的单个元器件以及各电路网路的开、短路情况，具有操作简单、快捷迅速、故障定位准确等特点。 飞针ICT基本只进行静态的测试，优点是不需制作夹具，程式开发时间短。 针床式ICT可进行模拟器件功能和数字器件逻辑功能测试，故障覆盖率高，但对每种单板需制作专用的针床夹具，夹具制作和程式开发周期长。 1.2 ICT的范围及特点 检查制成板上线上元器件的电气效能和电路网路的连线情况。能够定量地对电阻、电容、电感、晶振等器件进行测量，对二极体、三极体、光藕、变压器、继电器、运算放大器、电源模组等进行功能测试，对中小规模的积体电路进行功能测试，如所有74系列、Memory 类、常用驱动类、交换类等IC。 它通过直接对线上器件电气效能的测试来发现制造工艺的缺陷和元器件的不良。元件类可检查出元件值的超差、失效或损坏，Memory类的程式错误等。对工艺类可发现如焊锡短路，元件插错、插反、漏装，管脚翘起、虚焊，PCB短路、断线等故障。 测试的故障直接定位在具体的元件、器件管脚、网路点上，故障定位准确。对故障的维修不需较多专业知识。采用程式控制的自动化测试，操作简单，测试快捷迅速，单板的测试时间一般在几秒至几十秒。 1。3意义 线上测试通常是生产中第一道测试工序，能及时反应生产制造状况，利于工艺改进和提升。ICT测试过的故障板,因故障定位准，维修方便，可大幅提高生产效率和减少维修成本。因其测试专案具体，是现代化大生产品质保证的重要测试手段之一。 ICT测试理论做一些简单介绍 1基本测试方法 1.1模拟器件测试 利用运算放大器进行测试。由“A”点“虚地”的概念有： ∵Ix = Iref ∴Rx = Vs/ V0*Rref Vs、Rref分别为激励讯号源、仪器计算电阻。测量出V0，则Rx可求出。 若待测Rx为电容、电感，则Vs交流讯号源，Rx为阻抗形式，同样可求出C或L。 1.2 隔离（Guarding） 上面的测试方法是针对独立的器件，而实际电路上器件相互连线、相互影响，使Ix笽ref，测试时必须加以隔离（Guarding）。隔离是线上测试的基本技术。 在上电路中，因R1、R2的连线分流，使Ix笽ref ，Rx = Vs/ V0*Rref等式不成立。测试时，只要使G与F点同电位，R2中无电流流过，仍然有Ix=Iref，Rx的等式不变。将G点接地，因F点虚地，两点电位相等，则可实现隔离。实际实用时，通过一个隔离运算放大器使G与F等电位。ICT测试仪可提供很多个隔离点，消除外围电路对测试的影响。 1.2 IC的测试 对数字IC，采用Vector（向量）测试。向量测试类似于真值表测量，激励输入向量，测量输出向量，通过实际逻辑功能测试判断器件的好坏。 如:与非门的测试 对模拟IC的测试，可根据IC实际功能激励电压、电流，测量对应输出，当作功能块测试。 2 非向量测试 随着现代制造技术的发展，超大规模积体电路的使用，编写器件的向量测试程式常常花费大量的时间，如80386的测试程式需花费一位熟练程式设计人员近半年的时间。SMT器件的大量应用，使器件引脚开路的故障现象变得更加突出。为此各公司非向量测试技术，Teradyne推出MultiScan；GenRad推出的Xpress非向量测试技术。 2.1 DeltaScan模拟结测试技术 DeltaScan利用几乎所有数字器件管脚和绝大多数混合讯号器件引脚都有的静电放电保护或寄生二极体，对被测器件的独立引脚对进行简单的直流电流测试。当某块板的电源被切断后，器件上任何两个管脚的等效电路如下图中所示。 1 在管脚A加一对地的负电压，电流Ia流过管脚A之正向偏压二极体。测量流过管脚A的电流Ia。 2 保持管脚A的电压，在管脚B加一较高负电压，电流Ib流过管脚B之正向偏压二极体。由于从管脚A和管脚B至接地之共同基片电阻内的电流分享，电流Ia会减少。 3 再次测量流过管脚A的电流Ia。如果当电压被加到管脚B时Ia没有变化（delta），则一定存在连线问题。 DeltaScan软体综合从该器件上许多可能的管脚对得到的测试结果，从而得出精确的故障诊断。讯号管脚、电源和接地管脚、基片都参与DeltaScan测试，这就意味着除管脚脱开之外，DeltaScan也可以检测出器件缺失、插反、焊线脱开等制造故障。 GenRad类式的测试称Junction Xpress。其同样利用IC内的二极体特性，只是测试是通过测量二极体的频谱特性（二次谐波）来实现的。 DeltaScan技术不需附加夹具硬体，成为首推技术。 2.2 FrameScan电容藕合测试 FrameScan利用电容藕合探测管脚的脱开。每个器件上面有一个电容性探头，在某个管脚激励讯号，电容性探头拾取讯号。如图所示： 1 夹具上的多路开关板选择某个器件上的电容性探头。 2 测试仪内的模拟测试板（ATB）依次向每个被测管脚发出交流讯号。 3 电容性探头采集并缓冲被测管脚上的交流讯号。 4 ATB测量电容性探头拾取的交流讯号。如果某个管脚与电路板的连线是正确的，就会测到讯号；如果该管脚脱开，则不会有讯号。 GenRad类式的技术称Open Xpress。原理类似。 此技术夹具需要感测器和其他硬体，测试成本稍高。 3 Boundary-Scan边界扫描技术 ICT测试仪要求每一个电路节点至少有一个测试点。但随着器件整合度增高，功能越来越强，封装越来越小，SMT元件的增多，多层板的使用，PCB板元件密度的增大，要在每一个节点放一根探针变得很困难，为增加测试点，使制造费用增高；同时为开发一个功能强大器件的测试库变得困难，开发周期延长。为此，联合测试组织（JTAG）颁布了IEEE1149.1测试标准。 IEEE1149.1定义了一个扫描器件的几个重要特性。首先定义了组成测试访问埠（TAP）的四（五〕个管脚：TDI、TDO、TCK、TMS，（TRST）。测试方式选择（TMS）用来载入控制资讯；其次定义了由TAP控制器支援的几种不同测试模式，主要有外测试（EXTEST）、内测试（INTEST）、执行测试（RUNTEST）；最后提出了边界扫描语言（Boundary Scan Description Language），BSDL语言描述扫描器件的重要资讯，它定义管脚为输入、输出和双向型别，定义了TAP的模式和指令集。 具有边界扫描的器件的每个引脚都和一个序列移位暂存器（SSR）的单元相接，称为扫描单元，扫描单元连在一起构成一个移位暂存器链，用来控制和检测器件引脚。其特定的四个管脚用来完成测试任务。 将多个扫描器件的扫描链通过他们的TAP连在一起就形成一个连续的边界暂存器链，在链头加TAP讯号就可控制和检测所有与链相连器件的管脚。这样的虚拟接触代替了针床夹具对器件每个管脚的物理接触，虚拟访问代替实际物理访问，去掉大量的占用PCB板空间的测试焊盘，减少了PCB和夹具的制造费用。 作为一种测试策略，在对PCB板进行可测性设计时，可利用专门软体分析电路网点和具扫描功能的器件，决定怎样有效地放有限数量的测试点，而又不减低测试覆盖率，最经济的减少测试点和测试针。 边界扫描技术解决了无法增加测试点的困难，更重要的是它提供了一种简单而且快捷地产生测试图形的方法，利用软体工具可以将BSDL档案转换成测试图形，如Teradyne的Victory，GenRad的Basic Scan和Scan Path Finder。解决编写复杂测试库的困难。 用TAP访问口还可实现对如CPLD、FPGA、Flash Memroy的线上程式设计（In-System Program或On Board Program）。 4 Nand-Tree Nand-Tree是Inter公司发明的一种可测性设计技术。在我司产品中，现只发现82371晶片内此设计。描述其设计结构的有一一般程*.TR2的档案，我们可将此档案转换成测试向量。 ICT测试要做到故障定位准、测试稳定，与电路和PCB设计有很大关系。原则上我们要求每一个电路网路点都有测试点。电路设计要做到各个器件的状态进行隔离后，可互不影响。对边界扫描、Nand-Tree的设计要安装可测性要求。 有无ICT的测试原理？ 没有 捷智ICT用什么原理测试MOS管的？ MOS管一般只能测到一步二极体导通，一般ICT测试会经常假测 1.一般是D S 极测试它的二极体电压 2.还有一种是用三点测试，D S的两个极针点号在A B , G极针点号在隔离点1，用N的模式，标准值为0.2V ，控制极的电压在2-5V之间调整，其下限可放大到80%左右，上限在15%左右，具体要根据实际情况 3.以上这种方法是用在N沟道增强型的MOS管 ［紧急求助］ICT线上测试原理 ICT，In-Circuit Test，通过对线上元器件的电效能及电气连线进行测试来检查生产制造缺陷及元器件不良的一种标准测试手段。它主要检查线上的各电路网路的开、短路情况，具有操作简单、快捷迅速、故障定位准确等特点。 ICT的详细介绍包括原理，测试，方法 ICT是资讯、通讯和技术三个英文单词的词头组合(Information and Communications Technology，简称ICT) 。它是资讯科技与通讯技术相融合而形成的一个新的概念和新的技术领域。 21世纪初，八国集团在冲绳发表的《全球资讯社会冲绳宪章》中认为：“资讯通讯技术是21世纪社会发展的最强有力动力之一，并将迅速成为世界经济增长的重要动力。” 事实上，资讯通讯业界对ICT的理解并不统一。作为一种技术，一般人的理解是ICT不仅可提供基于宽频、高速通讯网的多种业务，也不仅是资讯的传递和共享，而且还是一种通用的智慧工具。至于业务会多到什么程度，这个工具会“智慧”到什么地步，目前的概念还十分模糊。三网融合只是ICT的一个基础和前奏，IPTV、手机电视等恐怕也仅仅是冰山一角而已。 对于已经吹响转型号角的固网运营商来说，目前更多地把ICT作为一种向客户提供的服务，这种服务是IT（资讯业）与CT（通讯业）两种服务的结合和交融，通讯业、电子资讯产业、网际网路、传媒业都将融合在ICT的范围内。固网运营商如中国电信为客户提供的一站式ICT整体服务中，包含整合服务、外包服务、专业服务、知识服务以及软体开发服务等。事实上，ICT服务不仅为企业客户提供线路搭建、网路构架的解决方案，还减轻了企业在建立应用、系统升级、运维、安全等方面的负担，节约了企业运营成本，因此受到了企业使用者的欢迎。 CT企业与IT服务企业的特点比较 在中国电信的企业战略转型指导意见中，ICT成为与网际网路应用、视讯内容以及行动通讯并列的4大拓展业务领域之一。ICT产生的背景是行业间的融合以及对资讯通讯服务的强烈诉求，而固网运营商进入ICT领域是固网空间被四处挤压、企业进入发展的疲劳甚至是衰退期下的选择，严格说来属于危机转型或弱势转型。在转型的先驱者中，既有诺基亚这样从木材加工业成功转型到IT产业的公司，也有在转型过程中黯然落幕的百年老店AT&T。因此，中国的固网运营商有必要全面地审视一下自己与IT企业的距离。让我们做一个IT企业与CT企业的简单比较。 相同点 CT与IT均属于资讯产业，产业特点相近，产业链有多处节点重合，相辅相成，密不可分。一方面，许多IT厂商同时也是CT的装置供应商，如生产网路交换机、路由器的装置商。另一方面，CT本身就是IT服务业的主要客户，如2004年，中国IT服务市场行业结构中，电信行业所占比重为17.9%，仅次于金融行业（18.6%），名列第二。同时，在资讯化程序中，IT与CT的融合越来越紧密。通常，一个成功的资讯应用系统必然要将IT与CT这两方面的知识和资源有机地结合起来才能获得成功，如远端教育、远端医疗、电子农业、电子政务、电子商务、资讯保安等领域。 不同点 1．资本结构不同。CT的行业特点是资金密集型领域，没有一定实力很难进入，具有规模经济性，装置、资金是主要的生产要素。IT服务行业是智力密集型领域，人是企业的主要生产要素。IBM的IT服务营运收入比重在整个业务的比例中约为40%，与此同时，全世界13万服务专才占了IBM员工总数的一半。对IT服务提供商而言，人员投资是投资的主体。以IBM公司2003年与瑞士电力和自动化技术公司ABB的一笔服务合同为例，该服务合同在10年中将产生17亿美元营收，但IBM公司每年为此付出的人工成本将超过9000万美元，算下来，人工成本比例达53%。 2．提供的内容不同。CT服务主要提供的是功能型的产品服务，如电话、宽频接入、小灵通、组网等，附加一些增值的服务；IT服务主要是人的服务，靠技术服务与提供解决方案获利。 3．产品生命周期不同。CT产品生命周期长，从1876年贝尔发明电话至今已百余年，宽频经历这么多年还处在成长期。IT服务则需要高技术的支撑，技术的演变相关性非常密切，产品生命周期短。 4．用工特点不同。CT企业长期以来形成了一套完善的用工制度，员工的薪酬、岗位体系、职业发展等有较固定的模式，员工队伍比较稳定；IT行业知识型员工集中，用工制度灵活，员工流动性较大。据调查，因薪酬、工作压力、职业发展等原因，近4成的IT企业员工随时准备跳槽。 In—Circuit—Tester,简称ICT，即自动线上测试仪，是现代电子企业必备的PCBA(Printed- Circuit Board Assembly，印刷电路板元件）生产的测试装置，ICT使用范围广，测量准确性高，对检测出的问题指示明确，即使电子技术水准一般的工人处理有问题的PCBA也非常容易。使用ICT能极大地提高生产效率，降低生产成本。 2． ICT Test 主要是*测试探针接触PCB layout出来的测试点来检测PCBA的线路开路、短路、所有零件的焊情况,可分为开路测试、短路测试、电阻测试、电容测试、二极体测试、三极体测试、场效电晶体测试、IC管脚测试(testjet` connect check)等其它通用和特殊元器件的漏装、错装、引数值偏差、焊点连焊、线路板开短路等故障，并将故障是哪个元件或开短路位于哪个点准确告诉使用者。(对元件的焊接测试有较高的识别能力) 3. ICT装置的制造厂家各异，德律TRI、 冈野OKANO 、 捷智 JET 、 TESCON 、 POSSEHL 、 SAMSUNG(FARA) 、 振华(CONCORD) 、 固伟(GW) 、 TAKAYA、 系统(SYSTEM) 、 星河(SRC) 等生产的ICT在国内都有应用 ICT测试治具的制作原理是什么？ ICT测试治具的制做原理就是， 根据电路板的机械尺寸图，把电路板上面的DIP脚，测试点的位置打孔，然后插针， 把电路板中的网路（NET）就是PCB走线，全部引出来。达到外部来用仪器测试其内部是电路结构是否OK的目的 光谱测试仪器的测试原理 光谱仪工作原理 光谱分析方法作为一种重要的分析手段，在科研、生产、质控等方面都发挥着极大的作用。无论是穿透吸收光谱，还是荧光光谱，拉曼光谱，获得单波长辐射是不可缺少的手段。由于现代单色仪可具有很宽的光谱范围（UV-IR），高光谱解析度（0.001nm），自动波长扫描，完整电脑控制功能，极易和其它周边装置配合为高效能自动测试系统，使用电脑自动扫描多光栅光谱仪已成为光谱研究的首选。 在光谱学应用中，获得单波长辐射是不可缺少的手段。除了用单色光源（如光谱灯、镭射器、发光二极体）、颜色玻璃和干涉滤光片外，大都使用扫描选择波长的单色仪。尤其是当前更多地应用扫描光栅单色仪，在连续的宽波长范围（白光）选出窄光谱（单色或单波长）辐射。 当一束复合光线进入光谱仪的入射狭缝，首先由光学准直镜准直成平行光，再通过衍射光栅色散为分开的波长（颜色）。利用不同波长离开光栅的角度不同，由聚焦反射镜再成像于出射狭缝。通过电脑控制可精确地改变出射波长。 光栅基础 光栅作为重要的分光器件，他的选择与效能直接影响整个系统性能。为更好协助使用者选择，在此做一简要介绍。 光栅分为刻划光栅、复制光栅、全息光栅等。刻划光栅是用钻石刻刀在涂有金属的表面上机械刻划而成；复制光栅是用母光栅复制而成。典型刻划光栅和复制光栅的刻槽是三角形。全息光栅是由镭射干涉条纹光刻而成。全息通常包括正弦刻槽。刻划光栅具有衍射效率高的特点，全息光栅光谱范围广，杂散光低，且可作到高光谱解析度。 光栅方程 反射式衍射光栅是在衬底上周期地刻划很多微细的刻槽，一系列平行刻槽的间隔与波长相当，光栅表面涂上一层高反射率金属膜。光栅沟槽表面反射的辐射相互作用产生衍射和干涉。对某波长，在大多数方向消失，只在一定的有限方向出现，这些方向确定了衍射级次。如图1所示，光栅刻槽垂直辐射入射平面，辐射与光栅法线入射角为α，衍射角为β，衍射级次为m，d为刻槽间距，在下述条件下得到干涉的极大值： mλ=d（sinα+sinβ） 定义φ为入射光线与衍射光线夹角的一半，即φ=(α-β)/2；θ为相对与零级光谱位置的光栅角，即θ=(α+β)/2,得到更方便的光栅方程： mλ=2dcosφsinθ 从该光栅方程可看出： 对一给定方向β，可以有几个波长与级次m相对应λ满足光栅方程。比如600nm的一级辐射和300nm的二级辐射、200nm的三级辐射有相同的衍射角。 衍射级次m可正可负。 对相同级次的多波长在不同的β分布开。 含多波长的辐射方向固定，旋转光栅，改变α，则在α+β不变的方向得到不同的波长。 如何选择光栅 选择光栅主要考虑如下因素： 刻槽密度G=1/d，d是刻槽间隔，单位为mm。 闪耀波长 闪耀波长为光栅最大衍射效率点，因此选择光栅时应尽量选择闪耀波长在实际需要波长附近。如实际应用在可见光范围，可选择闪耀波长为500nm。 光栅刻线 光栅刻线多少直接关系到光谱解析度，刻线多光谱解析度高，刻线少光谱覆盖范围宽，两者要根据实验灵活选择。 光栅效率 光栅效率是衍射到给定级次的单色光与入射单色光的比值。光栅效率愈高，讯号损失愈小。为提高此效率，除提高光栅制作工艺外，还采用特殊镀膜，提高反射效率。 光栅光谱仪重要引数： 解析度(resolution) 光栅光谱仪的解析度R是分开两条临近谱线能力的度量，根据瑞利判据为： R==λ/Δλ 光栅光谱仪有实际意义的定义是测量单个谱线的半高宽(FWHM)。实际上，解析度依赖于光栅的分辨本领、系统的有效焦长、设定的狭缝宽度、系统的光学像差以及其它引数等。 R∝M.F/W M--光栅线数F--谱仪焦距W--狭缝宽度 色散 光栅光谱仪的色散决定其分开波长的能力。光谱仪的倒线色散可计算得到：沿单色仪的焦平面改变距离χ引起波长λ的变化，即： Δλ/Δχ=dcosβ/nF 这里d、β、F分别是光栅刻槽的间距、衍射角和系统的有效焦距，n为衍射级次。由方程可见，倒线色散不是常数，它随波长变化。在所用波长范围内，改变化可能超过2倍。根据国家标准，在本样本中，用1200l/mm光栅色散的中间值（典型的为435.8nm）时的倒线色散。 频宽 频宽是忽略光学像差、衍射、扫描方法、探测器画素宽度、狭缝高度和照明均匀性等，在给定波长，从光谱仪输出的波长宽度。它是倒线色散和狭缝宽度的乘积。例如，单色仪狭缝为0.2mm，光栅倒线色散为2.7nm/mm，则频宽为2.7*0.2=0.54nm。 波长精度、重复性和准确度 波长精度是光谱仪确定波长的刻度等级，单位为nm。通常，波长精度随波长变化，本样本中为最坏的情况。 波长重复性是光谱仪设定一个波长后，改变设定，再返回原波长的能力。这体现了波长驱动机械和整个仪器的稳定性。卓立汉光的光谱仪的波长驱动和机械稳定性极佳，其重复性超过了波长精度。 波长准确度是光谱仪设定波长与实际波长的差别。每台单色仪都要在很多波长检查波长准确度。 F/# F/#定义为光谱仪的直径与焦距的比值。这是对光谱仪接收角的度量，这是调整单色仪与光源及探测器耦合的重要引数。当F/#匹配时，可用上光谱仪的全部孔径。但是大多数单色仪应用长方形光学部件。这里F/#定义为光谱仪的等效直径与焦距的比值，长方形光学件的等效直径是具有相同面积的园的直径 LRC测试仪原理？ LCR测试仪用于测量线圈的电感值，电容器的电容值，电阻器的电阻值。是利用电桥原理制成的一种测量仪器，能进行比较精确的测量。详细的资料可以去日图查询，专门做仪器仪表的。 高压测试仪器原理（耐压测试仪原理） ED2671A通用交/直流耐压测试仪主要特点 ◆是按照IEC、ISO、BS、UL、JIS等国内、国际的安全标准而设计，能产生交流电测试高压和直流电测试高压。 ◆除适合对电感性的电器进行安全测试外，特别是能对电容性的家用电器及低压电器进行安全测试，一机两用。 ◆测试电压和漏电流采用4位LED数码管显示，测试时间采用2位LED数码管显示。 ◆漏电流值由粗调和细调旋钮调节。 ◆输出容量大。 ◆漏电流超差时自动切断测试电压，并发出声光报警讯号。 ◆有外控端子。 ED2671A通用交/直流耐压测试仪主要技术引数 ◆测试电压： AC/DC 0～10KV(ED2677) ◆测试电压误差：小于3％ ◆输出容量：750VA ◆漏电流范围：AC 0.01mA～20mA DC 0.01mA～10mA ◆漏电流测试精度：小于3％ ◆测试时间：1～99秒

摘要：您知道天文望远镜光学参数吗？物镜的口径是望远镜最重要的参数，一般是指有效口径，也就是通光直径，即望远镜的入射光瞳直径。焦距（f）就是从透镜(或者主反射镜)到焦点的距离，通常单位是毫米(mm)。下面懂视网小编就教您怎么看天文望远镜参数。【望远镜参数】天文望远镜光学参数说明天文望远镜参数怎么看物镜的口径（D）物镜的口径是望远镜最重要的参数，一般是指有效口径，也就是通光直径，即望远镜的入射光瞳直径，是望远镜聚光本领的主要标志，而不是指镜头的玻璃的直径大小。一般用英寸(in)或者毫米(mm)来表示,口径越大，它收集的光越多，成像的亮度和清晰度就越好。（注：1in=25.4mm）聚光本领(集光力)这是理论上望远镜与眼睛相比收集光的能力。它直接与口径的面积成正比。先把望远镜的口径(单位：mm)除以7mm(年轻人眼睛瞳口的大小)，然后将得到的商平方，此结果即是集光力。比如，8英寸的望远镜的集光力是843((203.2/7)?=843)。焦距（f）就是从透镜(或者主反射镜)到焦点的距离，通常单位是毫米(mm)。一般来说，望远镜的焦距越长，它的放大率就越大，成像的尺寸就越大，但是视场范围就越小。比如，与焦距为1000mm的望远镜相比，2000mm焦距望远镜的放大率和视场范围分别是前者的2倍和1/2。如果你不知道焦距，只知道焦比(focalratio)，你可以通过这样计算的得到焦距：口径(单位是mm)乘以焦比就是焦距。比如，口径为8英寸(203.2mm)，焦比为f/10的透镜，其焦距为203.2x10=2032mm。相对口径（A）与焦比（1/A）望远镜有效口径D与焦距f之比，称为相对口径或相对孔径A，即A＝D/f。这是望远镜光力的标志，故有时也称A为光力。彗星、星云或星系等有视面天体的成像照度与相对口径的平方（A2）成正比；流星或人造卫星等所谓线性天体成像照度与相对口径A和有效口径D之积（D2/f）成正比。因此，作天体摄影时，要注意选择合适的A或焦比1/A（即f/D。照相机上称为光圈号数或系数）。分辨角对于望远镜来说，就是指杜氏极限(Daweslimit)。也就是能够分开两个距离很近的两颗星的能力，单位是角秒1′(secondsofarc)。分辨能力与口径大小有直接关系，即口径越大，分辨能力越好。望远镜的理论分辨能力是4.56除以望远镜的口径(单位：英寸)。比如，口径为8英寸的望远镜的分辨能力是0.6′(4.56/8=0.6)。然而，分辨能力还与大气状况以及观察者的视觉敏锐度有关。对比度观察低对比度的物体，比如月亮和行星时，我们期望有最高的成像对比度。牛顿望远镜和反射折射望远镜都有一个次级反射镜(或称副镜)，它们阻挡了一部分主反射镜的发射光。除非25%以上的主反射镜被阻挡，否则成像的对比度并不会因此受到很大影响。为了计算二级阻挡率，可以用公式(pi)r?来计算得到初级和次级的反射镜面积。然后相除得到。比如，8英寸的望远镜的次级反射镜直径如果是2?英寸，则阻挡率是11.8%：8英寸的主面积=(pi)r?=(pi)4?=50.272?英寸的次级面积=(pi)r?=(pi)1.375=5.94阻挡率=5.94是50.27的11.8%观察的条件(大气扰动)是影响对比度和行星细节的最重要的因素。艾里斑亮度参数(AIRYDISKBRILLIANCEFACTOR)当你用聚焦良好的望远镜观察星星时，并不会看到变大的图像。这是因为星星到我们的距离实在是太远了(以至于发出的光都是平行光，直接在焦平面聚成一点)，所以即使放大很多倍，星星也应该看起来是光点，而不是光斑或者光球。但是，如果将望远镜放大到60乘口径尺寸(单位：英寸)的倍数，这时仔细观察的话，你会发现在星星周围有光环，这不是星星自身的光环，而是由于望远镜的圆形口径光阑以及光的物理特性造成的。进一步观察的话，当星星位于望远镜视野正中间的时候，放大的星图会出现两个现象：一个中间的亮区域，称作艾里斑，和一个或一系列环绕的微弱的圆环，称作衍射环。当你增加口径的尺寸时，艾里斑会变小。艾里斑的亮度(点光源恒星的图像亮度)正比于口径尺寸的四次方。理论上，当你将望远镜的口径放大一倍，它的分辨能力就会增加1倍，它的集光力就会增加为原来的4倍。但是更重要的是，你还可以将艾里斑的面积变成原来的1/4倍，从而将星象的亮度变为原来的16倍。出射光_望远镜的出射光瞳是指射出目镜的圆形光束的直径，单位是mm。为了计算出射光瞳，可将口径(单位mm)除以目镜的放大倍数。比如，带有20mm目镜的口径为8英寸(203.2mm)的望远镜的放大倍数如果为102，那么它的出瞳则为2mm(203.2/102=2mm)。或者，你还可以将目镜的焦距除以望远镜的焦比来得到出瞳尺寸。放大倍数放大倍数是望远镜最不重要的参数之一。望远镜的放大倍数其实就是两个独立的光学系统焦距的比值——望远镜物镜以及所使用的目镜。将望远镜物镜的焦距(单位:mm)除以目镜的焦距(单位:mm)，就可以得到望远镜的放大率。比如，型号为C8的望远镜的焦距为2032mm，如果配备30mm的目镜，放大率就为68x(2032/30=68)，如果换用10mm的目镜，放大率就变为203x(2032/10=203)。由于目镜是可更换的，望远镜根据需要可以有不同的放大率。在实际使用中，望远镜有上限和下限放大率。这是由光学定律和眼睛的特性决定的。在理想状态下，望远镜可用的最大放大率是其口径尺寸(单位：英寸)的60倍左右。如果放大率超过这个上限，图像往往会变得昏暗，对比度降低等。比如，口径为60mm(即2.4英寸口径)的望远镜最大放大率为142x。当放大率继续增加时，图像的锐利度和细节表现力就会下降。更高的放大率通常用于月亮，行星和双子星的观察。那些号称60mm口径望远镜的放大率可以达到375甚至750的生产厂家，其实是在误导消费者。晚上时望远镜放大率的下限是其口径的3到4倍。白天时的下限是口径的8到10倍。如果放大率低于此下限，由于次级反射镜或者斜反射镜的投影，在反射折射望远镜或者牛顿望远镜的视野中央会出现一个黑点。极限星等或贯穿本领在晴朗无月的夜间，用望远镜观察天顶附近的最暗星的星等，称为极限星等（mb），极限星等不仅与望远镜的有效口径、相对口径、物镜的吸收系数、大气吸收系统和天空背景亮度等多种客观因素有关，还与观察者的视觉灵敏度有关。不同作者给出的经验表达式，略有差异。较简单的估计式为mb=6.9+5lgD式中D用cm为单位，对于照相观测，极限星等还跟露光时间及底片特性等有关。有一个常用的经验公式：mb=4+5lgD+2.15lgt式中t为极限露光时间，不考虑底片的互易律失效，也没有考虑城市灯光的影响。检验望远镜极限星等的方便方法，是利用昴星团中央处选标星的标准星等，或者用北极星（NPS）的标准星等（照相星等，仿视星等）来估计或推算。衍射极限(瑞利判据)在焦点附近，衍射受限的望远镜的残余波像差远远小于1/4的入射光波长。这样的望远镜才适合做天文望远镜。在组合光学系统焦点附近，单独的光学组件的波像差必须小于1/4波长。当波前像差值减小(1/8或者1/10波长)时，光学质量就会大大提升。近焦这是指在近陆观测任务中，你能用望远镜所能看清的最近的距离。视场角（ω）能够被望远镜良好成像的天空区域，直接在观测者眼中所张的角度，称为视场或视场角（ω）。望远镜的视场往往在设计时已被确定。折射望远镜受像质的限制而约束了视场角，反射望远镜或折反射望远镜往往受副镜尺寸影响而约束了视场角。但对于天体摄影，视场还可能受接收器像素尺寸大小的约束。望远镜的视场与放大率成反比，放大率越大，视场越小。在未知视场的数值时，可以自行测量。以望远镜对准天赤道附近某一颗恒星，调好仪器，使星像在视场中央通过。仪器不动（不开转仪钟），记录该星经过视场的时间间隔，设为t秒，星体的赤纬为δ，则视场角为ω=15tcosδ光学像差像差是造成不完善像的所有因素。在望远镜设计中都存在着几种像差，没有所谓的完美的光学系统。光学设计工程师必须能够平衡控制各种像差来得到想要的设计结果。下面是一些不同望远镜中存在的像差：色差：经常在折射望远镜的物镜上出现，是因为透镜不能把不同波长(颜色)的光聚焦到一点而形成的。结果是明亮物体周围有一圈光晕。当感光度和口径增加的时候，这种现象往往会加重。球差：使以不同口径角穿过透镜(或从镜面上发射)的光线不能聚焦在轴上的同一点。它会使星星的图像看起来不是锐利的点，而是一个模糊的光斑。彗差：主要跟抛物面反射望远镜有关，影响轴外点成像，在视场的边缘往往更明显。星星的图像看起来像V字型的图案。对于优质的仪器，焦比越小，边缘的彗差就会越明显，但视场中心不会出现彗差。像散：该像差在最佳对焦点两面从水平位置到垂直位置拉长图像。这经常是由于生产不良或者装配失误造成的。场曲：是指光线精确聚焦形成的面不是一个平面，而是一个曲面。像面的中心可能成像犀利并且对焦准确，但是边缘却没有对准焦点，或者相反。

折射的好。折射望远镜的成像质量比反射望远镜好，视场大，使用方便，易于维护，中小型天文望远镜及许多专用仪器多采用折射系统；但大型折射望远镜制造起来比反射望远镜困难得多。折射式口径为50-70（毫米）U型支架；携带方便，移动时光轴也不易变动。而80毫米以上望远镜体型大一般配有赤道仪，镜片用萤石、特殊低分散玻璃作为物镜材料（ED、SD等）。虽然价格高，但成像质量优良。反射镜反射望远镜是用反射镜做物镜的望远镜。主要有格里高利式，牛顿式，卡塞格林式三种。牛顿式用平面镜作副镜，卡塞格林式用凸双曲面镜作副镜，格里高利式用凹椭球面镜作副镜。反射镜存在轴外像差，因而视场受到限制，但是由于反射镜不要求镜片内部质量，所以造价低廉。现代很多望远镜用的都是反射式望远镜。

由于镜头（光瞳）对光束的限制而产生的衍射效应，使物点发射的光波在像面上不可能成为一个像点，而是以像点为中心扩展为一定的强度分布，其中心斑就是夫琅和费衍射的零级斑，也叫做爱里斑。这就是说，即使不考虑所有几何像差，成像光学仪器也无法实现点物成点像的理想情况。因此，物面上相距很近的两个分离的物点，在像面上就可能成为两个互相重叠的衍射斑，这两个衍射斑甚至可能过度重叠，变得模糊一团，以致观察者无法辨认物方两个物点的存在。总之，物方图像是大量物点的集合，而变换到像面上的强度分布却是大量衍射斑的集合，它不可能准确地反映物面上的所有细节。为了给光学仪器规定一个分辨细节能力的统一标准，通常采用瑞利判据。瑞利判据规定，当一个像斑中心刚好落在另一个像斑边缘（即一级暗环）时，确认两个像斑刚刚可以分辨（见图b）。计算表明，满足瑞利判据时的两个像斑强度的不相干叠加的结果，其光强起伏量约为20%，正常人眼是能分辨这种光强差别的。当然对于客观的光接收器如乳胶底片、光电管之类，或其他传感器来说，也许并不苛求20%的起伏量作为它的可分辨的界限，但瑞利判据仍不失之作为一个相对标准，用以估算和比较光学仪器的分辨本领。 眼瞳的直径De可在2～8mm范围内调节。根据瑞利判据，并由爱里斑的半角宽度公式，可以求得人眼的最小分辨角公式为以 De=2mm，光波长λ=0.55μm估算，人眼的最小分辨角数值为即正常人能分辨明视距离25cm处相隔 0.075mm的两条刻线，或者说，能分辨10m远处相隔3mm的两条刻线。生理光学的这一数据对于助视光学仪器和电视机的设计，以及对于图像识别这类问题，都是必须考虑的基本数据。 它观察的对象是远物，其本身线度并不小，故通常以最小分辨角直接标志它的分辨本领。望远镜的最小分辨角公式为式中λ为媒质中的光波长,D为光瞳（物镜）的直径。以D=2000mm，λ=0.55μm估算，≈0.06″。为减少以提高分辨本领，必须加大物镜口径。由于光波在长程传输过程中受大气扰动的影响，天文望远镜的实际分辨本领比上述理论分辨本领要低。因此，每个国家都尽可能地将大型的天文望远镜设在高山顶上。中国云南天文台设在海拔 2300m的山顶上。美国于1981年在夏威夷建成的一台红外望远镜,直径为3357mm，设在海拔4200m的山顶上，它可观测几十亿光年远的天体，用来研究一般光学望远镜不易观测的天体的分子结构和正在形成过程中的星体外壳。 它的观察对象是细小的近物，故通常以最小分辨距离 δym直接标志它的分辨本领。根据瑞利判据以及爱里斑的半角宽度公式，并考虑到显微镜工作在齐明点，可以导出显微镜的最小分辨距离公式为式中 n为物方折射率，uo为物光束的孔径角，λo为真空波长,乘积nsinuo称为数值孔径,用N.A.表示。作为一种数量级的估算，数值孔径最大不超过N.A.≈n≈1.5（油浸镜头），故δym有个限度δym≥0.4λo,在可见光波段, δym≥0.2μm。为了充分发挥显微镜的分辨能力,应将δym放大到足以使眼睛可分辨的距离δye≈δθe×25cm≈0.075mm，由此估算光学显微镜的横向线放大率v≈δye/δym≈400倍。当然过高的放大率也没有必要,此时仪器仍然无法分辨δym以下的细节。这个与分辨本领相匹配的放大率称为显微镜的正常放大率或有效放大率。设计时一般选用放大率稍大于正常放大率，光学显微镜的放大率不超过1000倍。进一步提高显微镜分辨本领的惟一途径是缩短波长。近代电子显微镜利用电子束的波动性经“磁透镜”成像，电子束的波长很短（取决于加速电压）,可达┱量级，不过电子束的孔径角也小（不到10°），其结果可使电子显微镜的分辨本领比光学显微镜的高几个数量级，相应的放大率可达数万倍至百万倍，能显示蛋白质分子结构。 当棱镜用于最小偏向角时，它的分辨本领式中b为棱镜底边的有效长度，dn/dλ为棱镜材料的色散率。例如，设b=5 cm，dn/dλ≈10┱，则该棱镜（工作在最小偏向角附近）的分辨本领数值为R≈5×10。进而可以算出该棱镜在可见光波段内能分辨的最小波长间隔约为 光栅的分辨本领式中k为谱线的级数，N为光栅刻线（或单元）总数，D为光栅有效尺寸，θ为谱线的衍射角。例如，设D=5cm，刻线密度为600条/毫米的光栅，其一级谱的分辨本领数值为R≈3×10^4进而可以算出该光栅在可见光波段内能分辨的最小波长间隔约为。 它的分辨本领式中 k为干涉条纹的级别数，r为腔面光强反射率。法-珀腔是长程干涉仪，k数极大。例如腔长h=5cm，则级数k值由下式估算设r≈0.98，则该法-珀腔的分辨本领高达R≈3×10。进而可以算出它在可见光波段内能分辨的最小波长间隔约为它足以分辨激光束的纵膜频率间隔。法－珀腔是高分辨仪器,用以分辨谱线的精细结构和超精细结构。但是,它不可避免地也有一般高精度仪器的不足之处──量程小（即自由光谱范围很窄），不宜于测定较宽的谱线轮廓。 上述给出的仅是光谱仪中的核心元件(棱镜、光栅)的分辨本领，并不是整机的分辨本领。整机的分辨本领还与分光元件的角色散本领、线色散本领、仪器狭缝宽度（或传感器探头宽度），以及光源亮度、接收器灵敏度等诸因素有关。高亮度高单色性激光光源的出现，大大推动了高分辨本领的光谱仪的研制和高分辨光谱的研究工作。严格地说，最后测定的谱函数是入射的光谱线型函数与仪器扩展函数的卷积。从测定的谱函数中消除仪器函数的卷积，从而提取真实的光谱，这正是时兴的消卷积光谱仪的功能。

对于成像系统的分辨率来说，定义是：能分辨开两个靠近的点物或物体细节的能力。最基本也最常用的分辨标准是“瑞利判据”。即一个点物衍射图样的中央极大与近旁另一个点物衍射图样的第一极小重合，作为光学成像系统的分辨极限，认为这时系统恰好可以分辨开两个点物。如果要具体讨论的话要分望远镜系统、照相机系统、显微镜系统等。看你的问题应该是显微镜系统的问题。这里的衍射极限指的是夫琅禾费圆孔衍射极限，衍射图样上第一个强度为零的地方对应的中央主极大的半径是r=1.22f*lamda/(2a)，f是夫琅禾费成像的焦距，a是圆孔光阑半径，lamda是波长。所以，可以推出根据瑞利判据显微镜的物方分辨率是0.61*lamda/NA，NA是显微镜的数值孔径。另外如果用傅里叶光学的方法来计算显微镜的分辨率，则称为阿贝判别法，推导出的公式是0.5*lamda/NA。至于你说的“下降到最大幅度的多少分之一所对应的距离”，我想你指的应该是光强下降到1/2高度的聚焦光斑半径，这个一般称为半高全宽（FWHM），一般用来比较光斑的大小，好像不用在分辨率上。至于你说的“由于倏逝波问题使得分辨率低于半波长”，这是一个涉及近场超分辨显微的问题，一般在超分辨显微的时候用阿贝分辨率，即认为分辨极限在半波长（NA=1的时候），分辨率低于半波长就是超分辨。我不知道你具体看的是什么文献，我只知道有个用微米小球达到近场超分辨的方法，理论解释就是由于小球与溶液不知道怎么形成了等离子体于是乎光以倏逝波的形式传播。你这个问题涉及到的知识点太多了~~~

按瑞利判据,最小分辨角为 Δφ = 1.22λ/D 可见光波长λ可按550nm算,人眼瞳孔直径在3-5mm之间,充足光线可按3mm算.

因为衍射理论，任何成像系统都不可能理想成像，点物不能成点像，而是一个弥散的斑，要区分两个弥散的斑则要用到瑞利判据，若两个斑靠的太近，小于瑞利判据给出的能分辨的最小距离，就认为这两个像不能分辨，此时就达到了最大分辨极限。一般来说，分辨率与波长成反比，这就是为什么电子显微镜分辨率比光学显微镜高出好几个量级。希望有帮助到你。

　　人眼能够识别的最小像素应该是0.3角分。人眼拥有超过12.96亿的像素数。　　早在1894年，德国医生阿瑟·康尼锡（Arthur K nig）在一本著作里就提出了比较精确的答案。因为人眼对于不同强度光照下不同颜色的分辨率有所不同，因此他采用了一种标准化的实验方式：在正常光亮的条件下，测试人能够分辨的、距离最小的平行线段中，两根线段与瞳孔正中所形成的夹角。测量结果是0.59角分（1°=60角分）。这也就是说，人眼能够识别的最小像素应该是0.3角分。 这样一来，根据科学作家、研究者和摄影师罗杰·克拉克博士（Dr. Roger Clark）的推断，人的视野中心（假设是90°×90°的区域）所拥有的像素数就达到了3.24亿；如果认为人的中心视野是120°的话，像素数将会是5.76亿。按照算法计算，正常人的视野大约是180°左右，这就意味着人眼拥有超过12.96亿的像素数。

概念（定义和公式） 1。位置矢量：在直角坐标系中，角位置：THETA 2。速度：一般速度：速度：（）角速度：角速度与速度的关系：V =RΩ 3。加速度：平均加速度：角加速度：自然坐标系（=Rβ），（= R2 OMEGA） 4。扭力：= M（=）：（尺寸：M =rFcosθ方向：右手螺旋法则） 5。动量：角动量：（尺寸：L =rmvcosθ方向：右手螺旋法则） 6。冲动：（△T）;功能：（气外功：A =∫PDV）毫克（重力）→MGH KX（弹性力）→KX2 / 2 F = （万有引力）→= EP （静电）→ 7。动能：MV2 / 2 8。势能：保险= - 不同的相互作用的增加率和力潜在的能量以不同的形式和零选择不同的形式，在默认势能为零的情况下：机械能：E = EK + EP 9 。热：其中：C和过程摩尔热容，等容热容CV和等压热容CP之间的关系：CP = CV + R 10。压力： 11。分子平均平动能：理想气体： 12。麦克斯韦速率分布函数：（意为：V单元附近的速度间隔百分比中的分子数） 13。平均速率：平方根率：最有可能的利率如下： 14。熵：在S =KlnΩ（欧米茄热力学概率，即：宏观状态包含一些微观） 15。电场强度：= / Q0（收费:) 16。潜力：（点电荷）;电势能：WA =条件（A =-AW） 17。电容：C = Q / U;储能电容：W = CU2 / 2;电场能量密度振动频率ωe=ε0E2/ 2 18。磁感应强度大小，B =的Fmax / QV（T）（S→N）磁针指向的方向。 法律和定理 1。矢量叠加原理：任何载体可以被视为独立分量。即：=Σ（替换技巧，分别将是位置，速度，加速度，力，电场强度和磁感应强度的叠加原理）。 2。牛顿定律：= M（=）;牛顿第三定律："=万有引力定律： 3。动量定理：→动量守恒的条件 4。角动量：→角动量守恒的条件 5。动能原则：（势能定义:) 6。功能原理：A + A-保罗=三角洲E→机械能守恒：三角洲E = 0条件A + A非保罗= 0 7。理想气体状态方程：P = NKT（N = N / V，K = R/N0） 8。能量均分原理：在平衡状态下，自由分子的物质具有相同的平均动能，其大小/ 2 kT的每度。 克劳修斯说法：不可能从一个冷的物体无其他影响到高温物体的热。 开尔文的说法：它是不可能从单一热源吸取热量，因此完全转化为有用的工作，没有其他影响。 />物质的过程中发生的内部隔离系统，总是由热力学概率状态的宏观状态的热力学概率。即的过程中发生的内部分离系统总是沿的方向增加障碍。 9。热力学第一定律：ΔE= Q + A 10。热力学第二定律：孤立系统：ΔS> 0 （熵增原理） 11。库仑定律：（K =1/4πε0） 12。高斯定理：（静电场是一个活跃的领域）→无限平面：E =带电椭球 13。环路定理：（静电场无旋，因此保守场）河 QL P O14。比奥 - 沙伐的法：长直的载流线：一个无限的线制：载波圈弧：大学物理第二学期公式设置的电磁 1。定义： = / Q0单位：N / C = V / m时乙= FMAX / QV;（S→N）磁针指向的方向;单位：特斯拉（T）= 104高斯（ G）（1）： = Q（x）的洛仑兹公式（2）潜力：电势差：电动势：（）（ 3）电通量：光通量：光通量链：FB =NφB单位：韦伯（WB） THETA⊕-Q的+ Q （4）电偶极矩： q磁时刻：= I = IS ⑤电容：C = Q / U单位：法拉（F） *自我电感：L =Ψ/ I单位：亨利（H） > *互感：M =Ψ21/ I1 =Ψ12/I2单位：亨利（H）⑥电流：I =;位移电流：ID =ε0单位：安培（A） BR />⑦*能流密度：BR p> 2。实验法①库仑定律：②毕奥 - 沙伐定律：（3）安培定律：D = I×（4）电磁感应定律：感 - 动生电动势： BR />感应电动势（感应电场）⑤欧姆定律：U = IR（= P）其中ρ为电导率 3。 *定理（麦克斯韦方程组）电场的高斯定理：（静态是一个活跃的领域）（被动场感）磁场的高斯定理：（稳定的被动场）（感觉被动字段）电场环路定理：（静电场无旋）（感生电场旋转变化的磁场感生电场）安培：（静态磁场旋转） （变化的电场感应磁场） 4。常用的公式（1）无限丝：电磁铁：B =nμ0I（2）带电粒子在匀强磁场中：半径周期在匀强磁场中的磁矩：力F = 0;扭矩（3）储能电容：WC = CU2 *电场能量密度：振动频率ωe=ε0E2电磁场能量密度：W =ε0E2+ B2 *电感储能： WL = LI2 *磁场能量密度：ωB= B2电磁场的能流密度：S =ΩV④*电磁波：C = 3.0×108米/ s的介质中的V = C / N和频率f = V = 1。定义和概念谐波方程：X t时刻相“幅度西安= ACOS（WT +披2πx/λ）简谐运动方程为：西安= ACOS（重量+ PHI）波形方程：ξ= ACOS（2πx/λ+φ"）相皮皮的金额 - 决定振动的振幅 - 最大的振动量确定的初始状态X0 =Acosφ早期阶段吗？ - X = 0，在t = 0期（X0，V0）V0 =Aωsinφ频率V - 每秒圆频率振动欧米茄=2πν决定波源，如：相了弹簧振子欧米茄= 周期T - 振动时间摆欧米茄= 波速度V - 波的传播速度或能量的传播速度。决定在媒体上，如：绳V =速度的光V = C / N 空气V = 波干扰：同一方向的振动，频率，相位差恒定的波叠加。 />光路：L = nx个（即光通过产品的几何距离，介质的折射率。相位突变：波密中波从较薄的介质突变圆周率相波（相当于为λ/ 2的光路）拍：类似的频率振动合成的震动。驻波：两个相同的，只有在相反方向的波的合成波比S标准普尔多普勒效应：频率由于源观察者的相对运动的变化。衍射光偏离直线自然光：一般光源光偏振光（也称为直线偏振光，或者所述平面偏振光）：仅在一个方向的振动分量的光偏振光的一部分的每一个的光的振动方向可以是不等概率方法，定律和定理的欧米茄披牛①视为光垂直于对方的类型和两个振幅合成 2。旋转矢量方法：A1 A2 牛图简谐运动（可选）ξ= ACOS（ωT+φ）可以被视为初始角位置φ的投影欧米茄在x方向逆时针旋转矢量相干光合成振幅：：Δφ= F1-φ2（R2-R1）当Δφ= BR />当φ1，φ2？= 0，光程差δ=（R2-R1）= ②惠更斯原理：（使用新的波面波的波阵面的包络面确定波的传播方向）的 I1 I2 THETA马吕斯定律（3）菲涅耳原理：波面波相干叠加来确定，他曾担任振动（4）*平邑法：I2 =I1cos2θ⑤*布儒斯特定律：BR /> IP 叶N1 +γ= 90° N2 伽玛布鲁斯特的法律IP地址是当入射光的入射角的反射光的振动垂直的平面的入射偏振叶时，所述布儒斯特角，其满足：的甘油三酯ip = N2/N1 （3）公式振动能量：EK = MV2 / 2 = EK（T）E = EK + EP = KA2 / 2 EP = KX2 / 2 =（T） *波能量：I =αA2*驻波比：←拉姆达→波节间距D =λ/ 2 根本波长λ0= 2L 基带：ν0=V/λ0= V/2L; 谐波频率：V =nν0 *多普勒效应：机械波（VR - 观察者速度; VS - 波源速度）光Vr为光源和观察者的相对速度。eTHETA AY 杨氏双缝：dsinθ=Kλ（穗）θ≈SINθ，≈Y /e条纹间距AY = D /λDTHETA f> 单缝衍射（Fraunhofer衍射）：asinθ=Kλ（暗纹） THETA≈SINθ，≈Y / f 瑞利判据：θmin= 1 / R =1.22λ/ D（最小分辨角）e THETA F >光栅：dsinθ=Kλ（边缘或主极大地满足的条件）tgθ= Y / f D= 薄膜干涉的1 / n = L / N（光栅常数）：（垂直入射） N1 吨N2 N3 三角洲反= 2n2t +δ0δ0= 0 增加抗λ/ 2极：三角洲反=（2K +1）λ/ 2 抗AR：三角洲=Kλ现代物理（一）量子力学 1普朗柯蒂斯能量量子化：E =最小的能量值（HV） 2。爱因斯坦的光子假说：束光子通量。光电效应方程：hν的= MV2 + A彝族功能=hν0的（V0红色极限频率）最大初动能MV2 = EUA（UA路边电压） 3德布罗意提出物质波理论：物理粒子波动。 实物粒子具有波粒二象性：E = HV = mc2的对比度光二象性：E = HV = MC2 P = H /拉姆达= mV的P = H /λ= MC 注意：物理粒子：> 0和V≠C /拉姆达也V≠V /拉姆达和光子：M0 = 0和V = C /λ海森堡不确定关系：ΔxΔpx≥h/4πΔtΔE≥h/4π波函数的意义：=粒子在时间t r的概率密度。所拥有的条件之一：Ψ标准条件：连续的，有限的，单值。（二）狭义相对论的：两个基本假设：①速度的光相同的原则：真空中的光速在所有惯性系中，无论光源运动。②狭义相对论相对论：所有物理定律在所有惯性系洛伦兹变换是真实的：西格玛“系部SIGMA西格玛系统→→西格玛”系 =伽玛（ "+ VT"）X"=γ（X - VT） Y = Y""= Y Z = Z"Z"= Z T =γ（T"+ VX "/ C2）T"=γ（t-vx/c2）说公测=收缩因子。特殊的相对论伽玛≥0所谓的膨胀系数：V总低于C级;时间与空间：①异性在同一时间：ΔT=γ（ΔT"+vΔx/ C2），ΔT= 0，一般三角洲T≠0 X"/ C2作为一个同时系数 BR />②长度较短的运动：AX = AX /伽玛≤AX"（3）运动：慢时钟三角洲T =伽玛三角洲T≥三角洲T 几个重要的动态关系：BR /> M =γm0②①质速关系质能关系= mc2的粒子静止能量为：E0 = m0c2 粒子动能：EK = mc2的 - m0c2 = V << C，EK≈MV2 / 2 *（3）动量和能量的关系：E2-P2C2 = E02 *的速度变换关系：西格玛"部→西格玛部： 西格玛→西格玛部门：

请不要把人的肉眼想象的太强大了，丁达尔效应是指在含有1纳米到100纳米的胶体乳液中察觉到的光带，可光带就是光带，它只是一种现象，不代表我们可以看到其中的粒子。一但到了纳米这个数量级，我们的眼睛是不可能察觉到的。我们的肉眼可以观察到的大约是微米级的物质，比如我们的头发，头发的直径就就处于微米级。你不妨想一想，我们在看头发的时候就已经非常吃力了，更何况是要看比头发还要小十倍、百倍甚至千倍的纳米级颗粒呢？如果我没记错的话，丁达尔效应貌似是中学时候课本上的东西。到了高中的时候，不管是文科还是理科都会复习一下，难不成你现在就已经忘得精光光了？目前人类可以借助光学显微镜用肉眼看到大约200纳米的颗粒。如果想要再精确一下的话，就必须要借助扫描电镜或者透射电镜了。电子显微镜也只是将物体表面的电信号放大，然后呈现在显示屏上而已，并不是说用简单的光学投射就可以看到的。所谓的PM2.5和PM10，都是纳米级颗粒，它们在空气中分散可以形成胶束，借助阳光这种直射光的作用，我们可以看到漫射的散光带，这就是我们在生活中可以常常看到的丁达尔效应，但是你在这种光带中看到的微粒只是空气中的粉尘罢了，这种粉尘的直径可以达到数百微米甚至毫米级，并不是你想要看到的纳米级的PM2.5和PM10。如果我们真的可以看到纳米颗粒的话，那么我们的眼睛至少要变成苍蝇那种样子、变成蜻蜓那种样子。再一个，就算变成那种样子你也未必能看得到，人类的神奇在于人类可以借助各种各样的工具达成自己的目的，不在于他可以靠自己的本能直接达成目的。

根据瑞利判据，当λ+Δλ的第m级主极大刚好落在λ的第m级主极大旁第一极小值处时，认为条纹刚好可以分辨，Δλ是能分辨的最小波长差，对波长λ求微分有：Δλ=dλ=(dλ/dθ)Δθ，又根据光栅公式：dsinθ=mλ，对两边求导有：dcosθdθ=mdλ，所以求出dλ/dθ=dcosδθ/m, 又根据多缝衍射公式可以知道，条纹角宽度公式为：Δθ=λ/(Ndcosθ),带入上式，可以得到：Δλ=λ/(mN)

最小分辨角“ 的概念，根据瑞丽（Rayleigh）判据，几何光学，物体上的一个发光点经透镜成像后得到的应是一个几何像点。而由于光的波动性，一个物点经透镜后在象平面上得到的是一个一几何像点像点为中心的衍斑。如果另一个物点也经过这个透镜成像，则在像平面上产生另一个衍射圆斑。当两个物点相距较远时，两个像斑也相距较远，此时物点是可以分辨的，若两个物点相距很近，以致两个象斑重叠而混为一体，此时两个物点就不能再分辨了。什么情况下两个像斑刚好能被分辨呢？瑞利提出了一个判据：当一个艾里斑的边缘与另一个艾里斑的中心正好重合时，此时对应的两个物点刚好能被人眼或光学仪器所分辨，这个判据称为瑞丽判据。可以得到ρ=1.22λ/D；其中ρ表示最小角分辨率，λ为波长，D表示成像时的等效孔径。等效孔径，这个就可以和合成孔径雷达结合起来，在真实孔径雷达，就是“天线”的直径。这个公式推导起来较为复杂，我们的重心也不在这，大学物理的内容，所以我就不推导了。通过这个公式，你就可以了解到为啥光学遥感的分辨率一般比微波遥感的分辨率要高，在同等孔径的情况下，可见光的波长比微波要小，所以光学遥感的角分辨率要比微波遥感要小，卫星高度差距不大的话，光学对应的地面的分辨率比较小。既然上面提到了分辨率，我们就来看看真实孔径雷达的分辨率，主要分距离向分辨率和方位向分辨率。距离向就是指发射和接收电磁波的方向，距离向的分辨率主要受脉冲信号的宽度 τ 影响，假设一束方波发射出去，遇到距离向的物体A和物体B，它们之间的距离差值为ΔS，ΔS=cΔt/2,如果两个回波的时间差Δt>=τ,就可以区分这两个目标，当Δt=τ时，刚好可以区分，所以距离向的分辨率为 ρs=cτ/2，c为光速。方位向的空间分辨率指图像中沿着雷达运动方向能分辨出两个目标的最短距离 L=ρ·R； ∵ ρ=1.22λ / D； ∵ R=H/cosθ； ∴ L=1.22H·λ | D·cosθ；12341234L为方位向分辨率，ρ为角度分辨率，λ为波长，D为成像孔径，θ为侧视角，H为卫星高

瑞利判据可以用于光栅衍射。瑞利判据指在成像光学系统中，分辨本领是衡量分开相邻两个物点的像的能力。由于衍射，系统所成的像不再是理想的几何点像，而是有一定大小的光斑（爱里斑），当两个物点过于靠近，其像斑重叠在一起，就可能分辨不出是两个物点的像。即光学系统中存在着一个分辨极限，这个分辨极限通常采用瑞利提出的判据：当一个爱里斑的中心与另一个爱里斑的第一级暗环重合时，刚好能分辨出是两个像。谱线很多，易于重叠，只有相邻两条谱线清晰到一定程度才认为被分开。瑞利判据表明在理想条件下：两条谱线强度相等；成像系统无像差，谱线附近无晕光；狭缝宽度无限小时，当一条谱线的衍射主线极强，恰好落在另一条谱线衍射第一条暗线上时，可认为这两条谱线刚刚被分辨开。分辨率与光学仪器口径成正比，与照明光源波长成反比，增加透镜直径，或者采用波长较短的光照明，可提高分辨率。前者例如望远镜，口径越来越大，后者如显微镜和电子显微镜。系统可以理解为，我们在物体上取两个相近的点。经过系统后成这两个点的像，当两个点相距的距离一定小时，在像平面上我们无法区分此时的像是一个点的像还是两个点的像。我们把这个距离成为系统的分辨率。

瑞利判据 (Rayleigh Criterion)指在成像光学系统中，分辨本领是衡量分开相邻两个物点的像的能力。由于衍射，系统所成的像不再是理想的几何点像，而是有一定大小的光斑(爱里斑),当两个物点过于靠近，其像斑重叠在一起，就可能分辨不出是两个物点的像，即光学系统中存在着一个分辨极限，这个分辨极限通常采用瑞利提出的判据：当一个爱里斑的中心与另一个爱里斑的第一级暗环重合时，刚好能分辨出是两个像。

瑞利判据 (Rayleigh Criterion)指在成像光学系统中，分辨本领是衡量分开相邻两个物点的像的能力。由于衍射，系统所成的像不再是理想的几何点像，而是有一定大小的光斑(爱里斑),当两个物点过于靠近，其像斑重叠在一起，就可能分辨不出是两个物点的像，即光学系统中存在着一个分辨极限，这个分辨极限通常采用瑞利提出的判据：当一个爱里斑的中心与另一个爱里斑的第一级暗环重合时，刚好能分辨出是两个像。

hNU= h"N"U" 这就是人们所熟知的瑞利判据[，该判据表明，当且仅当物体上两点之间的距离d大于不等式右边所规定的量时，才被看作是分开的两点。这个量与入射光波长l、物方折射率n以及显微物镜的半孔径角q有关。通常n<2，sin(q)<1，所以可分辨的距离d一般不小于l/2研究瑞利判据可知，提高分辨率的方法包括：选择非常短的辐射波长，如利用紫外光、x射线、电子等；提高折射率n或显微镜的半孔径角q，如选用油浸显微物镜。所有这些方法都为人们所熟知，但除了用电子替代光子的方法会明显地提高分辨率外，其他解决办法只能稍微改善分辨率。此外，随着光学技术的发展，近年出现的共聚焦显微镜[3-4]使光学显微镜的分辨率在衍射极范围内略有所提高

当且仅当物体上两点之间的距离d大于不等式右边所规定的量时，才被看作是分开的两点。这个量与入射光波长l、物方折射率n以及显微物镜的半孔径角q有关。通常n<2，sin(q)<1，所以可分辨的距离d一般不小于l/2。

当一个物点的艾里斑的中心正好处于另一个物点的艾里斑的边缘上时，规定为这两个物点刚刚能够被分辨的极限，这个极限就是瑞利判据，这时两个物点(或相应的两个艾里斑的中心)对光学系统的张角q0就是该光学系统的最小分辨角，并可表示为 .可见，光学系统的最小分辨角q0就是圆孔的夫琅禾费衍射图样中艾里斑的半角宽度，也就是第一暗环的衍射角。最小分辨角q0的倒数，就是光学仪器的分辨本领。值得注意的是，瑞利判据并不是一个很严格的判据，在有利条件下，有的人可以分辨更小的角宽度。(2)在圆孔的夫琅禾费衍射中，艾里斑的大小与衍射孔的孔径D成反比，对于光学仪器而言，就是与光学仪器的孔径D成反比。我们总希望通过光学仪器得到清晰的像，就要求光学系统的最小分辨角q0尽量小，这就要求衍射光的弥散尽量小，即艾里斑尽量小，所以应该尽可能增大光学仪器的孔径D。另外，艾里斑的大小与所用光波的波长l成正比，要提高光学仪器的分辨本领，就应该尽可能减小观测光的波长l。

瑞利以严谨、广博、精深著称，并善于用简单的设备作实验而能获得十分精确的数据。他是在19世纪末年达到经典物理学颠峰的少数学者之一，在众多学科中都有成果，其中尤以光学中的瑞利散射和瑞利判据、物性学中的气体密度测量几方面影响最为深远。气体密度测量本来是实验室中的一件常规工作，但是瑞利不放过常人不当回事的实验差异，终于作出了惊人的重大发现。这就是1892年瑞利从密度的测量中发现了第一个惰性气体——氩。此外，瑞利的一项重要研究是从空气和氮的化合物中制取纯净的氮。瑞利在1904年被授予诺贝尔物理学奖。

人眼的分辨极限如何？　　对于人眼的分辨极限也必须满足瑞利判据：　　△Q＝1.22λD　　人眼的瞳孔直径D为2mm～9mm，取中间值D为5mm，可见光中心波长也就是人眼最敏感的波长为5500埃，因此人眼的分辨极限角为一分。当物体对人眼的视角小于1′时，人对物体的细节就不能分辨，看起来就是一点，这时物体在视网膜上的像刚好是一个感光细胞的大小，人眼的明视距离为25cm，视网膜至瞳孔的距离为22mm时，因此人眼可分辨明视距处的最小线距离为　　△y＝25△Q≈0.1mm　　视网膜上可分辨像的最小距离为　　△y′＝22△Q≈5×10-3mm

艾里斑半径计算公式：sinθ≈Δθ=1.22λ/d。艾里斑 的半角宽为sinθ≈Δθ=1.22λ/d，其中d为圆孔直径。要计算艾里斑宽度，还要知道圆孔到屏的距离L。由三角近似即得：艾里斑宽度=2*L*sinθ=2.44λL/d。可见，光学系统的最小分辨角q0就是圆孔的夫琅禾费衍射图样中艾里斑的半角宽度，也就是第一暗环的衍射角。最小分辨角q0的倒数，就是光学仪器的分辨本领。值得注意的是，瑞利判据并不是一个很严格的判据，在有利条件下，有的人可以分辨更小的角宽度。衍射衍射（英语：diffraction），又称绕射，是指波遇到障碍物时偏离原来直线传播的物理现象。在经典物理学中，波在穿过狭缝、小孔或圆盘之类的障碍物后会发生不同程度的弯散传播。假设将一个障碍物置放在光源和观察屏之间，则会有光亮区域与阴暗区域出现于观察屏，而且这些区域的边界并不锐利，是一种明暗相间的复杂图样。这现象称为衍射，当波在其传播路径上遇到障碍物时，都有可能发生这种现象。

艾里斑半径计算公式：sinθ≈Δθ=1.22λ/d。艾里斑 的半角宽为sinθ≈Δθ=1.22λ/d，其中d为圆孔直径。要计算艾里斑宽度，还要知道圆孔到屏的距离L。由三角近似即得：艾里斑宽度=2*L*sinθ=2.44λL/d。可见，光学系统的最小分辨角q0就是圆孔的夫琅禾费衍射图样中艾里斑的半角宽度，也就是第一暗环的衍射角。最小分辨角q0的倒数，就是光学仪器的分辨本领。值得注意的是，瑞利判据并不是一个很严格的判据，在有利条件下，有的人可以分辨更小的角宽度。衍射衍射（英语：diffraction），又称绕射，是指波遇到障碍物时偏离原来直线传播的物理现象。在经典物理学中，波在穿过狭缝、小孔或圆盘之类的障碍物后会发生不同程度的弯散传播。假设将一个障碍物置放在光源和观察屏之间，则会有光亮区域与阴暗区域出现于观察屏，而且这些区域的边界并不锐利，是一种明暗相间的复杂图样。这现象称为衍射，当波在其传播路径上遇到障碍物时，都有可能发生这种现象。

没明白你说的44.8m是什么，但你可以参考一下瑞利判据 (Rayleigh Criterion)指在成像光学系统中，分辨本领是衡量分开相邻两个物点的像的能力。由于衍射，系统所成的像不再是理想的几何点像，而是有一定大小的光斑(爱里斑),当两个物点过于靠近，其像斑重叠在一起，就可能分辨不出是两个物点的像，即光学系统中存在着一个分辨极限，这个分辨极限通常采用瑞利提出的判据：当一个爱里斑的中心与另一个爱里斑的第一级暗环重合时，刚好能分辨出是两个像。当两个物点刚能分辨时，其对透镜中心的张角 成最小分辨角，由上图可知，它正好与艾里斑对透镜中心的张角相等，即有 对某种光学仪器而言，一个物点通过其成的象斑应越小，其分辨率才越高，因此对挂股俄一起的分辨率定义为最小分辨角的倒数，即有sinθ=1.22λ/d，θ即第一暗环的衍射方向角（即从中央亮斑的中心到第一暗环对透镜光心的张角），因为θ角一般都很小，有sinθ≈θ，故θ≈1.22λ/d就是说两个物点必须要大于某个距离，经光学系统成像后才看的出来是两个点

人眼的分辨极限如何？　　对于人眼的分辨极限也必须满足瑞利判据：　　△Q＝1.22λD　　人眼的瞳孔直径D为2mm～9mm，取中间值D为5mm，可见光中心波长也就是人眼最敏感的波长为5500埃，因此人眼的分辨极限角为一分。当物体对人眼的视角小于1′时，人对物体的细节就不能分辨，看起来就是一点，这时物体在视网膜上的像刚好是一个感光细胞的大小，人眼的明视距离为25cm，视网膜至瞳孔的距离为22mm时，因此人眼可分辨明视距处的最小线距离为　　△y＝25△Q≈0.1mm　　视网膜上可分辨像的最小距离为　　△y′＝22△Q≈5×10-3mm

瑞利 1904年诺贝尔物理学奖授予英国皇家研究所的瑞利勋爵（Lord Rayleigh ,1842 -1919）,以表彰他在研究最重要的一些气体的密度以及在这些研究中发现了氩。瑞利以严谨、广博、精深著称，并善于用简单的设备作实验而能获得十分精确的数据。他是在19世纪末年达到经典物理学颠峰的少数学者之一，在众多学科中都有成果，其中尤以光学中的瑞利散射和瑞利判据、物性学中的气体密度测量几方面影响最为深远。

根据瑞利判据，设θ是人眼可见的物体最大张角，则有sinθ=1.22λ/d，d是人眼瞳孔的直径,λs是可见光的波长，设d=5mm，λ=500nm，由此可估算出，θ约等于1.22×10^(-4)rad对于距离人眼0.25米的物体，能使人眼看到的最小直径为x=Lθ约为0.03毫米

你说对了，但是不是波成差，而是光程差，光程差是波长整数倍的时候，不是亮条纹的宽度所在，而是说，最亮的地方！那么其他地方呢？其他地方的光程差是从波长的整数倍连续变化到半波长的奇数倍的，只有在办波长的奇数倍的时候，才是最暗的地方。那么我们说的亮条纹，到底应该是只有光程差的整数倍那个位置一点的一条细线，还是什么？我告诉你这个问题的答案：我们有一个叫做瑞利判据的东西，认为当光强度降到最大强度一半（或者是1/e）的时候，认为光在这个时候完全看不到了，也就是说进入了暗条纹范围，所以呢，我们通常说的明条纹都是有一定范围的，这个范围就是光强降到原来一半的时候，所占的范围，而光强下降到一半的时候，光程差已经就不再是波长的整数倍了。现在明白了吧，我们说的光程差是波长的整数倍，是震动加强，也就是最亮点的位置，而不是亮条纹的范围。我们说的亮条纹的范围就是光强下降到原来一半的时候，整个所占的宽度，这个时候，光程差除了最亮点，都不满足光程差是波长的整数倍，可能是0.9倍，0.8倍，0.76倍，等等连续变化的！

艾里斑半径计算公式：sinθ≈Δθ=1.22λ/d。艾里斑 的半角宽为sinθ≈Δθ=1.22λ/d，其中d为圆孔直径。要计算艾里斑宽度，还要知道圆孔到屏的距离L。由三角近似即得：艾里斑宽度=2*L*sinθ=2.44λL/d。可见，光学系统的最小分辨角q0就是圆孔的夫琅禾费衍射图样中艾里斑的半角宽度，也就是第一暗环的衍射角。最小分辨角q0的倒数，就是光学仪器的分辨本领。值得注意的是，瑞利判据并不是一个很严格的判据，在有利条件下，有的人可以分辨更小的角宽度。衍射衍射（英语：diffraction），又称绕射，是指波遇到障碍物时偏离原来直线传播的物理现象。在经典物理学中，波在穿过狭缝、小孔或圆盘之类的障碍物后会发生不同程度的弯散传播。假设将一个障碍物置放在光源和观察屏之间，则会有光亮区域与阴暗区域出现于观察屏，而且这些区域的边界并不锐利，是一种明暗相间的复杂图样。这现象称为衍射，当波在其传播路径上遇到障碍物时，都有可能发生这种现象。